- •11.1 Природа теплового излучения
- •11.2 Основной закон теплового поглощения
- •11.3 Закон Планка и закон Вина
- •4 Закон Стефана-Больцмана
- •11.5 Закон Кирхгофа
- •11.6 Закон Ламберта
- •11.7 Теплообмен излучением между твердыми телами
- •11.7.1 Параллельные пластины
- •11.7.2 Теплообмен излучением между телами, одно из которых находится внутри другого
- •11.7.3 Теплообмен излучением между произвольно расположенными телами
- •11.7.4 Экраны
- •11.8 Излучение газов
- •11.9 Сложный теплообмен
- •11.10 Теплообмен в котельных топках
11.8 Излучение газов
Излучение газообразных тел резко отличается от излучения твердых тел.
Одноатомные и двухатомные газы обладают ничтожной излучательной и поглощательной способностью – они прозрачны для тепловых лучей.
Трехатомные (СО2 и Н2О и др.) и многоатомные газы уже обладают значительной излучательной, а, следовательно, поглощательной способностью.
Излучение трех- и многоатомных газов, образующихся при сгорании топлив, имеет большое значение для работы топливосжигающего оборудования.
Спектры излучения этих газов имеют резко выраженный селективный (избирательный) характер. Они излучают и поглощают энергию только в определенных интервалах длин волн, расположенных в различных частях спектра.
Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. Когда луч встречает на своем пути слой газа, способного к поглощению луча с данной длиной волны, то этот луч частично поглощается, частично проходит через толщу газа и выходит с другой стороны слоя с интенсивностью излучения меньшей, чем при входе. Слой газа очень большой толщины может практически поглотить этот луч целиком.
Кроме того, поглощательная способность газа зависит от его температуры и числа молекул, т.е. парциального давления этого газа.
Излучение и поглощение в газах происходит по всему объему. Коэффициент поглощения газа может быть определен из зависимости:
Аλ = f (Тг, р, s),
Толщина слоя газа s зависит от формы тела, в котором он находится и может быть определена по табличным значениям (например, табл. 29-2, стр. 436).
Давление продуктов сгорания чаще всего принимают равным 1 бар, поэтому парциальное давление трехатомных газов в смеси определяют по уравнениям: , ,
r – объемная доля газа.
Средняя температура стенки канала, в котором находится газ, рассчитывается по уравнению:
(11.51)
где Т'ст – температура стенки канала у входа газа;
Т"ст – температура стенки канала у выхода газа.
Средняя температура газа определяется по формуле:
, (11.52)
где Т'г – температура газа у входа в канал;
Т"г – температура газа у выхода из канала.
В формуле (11.52) знак «+» берется в случае охлаждения газа, а знак «-» - в случае нагревании газа в канале.
Расчет теплообмена излучением между газом и стенками канала очень сложен и выполняется с помощью графиков и таблиц.
Более простой и надежный метод разработан Шаком, который предлагает следующие уравнения, определяющие излучение газов в среду с температурой 0о К.
(11.53)
(11.54)
В этих формулах р – парциальное давление газа, бар; s – средняя толщина слоя газа, м; Т - средняя температура газов, К.
Анализ уравнений (11.53) и (11.54) показывает, что излучательная способность газов не подчиняется закону Стефана-Больцмана. Так излучательная способность водяных паров пропорциональна Т3, а излучательная способность углекислого газа – Т3,5.
По этим же формулам вычисляется и теплота, поглощаемая газами от излучения стенок канала, но вместо средней температуры газов в них подставляется средняя температура стенок канала.
Количество теплоты, воспринятое стенками канала в результате теплообмена излучением между газом и стенкой, определяется уравнением:
qизл = ε'ст· (qг – qст), (11.55)
где ε'ст – эффективная степень черноты стенок канала;
qг – количество теплоты, излучаемое углекислым газом и водяным паром при средней температуре газов;
qст – количество теплоты, поглощаемое углекислым газом и водяным паром при средней температуре стенок канала;
ε'ст = . (11.56)
Коэффициент теплоотдачи излучением:
(11.57)
Некоторые авторы для практических расчетов излучения газов рекомендуют пользоваться законом четвертых степеней, законом Стефана-Больцмана:
(11.58)
где ε'ст – эффективная степень черноты стенок канала;
Сs = 5,77 Вт/м2·К4 – коэффициент излучения АЧТ.
εг = qг / qs – отношение количества энергии излучения газа к количеству энергии излучения АЧТ и отнесенное к 1 м2 поверхности.
εг = εСО2 + β· εН2О – Δ εг. (11.59)
Величины εСО2, β, εН2О – определяются по графикам (стр. 438 - 439).
Δ εг – поправка, учитывающая взаимное поглощение энергии излучения газами.
Для дымовых газов Δ εг = 2 - 4 %.
β - поправочный коэффициент, учитывающий более сильное влияние парциального давления по сравнению с влиянием толщины слоя газа.
ε'г = ε'СО2 + β· ε'Н2О – поглощательная способность газа при средней температуре стенок канала, определяется по тем же графикам.
Эффективная толщина слоя газа s принимается по табл. 29-2, стр.436.