3.Схема промысловой подготовки нефти к транспорту по магистральным трубопроводам.

Схему промысловой подготовки нефти к транспорту по магистральным трубопроводам можно представить в следующем виде.

Рис. 1. Схема сбора и транспорта нефти:

1 – скважины, 2 – выкидные линии, 3 – сборный коллектор,

4 – газосборный коллектор, 5 – нефтесборный коллектор, 6 – водопровод

Продукция скважин по выкидным линиям поступает в автоматические групповые замерные установки (АЗГУ), где производится поочередное измерение количества добываемых из каждой скважины нефти, газа и воды. Затем по сборному коллектору 3 совместно продукция скважин направляется в дожимную насосную станцию (ДНС). На этом этапе давление нефти снижается от 1,0-1,5 МПа на устье скважин до 0,7 МПа на входе в ДНС. На ДНС производится первая ступень сепарации до 0,3 МПа. Отсепарированный газ под собственным давлением направляется на газоперерабатывающий завод (ГПЗ), а газонасыщенная нефть и вода по сборному коллектору 5 насосами перекачиваются на центральный пункт сбора (ЦПС). Здесь в установках комплексной подготовки нефти (УКПН) происходит окончательная стабилизация нефти и ее обезвоживание и обессоливание

Товарная нефть собирается в товарном резервуарном парке (РП). Вода, пройдя установку подготовки воды (УПВ), закачивается в пласт для поддержания в нем давления. Газ поступает на ГПЗ, где из него выделяются тяжелые углеводороды и «сухой» газ. Газ компрессорами подается в магистральный газопровод. Жидкая часть разделяется на сжиженный углеводородный газ (СУГ) и широкую фракцию легких углеводородов (ШФЛУ), которые по магистральным нефтепродуктопроводам или по железной дороге направляются потребителям.

Источник: Земенков Ю. Д., Земенкова М. Ю., Маркова Л. М. Промысловый сбор и подготовка нефти и газа: Учебное пособие. – Тюмень: ТюмГНГУ, 2006. – 82 с.

4. Основной закон гидростатики. Его физический смысл. Пример выполнения расчета сифонного перекачивающего устройства.

Основной закон гидростатики можно записать в следующем виде: Р=Р₀+ρgh, где Р- гидростатическое давление, задается в произвольной точке, которое расположено на высоте h.

Рис.2. Схема давлений

Основное уравнение применяется для решения многих задач (пластовое давление).

Если сосуд, в котором имеется жидкость, опустить шланг, который соединен с другим сосудом, шланг заполнен жидкостью, то жидкость потечет от первого сосуда ко второму. Такие устройства называются сифонами. Скорость перекачки регулируют краном-воздушником (устанавливают в любом месте). Если кран открыт, то скорость движения жидкости уменьшается, так как поступает воздух. Чем больше воздуха, тем меньше скорость.

Р₁=Р₀-ρgh₁ h₂ >h₁=> Р₁ >Р₂

Р₂=Р₀-ρgh₂

Источник: Богомолов А. И., Михайлов К. А. Гидравлика. М., Стройиздат, 1972.

5.Режимы течения жидкостей и газов в трубопроводах. Критерий Рейнольдса, его физический смысл.

Опыт показывает, что возможны два режима или два вида движения жидкостей и газов: ламинарный и турбулентный.

Ламинарное движение характеризуется упорядоченным перемещением отдельных частиц без перемешивания и без пульсаций скоростей и давлений. Если в прямой трубе постоянного сечения течение  жидкости  ламинарное, то все линии тока направлены параллельно оси трубы.

Турбулентное (беспорядочное) движение характеризуется интенсивным перемешиванием частиц жидкости  и  пульсациями скоростей и давлений. Отдельные частицы жидкости при турбулентном движении имеют причудливые траектории, т.к. наряду с основным продольным перемещением жидкости вдоль трубы существуют поперечные перемещения и вращательное движение отдельных объемов жидкости.

Существование двух видов движения экспериментально подтверждено О. Рейнольдсом. На основании опытов он установил, что значение критической скорости прямо пропорционально кинематической вязкости  жидкости  и обратно пропорционально диаметру трубы

кр=k/d ,

где k - безразмерный коэффициент пропорциональности, называемый критическим числом Рейнольдса, и обозначается Reкр.

