- •Энергия и импульс фотона. Формула Планка для спектра излучения черного тела.
- •Квантовая теория фотоэффекта. Эффект Комптона.
- •Давление света. Опыты, подтверждающие давление света. Корпускулярно-волновой дуализм излучения.
- •Свойства волн де Бройля и их статистическая интерпретация. Опыты, подтверждающие волновые свойства микрочастиц.
- •Волновой пакет микрочастицы. Соотношение неопределенностей Гейзенберга.
- •Опыты Резерфорда по рассеянию -частиц. Формула Резерфорда. Модель атома Резерфорда-Бора.
- •З акономерности в спектрах атома водорода. Серии Лаймана, Бальмера, Пашена. Комбинационный принцип Ритца.
- •Дискретность квантовых состояний атома. Постулаты Бора. Опыты Франка-Герца.
- •Спонтанные и вынужденные переходы. Коэффициенты Эйнштейна. Спектральная плотность излучения.
- •Волновая функция микрочастицы и ее свойства. Стационарное и нестационарное уравнение Шредингера.
- •Частица в одномерной бесконечно глубокой потенциальной яме: уравнение Шредингера, его решение, уровни энергии частицы.
- •Прохождение микрочастицы через потенциальный барьер. Туннельный эффект.
- •14. Туннельный эффект. Коэффициент прозрачности барьера
- •Гармонический осциллятор. Квантовомеханическое описание атома водорода.
- •Уровни энергии и схема термов щелочных металлов. Дублетная структура спектров щелочных металлов.
- •Магнитный и механический моменты электронов. Спин. Опыты Штерна и Герлаха.
- •Результирующий механический момент многоэлектронного атома. J-j и l-s связь.
- •Нормальный и аномальный эффекты Зеемана. Фактор Ланде.
- •Нормальный эффект Зеемана
- •Аномальный эффект Зеемана
- •Электронные оболочки атома и их заполнение. Принцип Паули. Правила Хунда.
- •Количество электронов в каждой оболочке
- •Тормозное и характеристическое рентгеновское излучение. Закон Мозли.
- •Физические особенности в молекулярных спектрах. Энергия и спектр двухатомной молекулы. P-, q- и r-ветви.
- •Одномерный кристалл Кронига-Пенни. Понятие о зонной теории твердых тел. Фермионы и бозоны.
- •Расщепление энергетических уровней и образование зон. Различие между металлами, полупроводниками и диэлектриками в зонной теории.
- •Свойства и характеристика ядер. Нейтрон и протон, их свойства. Энергия связи ядра.
- •Свойства и модель ядерных сил. Капельная модель ядра. Формула Вейцзеккера для энергии связи. Оболочечная модель ядра.
- •Искусственная и естественная радиоактивность. Основной закон радиоактивного распада. Активность. Правила смещения.
- •Основные закономерности -распада. Туннельный эффект. Свойства -излучения.
- •Основные закономерности -распада и его свойства. Нейтрино. Электронный захват. (см 27)
- •Получение трансурановых элементов. Основные закономерности реакций деления ядер.
- •Цепная реакция деления. Управляемая цепная реакция. Ядерный реактор.
- •Термоядерный синтез. Энергия звезд. Управляемый термоядерный синтез.
- •Источники и методы регистрации элементарных частиц. Типы взаимодействий и классы элементарных частиц. Античастицы.
- •Законы сохранения при превращениях элементарных частиц. Понятие о кварках.
- •Физическое, химическое и биологическое воздействие ионизирующего излучения.
- •Физические свойства ионизирующих излучений
- •Биологическое действие ионизирующих излучений
- •Дозы ионизирующих излучений и единицы их измерений. Радиационная безопасность.
- •Основные принципы обеспечения радиационной безопасности
- •Закономерности излучения черного тела. Законы Кирхгофа, Стефана-Больцмана, Вина. Формула Рэлея-Джинса. Ультрафиолетовая катастрофа.
Результирующий механический момент многоэлектронного атома. J-j и l-s связь.
Каждый электрон в атоме обладает орбитальным моментом импульса Mi и собственным моментом Ms. Механические моменты связаны с соответствующими магнитными моментами, вследствие чего между всеми Mi и Мв имеется взаимодействие.
Рис. 210.
Моменты Mi и Ms складываются в результирующий момент атома Mj. При этом возможны два случая.
1. Моменты Mi взаимодействуют между собой сильнее, чем с Ms, которые в свою очередь сильнее связаны друг с другом, чем с Л^. Вследствие этого все Mt складываются в результирующую ML, a Ms складываются в Ms, а затем ужеML и Ms дают результирующую Mj. Такой вид связи встречается чаще всего и называется связью Рессель — Саундерса.
2. Каждая пара Mi и Ms взаимодействует между собой сильнее, чем с другими Mi и Ма, вследствие чего образуются результирующие Mj для каждого электрона в отдельности, которые затем уже объединяются в Mj атома. Такой вид связи, называемый (/, /) -с в я з ь ю, наблюдается у тяжелых атомов.
Сложение моментов осуществляется по квантовым законам [см. (70.2)]. Поясним сказанное несколькими примерами/относящимися к случаю связи Рессель — Саундерса.
1. Два орбитальных момента, определяемых числами 1\ = 2 и /г = 1, могут быть сложены тремя способами и могут дать результирующий момент, соответствующий
значениям квантового числа L> равным 3, 2 и 1. Условно такое сложение можно изобразить векторной схемой, приведенной на рис. 211.
2. При сложении спиновых моментов Ms квантовое число 5 результирующего спинового1) момента атома Ms может быть целым или полуцелым в зависимости от того, каким будет число электронов в атоме — четным или нечетным.
При четном числе электронов N квантовое число 5 принимает все целые значения от N*l/2 (все М8 «парал-
Рис. 211.
лельны» друг другу) до нуля (все Ms попарно компенсируют друг друга). Так, например, при N = 4 (рис. 212, a) S может иметь значения 2, 1, 0.
При нечетном N квантовое число S принимает все полуцелые значения от (все Ms «йараллельны»
друг другу) до (все Ms, кроме одного, попарно компенсируют друг друга). Например, при ЛГ= 5 возможными значениями S будут: (рис. 212,6).
Следовательно, / будет целым, если 5 — целое (т. е. при четном числе электронов в атоме), и полуцелым, если 5 — полуцелое (т. е. при нечетном числе электронов). Так, например:
1) в случае возможные значения / равны 3, 2, 1, (рис. 213, а);
2) в случае возможные значения / равны (рис. 213, б).
Энергия атома зависит от взаимной ориентации моментов Mi (т. е. от квантового числа L), от взаимной ориентации моментов Ms (от квантового числа. 5) и от взаимной ориентации ML и Ms (от квантового числа /). Условно терм атома записывается следующим образом:
3. При" сложении ML и Ms квантовое число / результирующего момента Mj может иметь одно из следующих значений:
(74.1)
где под L подразумевается одна из букв S, Pt D, F и т. д. в зависимости от значения числа L. Например, термы
в случае, если S <L\ когда S > L, число подуровней ровно 2L + 1).
Обозначениями типа (74.1) мы уже пользовались в § 72 применительно к атомам щелочных металлов. Однако для этих элементов характерно то, что S атома, совпадая с s оптического электрона, равно . Теперь же мы познакомились с символическими обозначениями термов для любых случаев.