- •Глава 2. Кинематика
- •Раздел 5. Кинематика точки
- •5.1. Кинематические способы задания движения точки
- •5.2. Скорость точки
- •5.3. Ускорение точки
- •5.4. Естественные оси
- •5.5. Проекции вектора ускорения точки на естественные оси
- •Раздел 6. Простейшие движения твердого тела
- •6.1. Поступательное движение твердого тела
- •6.2. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси и кинематические характеристики этого движения
- •6.3. Скорости и ускорения точек твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •6.4. Векторные формулы для кинематических характеристик вращающегося твердого тела
- •Раздел 7. Сложное движение точки
- •7.1. Относительное, переносное и абсолютное движения точки
- •7.2. Теоремы о сложении скоростей и о сложении ускорений
- •Раздел 8. Плоское движение твердого тела
- •8.1. Определения
- •8.2. Уравнения плоского движения
- •8.3. Скорости точек плоской фигуры
- •8.4. Мгновенный центр скоростей плоской фигуры
- •8.5. Ускорения точек плоской фигуры
5.2. Скорость точки
Скорость точки – векторная величина, характеризующая быстроту и направление движения точки в данный момент времени.
Пусть движение точки относительно неподвижной системы отсчета задано уравнением , т. е. векторным способом. В момент времени точка занимает положение , определяемое радиус-вектором , а в момент – положение , определяемое радиус-вектором . Вектор , соединяющий положения и и равный приращению радиус-вектора за время называется вектором перемещения точки за время - . Векторная величина называется средней скоростью точки за время . Поскольку – положительная скалярная величина, то вектор направлен по хорде в сторону движения точки (рис. 2).
Скоростью точки в данный момент времени называется векторная величина , равная пределу, к которому стремится при :
(6)
(В механике производная от функции по времени может обозначаться точкой над функцией).
При положение точки неограниченно приближается к положению , а линия действия стремится к положению касательной к траектории в точке (рис. 2).
Итак, вектор скорости точки в данный момент времени равен первой производной от радиус-вектора точки по времени и направлен по касательной к траектории в сторону движения точки.
Из рис. 1, 2 видно, что проекции радиус-вектора на координатные оси равны соответствующим координатам точки, а именно:
.
Поэтому согласно формуле разложения вектора по координатным осям имеем
, (7)
где – орты осей системы отсчета. Зависимость (7) устанавливает связь между векторным и координатным способами задания движения точки.
Пусть движение точки задано уравнениями (2), то есть координатным способом. Согласно формулам (6) и (7) имеем
. (7а)
Так как система отсчета принята за неподвижную, орты ее осей постоянны по модулю и направлению и поэтому:
. (7б)
С учетом этого обстоятельства можно написать:
. (8)
С другой стороны, согласно формуле разложения вектора по координатным осям:
, (9)
где – проекции вектора скорости по координатным осям.
Сравнивая выражения (8) и (9), находим
. (10)
Проекции скорости точки на неподвижные оси декартовых координат равны первым производным по времени от соответствующих координат точки.
Модуль вектора скорости точки равен
. (11)
Направление вектора скорости находится по направляющим косинусам:
. (12)
Пусть заданы траектория точки и закон движения точки по траектории , то есть движение точки задано естественным способом.
Можно показать (вывод прочитать самостоятельно), что вектор скорости при этом определяется формулой:
. (13)
Здесь - проекция вектора на касательную ось, называемая алгебраической величиной скорости, и определяемая следующей формулой:
. (14)
Таким образом, проекция вектора скорости на ось касательной к траектории равна первой производной по времени от дуговой координаты.
Модуль вектора скорости можно представить в виде,
. (15)