13. Энтропия и вероятность

N1=N2=N/2

N

V1=V2 Если в момент времени t частицы были в левой части, то в момент времени 2t они вернутся в это же состояние

Пусть N=1, p=1/2 , p- вероятность, N=2, p=1/2*1/2=1/4 (1/2)^2

N=100, p= (1/2)^100=10^(-30), следовательно вероятность можно не учитывать так как они не реализуются

14. Формула Больцмана. Третье начало термодинамики. Теорема Нернста.

S=k*lnp,-Формула Больцмана

где к=1,38×10−23 Дж/К, р-вероятность

Третье начало термодинамики. Приращение энтропии при абсолютном нуле температуры стремится к конечному пределу, не зависящему от того, в каком равновесном состоянии находится система.

или

где x — любой термодинамический параметр.

третье начало термодинамики может быть использовано для точного определения энтропии. При этом энтропию равновесной системы при абсолютном нуле температуры считают равной нулю.

Теорема Нернста: при приближении к абсолютному нулю разность энтропий определяется конечной величиной, не зависящей от состояния системы

1. Эл.Поле.Закон Кулона. Напряженность эл.Поля. Принцип суперпозиции. Графическое изображение эл.Полей

Эл. Поле- особый вид материи, существующий вокруг тел или частиц, обладающих электрическим зарядом

Закон Кулона: сила взаимодействия между двумя неподвижными точечными зарядами пропорциональна величине зарядов и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними

_→

F=(1/4ПԐ₀ )*(q₁q₂/r³)*r

Напряжённость электри́ческого по́ля — векторная физическая величина, характеризующая электрическое поле в данной точке и численно равная отношению силы  действующей на пробный заряд, помещенный в данную точку поля, к величине этого заряда q:

.

Также иногда называется силовой характеристикой электрического поля.

Принцип суперпозиции: напряженность поля, создаваемого системой точечных зарядов в данной точке, равна векторной сумме напряженности полей, создаваемых каждым из зарядов системы в отдельности в этой точке.

2. Теорема Остроградского в интегральной форме и ее применение для расчета эл.полей (поле равномерно заряж.плоскости;поле вблизи повеерхности мет.проводника;поле плоского конденсатора;поле равномерно заряж.цилиндра;поле шара равномерно заряж.по поверхности; поле шара равномерно заряж.по объему)

Поток вектора напряжения

электрического поля через

произвольную замкнутую

поверхность равен

алгебраической сумме

зарядов замкнутых

внутри этой поверхности,

деленной на Ԑ₀

Ф_Е=∫Е_ndS=∑q_i/ Ԑ₀

^S

А) поле равномерно заряж. плоскости

Ϭ=dq/dS (Кл/м³)-

поверхностная плотность

Е=ϭ/2Ԑ₀ =const

U=(ϭ/2Ԑ0)*(x₂-x₁)

Б) сфера, заряженная по поверхности

Ф=Q/ Ԑ₀

E=(1/4ПԐ₀)*(q/a²)

В)плоскость, равномерно заряженного по поверхности

E= ϭ/2Ԑ₀

D= ϭ/2 –смещение

Г)поле двух плоскостей

E= ϭ/Ԑ₀

D= ϭ

Д)поверхность заряженного проводника

Ф_Е=EdS= ϭdS/Ԑ₀

E= ϭ/Ԑ₀ D= ϭ

Е) Цилиндрический конденсатор

Е=λ/2П Ԑ₀ R

D=λ/2ПR

Ж) сфера, заряженная по объему

E=q/4П Ԑ₀ r²