- •1.Неустановившееся движение упругой жидкости в упругой пористой среде
- •1.1.Особенности проявления упругого режима
- •1.2.Упругий запас
- •1.3.Дифференциальное уравнение упругого режима
- •1.4.Точные решения некоторых задач упругого режима
- •1.4.1.Приток упругой жидкости к галерее при постоянном перепаде давлений
- •1.4.2.Приток упругой жидкости к галерее при постоянном расходе
- •1.4.3.Приток упругой жидкости к скважине при постоянном расходе. Основная формула теории упругого режима
- •1.5.Интерференция скважин и в условиях упругого режима
- •1.6.Расчет распределения давления при переменном во времени расходе или давлении на забое
- •1.7.Исследование скважин на нестационарных режимах
- •1.8.Приближенные методы решения задач упругого режима
- •1.8.1.Метод последовательной смены стационарных состояний
- •1.8.2.Приток упругой жидкости к с постоянным расходом
- •1.8.3.Приток упругой жидкости к галерее с постоянным давлением
- •1.8.4.Приток упругой жидкости к скважине с постоянным расходом
- •1.9.Примеры и задачи
- •2.Неустановившаяся фильтрация газа в пористой среде
- •2.1.Дифференциальное уравнение неустановившейся фильтрации газа в пористой
- •2.2.Нестационарный Приток газа к скважине работающей с постоянным расходом
- •2.3.Исследование газовых скважин на нестационарных режимах
- •2.4.Примеры и задачи
- •3.Взаимное вытеснение несмешивающихся жидкостей.
- •§ 1. Связь с проблемой нефтегазоотдачи пластов
- •3.1.Обобщенный закон Дарси
- •3.2.Капиллярное давление
- •3.3.Уравнение неразрывности несмешивающих жидкостей
- •3.4.Теория Баклея - Леверетта
- •3.5.Примеры и задачи
- •4.Гидродинамические методы повышения нефте- и газоотдачи пластов
- •5.Программа курса “Подземная гидромеханика”
- •6.Контрольные задания
- •7.Приложения
- •7.1.Интеграл вероятности
- •Оглавление
- •1. Неустановившееся движение упругой жидкости в упругой пористой среде 1
1.9.Примеры и задачи
Пример 1.1.
Определить скорость фильтрации и действительная скорость движения нефти у стенки гидродинамически совершенной скважины, если известно, что толщина пласта h = 10 м, коэффициент пористости m = 12%, радиус скважины rc = 0,1 м, массовый дебит скважины Qm = 50 т/сут и плотность нефти = 850 кг/м3.
Решение:
Qm=50 т/сут = 50000/86400 кг/с = 0,589 кг/с.
m = 12% = 0,012.
Приток к скважине представляет собой плоскорадиальный поток. Поэтому площадь поперечного сечения равна = 2 rc h. Объемный расход связан с массовым расходом соотношением Q = Qm/. Тогда скорость фильтрации будет определятся:
Действительная скорость движения нефти
v = u/m = 1,10 10-4/0,12 = 9,19 10-4 м/с.
Ответ: u = 1,10 10-4 м/с. v = 9,19 10-4 м/с.
2.Неустановившаяся фильтрация газа в пористой среде
Дифференциальное уравнение неустановившейся фильтрации газа в пористой среде по закону Дарси. Лианеризация уравнения. Исследование газовых скважин при нестационарных режимах.
2.1.Дифференциальное уравнение неустановившейся фильтрации газа в пористой
Обратимся к общему дифференциальному уравнению неустановившегося движения сжимаемой жидкости по закону Дарси в деформируемой пористой среде, выведенному в гл. 1:
. |
(2.0) |
Считаем, что фильтрация происходит по закону Дарси, а проницаемость и динамическая вязкость постоянны:
|
(2.0) |
Используем уравнения состояния идеального газа
, |
(2.0) |
а пористою среду считаем несжимаемой (m = const). Это связано с тем обстоятельством, что газ сжимается гораздо больше, чем пористая среда. Подставим скорости фильтрации в уравнение неразрывности
. |
(2.0) |
Введем понятие функция Лейбензона, которая определяется следующим образом:
|
(2.0) |
Для идеального газа функция Лейбензона определяется следующим образом
|
(2.0) |
Преобразуем производную от плотности по времени. Будем считать, что плотность зависит от давления, а давление зависит от функции Лейбензона, тогда:
. |
(2.0) |
Подставим производную от плотности по давлению в уравнение (2.4)
, |
(2.0) |
где - коэффициент пьезопроводности для газового пласта, м2/с.
Полученное уравнение нестационарной фильтрации газа называется уравнением Лейбензона и представляет собой нелинейное уравнение параболического типа. Для нелинейных уравнений не действует принцип суперпозиции решений, поэтому получить аналитическое решение конкретной задачи в общем виде затруднительно. Поэтому для того, чтобы уравнение сделать линейным (линейные уравнения относительно просто решаются) необходимо множитель перед круглой скобкой в уравнении (??) сделать постоянным. Так, как в большей части пласта давление близко к контурному, то заменим в множителе давление на среднее давление в пласте, тогда и уравнение запишется
Сравнение уравнений неустановившейся фильтрации жидкости и лианеризиравнных уравнений неустановившейся фильтрации газа позволяет установить аналогию между этими уравнениями. Отсюда следует вывод, что все формулы, полученные для неустановившейся фильтрации жидкости по закону Дарси, можно использовать и для неустановившейся фильтрации идеального газаа в пластах той же геометрии и при тех же граничных условиях. Для этого необходимо в формулах неустановившейся фильтрации жидкости заменить:
линейную скорость - u um - массовую скорость;
объемный расход - Q Qm = ρат Qат - массовый расход;
давление - p - функцию Лейбензона;
коэффициент пьезопроводности
нефтяного пласта - - газового пласта.