Значение Reкр зависит от условий входа в трубу, шероховатости е стенок, отсутствия или наличия первоначальных возмущений в  жидкости , конвекционных токов  и  др. При практических расчетах для круглых труб постоянного диаметра принимается Reкр=2320.

Ламинарное  течение  устойчиво  и  практически наблюдается при значениях числа Рейнольдса

Re < Reкр ,где

Re=d/.

здесь - средняя скорость движения  жидкости  по сечению в трубе, м/с; = Q/S ( Q - объемный расход в м3/с, S - площадь сечения трубы. Для трубы круглого сечения S=d2/4).

d - диаметр  трубопровода , м; - кинематическая вязкость, м

2/с, кинематическая вязкость воды определяется по эмпирической формуле

=0,0175(1+0,0158T)-2 , cм²/с.

При Re>Reкр ламинарное  течение  теряет, а турбулентное  течение  приобретает устойчивость  и , наконец, при числах Рейнольдса, больших некоторого значения Re'кр, наблюдается вполне развитая турбулентность. Интервал Reкр<Re<Re'кр соответствует переходному  режиму , при котором турбулентность

перемежается с ламинарным  режимом . Численное значение Re'кр зависит от рода  жидкости   и  условий  течения   и  изменяется в широких пределах (4000 для минеральных масел, 12000 для воды).

Ламинарное  течение  практически наблюдается в тонких (капиллярных) трубках, в слое смазки в подшипниках, в зазорах между поршнем  и  цилиндром, в пограничном слое лопаток насосов  и  т.д.

 Течения  в реальных  трубопроводах  наиболее распространенных маловязких  жидкостей  (вода, бензин, масло, кислоты  и  пр.) являются, как правило, турбулентными

Наблюдения показывают, что в природе существуют два различных вида движения жидкости: во-первых, слоистое упорядоченное, или ламинарное¹, движение, при котором отдельные слои жидкости скользят относительно друг друга, не смешиваясь между собой, и, во-вторых, неупорядоченное, или турбулентное, движение, когда частицы жидкости движутся по сложным, все время из­меняющимся траекториям и в жидкости происходит интенсивное перемешивание. Уже давно известно, что вяз­кие жидкости (масла) движутся большей частью упорядочение, а маловязкие жидкости (вода, воздух) — почти всегда неупорядоченно.

В опытной установке Рейнольдса (рис. 3) к баку с водой присоединена стеклянная труба. Открывая частично вентиль, можно заставить течь воду по трубе с различными скоростями. Из сосуда по трубке в устье трубы поступает краска.

Рис.3. Установка Рейнольдса

Рис 4. Ламинарное и турбулентное движение жидкости

При малых скоростях движения воды в трубе окрашенная струйка не размывается окру­жающей ее водой и имеет вид натянутой нити (рис. 4, а) — поток в этом случае называют ламинарным. При увеличении скорости движения воды, окрашенные струйки получают вначале волнистое очертание (рис.4, б), а затем почти внезапно исчезают, размываясь по всему сечению трубы и окрашивая всю жидкость.

Движение жидкости становится неупорядоченным, отдельные частицы окрашенной жидкости разлетаются в разные сто­роны, сталкиваются друг с другом, ударяются о стенки и т.д. (рис. 4, в); такое движение жидкости называют турбулентным. Основная особенность турбулентного движения заключается в наличии поперечных к направлению движения составляющих скорости, накладывающихся на основную скорость в продольном направлении. Опыты Рейнольдса показали, что переход от ламинарного течения к турбулентному происходит при опре­деленной скорости (так называемая критическая скорость), которая, однако, для труб разных диаметров оказывается различной, возрастающей с увеличением вязкости и снижающейся с уменьшением диаметра трубы.

П ри ламинарном движении распределение скоростей по сечению имеет параболический характер: непосредственно у стенок скорости равны нулю, а при удалении от них не­прерывно и плавно возрастают, достигая максимума на оси трубы (рис. 5).

Рис.5. Распределение скоростей при ламинарном движении в трубах

Коэффициент гидравлического сопротивления определяется по формуле Стокса λ=64/Re.

При турбулентном движении закон распределения скоростей сложнее: в большей части поперечного сечения скорости лишь незначительно меньше максимального значения (на оси), но зато вблизи стенок величина ско­рости резко падает (рис. 4.6) в пределах очень тонкого слоя, так называемого вязкого или пристенного подслоя.

