- •3. Теплоемкость газов и газовых смесей.
- •6. Понятие энтальпия. Ур-е Майера.
- •7.Термодин-е исслед-е изохорного процесса идеалн газов
- •8. Исслед-е изоб-го процесса идеалных газов.
- •9. Исслед-е изотерм-го процесса ид-х газов
- •10.Исслед-е адиаб-го процесса ид-х газов
- •11.Исслед-е политр-го процесса ид-х газов.
- •12. Понятие кругового процесса. Термич-й кпд.
- •13.Цикл Карно и его анализ.
- •14.2Йзнтермодинамики, его сущность и опред-я.
- •15. Математич-е выр-я 2го з-на тд.
- •16. Энтропия газов.T-s-диаграмма, ее особен-ти.
- •17. Циклы 1-ступен-х компрессорных машин
- •18. Цикл многоступ-го компр-ра.
- •19. Цикл Отто.
- •21. Термодинамический анализ цикла д. В.С. Со смешанным подводом теплоты.
- •24. Реальные газы. Уравнения состояния реальных газов.
- •27.Паросиловые установки, принцип действия, область применения. Цикл Ренкина.
- •29. Теплофикационные циклы паросиловых установок.
- •30. Цикл парокомпр-ой холод-ой уст-ки.
- •31. Понятие процесса теплопередачи. Виды теплообмена.
- •33. Теплопр-ть плоской стенки при гр-х ус-х 1го рода.
- •34. Теплоп-ча ч/з плоскую стенку при гр-х усл-х 3го рода.
- •35. Теплопр-ть цилинд-й стенки при гр-х усл-х 1го рода.
- •36. Теплопер-ча ч/з цилинд-ю стенку при гран-х усл-х 3го рода.
- •38. Основы теории подобия. Числа подобия и их физ-й смысл.
- •41. Расчеты тепловой изоляции.
- •42. Классиф. И типы теплообм. Аппаратов.
- •44. Повероный расчет теплооб-х аппар-в.
- •49. Котельные устан-ки. Осн-е элементы.
- •50. Топочные устро-ва и их хар-ки.Методы сжиг-я топлива.
- •51. Тепловой баланс котельного агрег-та.
21. Термодинамический анализ цикла д. В.С. Со смешанным подводом теплоты.
( безкомпрессорные дизели). Диаграмма цикла показана на рис.7.5.
1-2 - чистый воздух с температурой Т1 сжимается до температуры Т2, которая больше температуры воспламенения топлива. В этот момент в цилиндр через форсунки под давлением впрыскивается топливо. 2-3 – горючая смесь самовоспламеняется и к рабочему телу подводится тепло q1/, давление повышается до Р3. 3-4 поршеньперемешается обратно, поступление и сгорание топлива продолжается при постоянном давлении и подводится тепло q1//. 4-5 – поршень продолжает перемещаться в нижнюю мертвую точку, давление падает (адиабатное расширение); 5-1 – процесс отвода теплоты q2 при постоянном объеме (через выпускной клапан покидают отработанные газы). Термический к.п.д. цикла определяется по формуле:
t = – (·К – 1) / К-1·[( - 1) + К··( – 1)] . (7.9)
Цикл двигателей с подводом теплоты при постоянном давлении широкое применение не нашли, так как у этих циклов очень большой коэффициент сжатия.
24. Реальные газы. Уравнения состояния реальных газов.
Ур-е сост-я: Ур-е Менделеева - Клапейрона справ-во д/реального Г. Перегр-й вод пар при больших степенях перегрева и умеренных Р не плохо соотв-т модели идеал-го Г, однако чем ближе пар насыщ-я, тем хуже его св-ва описыв-ся Ур-ем М-К, т.к. проявляются: 1) силы межмолек-го взаимод-я; 2) нельзя не учит-ть V мол-л вод-го пара. Ур-е сост-я предложил Ван-дер-Ваальс: (p+а/v2)(v-b)=RT; Если сжимать идеал Г изотермически (RT=const), то pv=const; при увел-и р (р--)== v—0. Если сжимать изотерм-ки реал-й Г, то р--, то (v-b)—0 или v—b; b можно рассм-ть собств-й V мол-л реального Г; а,b,R – const, зав-е от вида Г; a/v2 – учит-т взаимод-е м/д мол-ми; Ур-е Ван-дер-Ваальса качеств-но правильно опис-т измен-е пар-ров сост-я реального Г, а кол-во дает знач-е погреш-ти == на пр-ке в наст время не примен-ся.
25. Водяной пар и его св-ва. Ур-е состояния. Процесс парообр-я при р=const.
Паром наз-т Г близкий к сост-ю конденсации – насыщение. Формал-й границы м/д Г и паром нет. Г наз-т высоко перегр-й пар. При переходе Ж в пар, она проходит стадии: 1) Кипение, обратный процесс – конденсация. Кипение происх-т при Р,Т=const, это наз-ся парам-ми насыщ-я (Ps, ts). Они связаны прямопропорц-й f-ей ts=f(Ps); Чем выше Ps, тем выше ts. Д/вод пара ур-е д/расчета t кип-я: t5=100*4P5*10-5;; C. При испар-и Ж обр-ся вод-й пар, кот-й наз-ся насыщенным. Насыщ-й пар – это пар, наход-я в динам-м равновесии Ж. Нас-й пар м.б. сухим и влажным. При парообр-и с повер-ти открыв-ся мелкие капельки неиспар-ся воды, кот-е затем нах-ся в паре, такой пар наз-ся влажным насыщ-м паром. При испарении всей Ж обр-ся сухой нас-й пар. Сухой нас-й пар хар-ся 1м пар-ром: Ps или ts. Влажный нас-й пар – 2мя пар-ми: 1) Ps и ts. 2) Степенью сухости пара (х); х=mсух пара/mвл пара=mс.п./mс.п.+mводы. Сухость пара – это массов-я доля сух-о пара во влажном. 0х1; Если х=0 – кипящая вода, х=1 – сухой нас-й пар, 0х1 – влажный нас-й пар. Перегретый пар – если сухой нас-й пар нагрев-ть дальше, то увел-ся t. – это пар, t кот-го выше, чем t насыщ-я, при данном Р. Хаар-ся 2мя пара-ми: Обычно Р и t, а разница (t-ts) – степень перегрева. Ур-е сост-я: Ур-е Менделеева - Клапейрона справ-во д/реального Г. Перегр-й вод пар при больших степенях перегрева и умеренных Р не плохо соотв-т модели идеал-го Г, однако чем ближе пар насыщ-я, тем хуже его св-ва описыв-ся Ур-ем М-К, т.к. проявляются: 1) силы межмолек-го взаимод-я; 2) нельзя не учит-ть V мол-л вод-го пара. Ур-е сост-я предложил Ван-дер-Ваальс: (p+а/v2)(v-b)=RT; Если сжимать идеал Г изотермически (RT=const), то pv=const; при увел-и р (р--)== v—0. Если сжимать изотерм-ки реал-й Г, то р--, то (v-b)—0 или v—b; b можно рассм-ть собств-й V мол-л реального Г; а,b,R – const, зав-е от вида Г; a/v2 – учит-т взаимод-е м/д мол-ми; Ур-е Ван-дер-Ваальса качеств-но правильно опис-т измен-е пар-ров сост-я реального Г, а кол-во дает знач-е погреш-ти == на пр-ке в наст время не примен-ся.