Методы изучения упругих свойств
Методы измерения упругих свойств можно подразделить на две большие группы, относимые к измерениям в естественном залегании и в лабораторных условиях.
Упругие модули горных пород измеряются двумя методами: статическим (изотермические) и динамическим (адиабатические модули).
Статический метод применяется для определения:
модуля Юнга при одноосном сжатии, растяжении и изгибе стержня из породы;
модуля сдвига при кручении образца;
коэффициента Пуассона при измерении продольных и поперечных деформаций при одноосном сжатии;
модуля объемного сжатия при сжатии образца всесторонним давлении.
Во всех случаях измерение упругих параметров сводится к непосредственному измерению деформации сжимаемых образцов тензометрами различной конструкции.
С помощью динамического метода измеряют различные виды упругих волн в веществе и их затухание. Различают:
динамический резонансный способ, где используют стоячие волны, возбуждаемые внешним источником на основной частоте;
способ вращающей пластины на пути непрерывной упругой волны;
способ последовательных ультразвуковых импульсов.
Для определения упругой характеристики горных пород в естественном залегании применяют вертикальное сейсмическое профилирование (ВСП), сейсмический каротаж (СК), акустический каротаж и полевые сейсмические методы. Ценные сведения о скоростных характеристиках дают сейсмические исследования методом преломленных и отраженных волн, особенно в районах, где общие черты геологического строения достаточно хорошо известны.
Контрольные вопросы к главе 3.
Как объяснить положительную корреляцию между плотностью среды и скоростью сейсмических волн в ней?
Какие параметры используют для характеристики упругих свойств горных пород?
Почему для осадочных пород характерно возрастание скоростей с глубиной их залегания?
Глава 4 Теплофизические свойства минералов и горных пород
4.1 Теплофизические параметры веществ и методы их измерения
Тепловое состояние земных недр является первопричиной многих геологических процессов. Его изучение включает теоретическое и экспериментальные исследования параметров теплового поля /4,6,8/.
Распределение температур на поверхности Земли и в ее недрах, то есть естественное тепловое поле Земли – определяется:
пространственным распределением и мощностью источников тепла. Этими источниками являются солнце, атмосферные осадки, радиоактивные элементы, химические реакции, кристаллизация, уплотнение и другие процессы.
способностью пород к теплообмену – передаче тепловой энергии;
пространственным распределением пород с различной теплопроводностью.
Теплопроводность – процесс распределения теплоты от более нагретых к менее нагретым объемам неравномернонагретого вещества, способствующий выравниванию температуры среды.
В 1822 году Жан Батист Фурье установил связь градиента температуры с плотностью теплового потока. Эта связь стала называться Законом Фурье, который формулируется, как количество переносимой энергии определяется как плотность теплового потока, пропорциональное градиенту температуры:
q=λ·grad T , (4.1)
где q – плотность теплового потока, grad T – температурный градиент, λ - коэффициент пропорциональности, названый коэффициентом теплопроводности или просто теплопроводность.
Иными словами теплопроводность λ – это физический параметр, характеризующий интенсивность процесса теплопроводности в веществе, численно равный плотности теплового потока q, при градиенте температуры grad T, равном единице. Формула коэффициента пропорциональности:
.
(4.2)
Плотность теплового потока q - это вектор направленный в сторону, противоположную градиенту температуры и, численно равный количеству теплоты, проходящий через единицу площади изометрической поверхности в единицу времени.
Единица измерения теплопроводности в системе СИ Вт/(м·К), в системе СГС кал/(см·°С).
Теплоемкость – количество теплоты, которое необходимо подвести к телу, чтобы повысить его температуру на 1 К. Теплоемкость единицы массы вещества называется удельной теплоемкостью. Единица измерения в системе СИ Дж/кг·К, в системе СГС кал/г°С.
Формула:
c= Q/m (T2-T1), (4.3)
где Q – количество теплоты, m – масса тела; T2-T1 разность температур на которую изменилась температура тела массой m при проведении к нему количества теплоты Q.
Температуропроводность – это величина, характеризующая скорость изменения (выравнивания) температуры. Численно равна отношению теплопроводности к теплоемкости единицы объема вещества. Выражается в единицах м2/с. Вычисляется:
a=λ/cσ, (4.4)
где cσ – объемная теплоемкость.
Наиболее распространенный способ изучения термических свойств –метод стационарного режима и динамического разогрева. Термические свойства обычно определяется в лабораторных условиях. В полевых условиях с помощью термокаротажа измеряют температуру в скважинах. Зная термические параметры, изученные на образцах, и распределение температуры в вышестоящей скважине, можно определить тепловой поток
Теплофизические параметры элементов и минералов.
Тепловой режим земной коры зависит главным образом от теплопроводности минерального вещества. Самая высокая теплопроводность наблюдается у самородных элементов. Значения их λ мало отличаются от соответствующих чистых элементов. Наибольшее значение λ наблюдается у серебра и численно равна 418-420 Вт/(м·К). Высокая теплопроводность (до 30 Вт/(м·К)) наблюдается у золота, меди некоторых других самородных элементов, таких как графит (268-389 Вт/(м·К)), алмаз (121-163 Вт/(м·К)), за исключением серы (0,85 Вт/(м·К)). Высокая теплопроводность (от 100 до 200 Вт/(м·К)) наблюдается у минеральных соединений с металлами: алюминий, калий, натрий, магний, кальций.
Однако некоторые из самородных металлов, а также другие элементы, встречающиеся и не встречающиеся в свободном состоянии, имеют:
средние [от 10 до 50 Вт/(м·К) для свинца, сурьмы, марганца, тория, урана, цинка];
пониженные [от 1,5 до 10 Вт/(м·К) для ртути, висмута, кадмия];
низкие [0,5 до 1,5 Вт/(м·К) для бора];
очень низкие [<0,5 Вт/(м·К) для водорода, фтора, хлора, кислорода]
значения коэффициента теплопроводности (Кобранова В.Н., 1986).
Высокая теплопроводность самородных элементов связана с тем, что тепловая энергия в них передается через твердую фазу непосредственным соприкосновением молекул, атомов и ионов, находящихся в тепловом движении, или диффузией свободных электронов (в самородных металлах) (У.И. Моисеенко, «Петрофизика», 1992 г.).
Существует
тесная связь между электропроводностью
и теплопроводностью. Отношение
считается примерно
постоянным.
Присутствие в составе минералов элементов с высокой теплопроводностью (от 50 до 300 Вт/(м·К)) нередко повышает минеральную теплопроводность. Неодинаковая плотность упаковки тоже влияет на теплопроводность. Чем больше межатомное расстояние, тем меньше теплопроводность.
Большинство минералов, слагающих горные породы обладают значительно меньшей теплопроводностью. Теплопроводность породообразующих минералов изверженных пород ниже, чем акцессорных и рудных. Породообразующие минералы метаморфических пород (сподумен, андалузит, кианит и др) по сравнению с породообразующими минералами интрузивных образований имеют значительно большую теплопроводность.
Главнейшие изученные классы минералов по величине теплопроводности располагаются следующим образом в порядке убывания:
самородные металлы, а также графит алмаз (>120 Вт/(м·К));
сульфиды ( ~ 19 Вт/(м·К));
окислы (~ 11,8 Вт/(м·К));
галогениды (~ 6 Вт/(м·К));
карбонаты (~ 4,0 Вт/(м·К));
силикаты (~3,8 Вт/(м·К));
сульфаты (3,3 Вт/(м·К));
нитраты (2,1 Вт/(м·К));
самородные неметаллы (~0,85 Вт/(м·К)).
Теплоемкость минералов изменяется от 0,125 до 2-4 кДж/кг·К и зависит, в основном от их состава и структуры.
По среднему значению теплоемкости основные классы минералов можно расположить в следующий ряд: самородные металлы (от 0,13-0,2 для Pt, Au, Bi, Pb до 0,35-0,45 для Cu, Fe, Zn) < сульфиды и их аналоги (от 0,21-0,22 для галенита, киновари до 0,5-0,6 для ковелина, вюрцита) < окислы (от 0,22-0,24 для лимонита, пиролюзита, уранита до 2-4 льда и воды) < сульфаты ( 0,35 для англезита) < карбонаты (1-1,5 для гипса, эпсомита) < силикаты ( от 0,5-0,6 для турмалина до 0,9-0,98 для сподумена, циркона) (Кобранова В.Н., 1986).