Более равномерное распределение скоростей по сечению при турбулентном движении объясняется наличи­ем турбулентного перемешивания, осуществляемого поперечными составляющими скоростей. Благодаря этому перемешиванию частицы с большими скоростями в центре потока и с меньшими скоростями на его периферии, непрерывно сталкиваясь, выравнивают свои скорости. У самой стенки турбулентное перемешивание парализуется наличием твердых границ, и поэтому там наблюдается значительно более быстрое падение скорости.

Рис.6. Распределение скоростей при турбулентном движении в трубах

Турбулентный режим течения, зона гидравлический гладкого трения.

2300≤Re≤10/E; формула Блазиуса λ=0,3164/Re^0,25.где Е=К_э/d- относительная эквивалентная шероховатость внутренней поверхности труб. К_э=0,015 мм (бесшовные стальные новые); К_э=0,15 мм (сварные стальные с незначительной коррозией).

Турбулентный режим течения, зона смешанного трения.

10/К_э≤Re≤500/К_э; формула Альшуля λ=0,11( 68/Re+К_э/d)^0,25.

Турбулентный режим течения, квадратичная зона трения.

500/К_э≤Re; формула Шифринсона λ=0,11(К_э)^0,25

Основываясь на некоторых теоретических соображениях, а также на результатах опытов, Рейнольдс установил общие условия, при которых возможны существование ламинарного и турбулентного режимов движения жидкости и переход от одного режима к другому. Оказалось, что состояние (режим) потока жидкости в трубе зависит от безразмерного числа, которое учитывает основные факторы, определяющие это движение: среднюю скорость v, диаметр трубы d, плотность жидкости р и ее абсолютную вязкость ц. Это число (позже оно стало на­зываться числом Рейнольдса) имеет вид:

Re = υρd/μ = υd/v.

Диаметр d в числе Рейнольдса может быть заменен любым линейным диаметром, связанным с условиями течения или обтекания (диаметр трубы, диаметр падающего в жидкости шара, длина обтекаемой жидкостью пластинки и др.).

Число Рейнольдса, при котором происходит переход от ламинарного движения к турбулентному, называют критическим и обозначают Re_кр. При Re>Re_кр режим движения является турбулентным, при Re<Re_Kp- ламинарным. Критическое число Рейнольдса зависит от условий входа в трубу, шероховатости ее стенок, отсутствия или наличия первоначальных возмущений в жидкости, конвективных токов и др.

Вопрос о неустойчивости ламинарного движения и о его переходе в турбулентное, а также о величине кри­тического числа Рейнольдса подвергался тщательному теоретическому и экспериментальному изучению, но до сих пор не получил еще достаточно полного решения. Наиболее часто в расчетах принимают для критического числа Рейнольдса при движении жидкости в трубах значение

Re_кр ≈2300,

отвечающее переходу движения жидкости из турбулентного в ламинарное: при переходе движения из ламинар­ного в турбулентное критическое число Рейнольдса имеет большую величину (для хорошо закругленного плавного входа оно может быть доведено до 20000).

Проведенные исследования показывают также, что критическое число Рейнольдса увеличивается в сужающихся трубах и уменьшается в расширяющихся. Это можно объяснить тем, что при ускорении движения частиц жидкости в сужающихся трубах их тенденция к поперечному перемешиванию уменьшается, а при замедленном течении в расширяющихся трубах усиливается.

По критическому числу Рейнольдса легко можно найти также критическую скорость, т. е. скорость, ниже которой всегда будет происходить ламинарное движение жидкости:

υ_кр = Re_кр ν/d = 2300v/d.

В трубопроводах систем отопления, водоснабжения, вентиляции, газоснабжения и др. движение, как правило, является турбулентным, так как движущаяся среда (вода, воздух, газ, пар) имеет малую вязкость. Ламинарный режим возможен лишь в трубах очень малого диаметра. Более вязкие жидкости например, масла, могут двигаться ламинарно даже в трубах большого диаметра.

Физический смысл критерия Рейнольдса это отношение турбулизирующих факторов к факторам успокаивающим.

Источник: Антонова Е.О., Крылов Г.В., Прохоров А.Д., Степанов О.А. Основы нефтегазового дела.— М: ООО «Недра-Бизнесцентр», 2003. - 307 с: