- •Физика конденсированного состояния
- •Часть I введение в физику твердого тела
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •Устройство и принцип работы спектрометра эпр «Минск-12м»
- •Подготовка к работе
- •Порядок выполнения работы
- •Методика измерений
- •Принцип работы
- •Подготовка измерителя к работе
- •Порядок проведения эксперимента от комнатной температуры
- •Теплопроводность диэлектриков и металлов
- •Физическая основа метода измерения
- •Работа измерителя
- •Общие указания по эксплуатации
- •Подготовка к работе
- •Порядок проведения эксперимента
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •Содержание
- •Часть I
Порядок проведения эксперимента от комнатной температуры
1. Установить переключатель измерения в положение t1.
2. Включить кнопкой «НАГРЕВ» основной нагреватель и установить по вольтметру блока питания и регулирования начальное напряжение (40±2) В; при прохождении светового указателя через нуль-шкалы включить секундомер и перевести переключатель «Измерение» в положение t2.
3. Выключить секундомер при прохождении светового указателя через нуль-шкалы и записать показания секундомера в графу таблицы τT.
4. Повторить измерения τT при всех значениях температур, указанных в таблице.
5. Выключить нагреватель при достижении желаемого уровня температуры или предельной температуры разогрева образца.
6. Заарретировать прибор Ф136.
7. Установить переключатель «Измерение» в положение «Уст. 0».
8. Выключить блок питания и регулирования.
9. Поднять верхнюю часть корпуса ячейки измерительной.
10. Охладить ячейку до комнатной температуры (можно использовать вентилятор).
11. Провести расчет удельной теплоемкости по формуле (17) с использованием необходимых данных таблицы.
Таблица регистрации необходимых данных для расчета теплоемкости
Испытуемый образец тQ = 15,285 г |
||||
t, 0С |
, с |
, с |
КT, Вт/К |
С, Дж/кг∙К |
0 |
14,4 |
|
0,511 |
|
25 |
13,8 |
|
0,51 |
|
50 |
13,5 |
|
0,50 |
|
100 |
12,4 |
|
0,496 |
|
150 |
12,0 |
|
0,505 |
|
200 |
11,7 |
|
0,519 |
|
300 |
11,7 |
|
0,553 |
|
400 |
11,9 |
|
0,599 |
|
Контрольные вопросы
Каковы причины зависимости теплоемкости твердых тел от температуры?
Вывести закон Дюлонга–Пти.
Основные положения теория теплоемкости твердых тел Эйнштейна.
Теория теплоемкости твердых тел Дебая.
Литература
Киттель Ч. Введение в физику твердого тела. – М.: Наука, 1978. – С. 211–234.
Платунов Е.С. Теплофизические измерения в режиме. – М.: Энергия, 1973.
Сергеев О.А. Метрологические основы теплофизических измерений. – М.: Изд-во стандартов, 1972.
Павлов П.В., Хохлов А.Ф. Физика твердого тела. – М.: Высшая школа, 2000. – 494 с.
Лабораторная работа № 4
Измерение теплопроводности (λ) твердых тел
Цель работы: изучение тепловых свойств твердых тел, ознакомление с экспериментальным методом измерения теплопроводности твердых тел.
Принадлежности: образцы твердого тела (диаметр – 15 мм, высота от 0,5 до 5 мм); измеритель теплопроводности ИТ-Л-40 (диапазон: λ = 0,1–5 Вт/м К).
Теплопроводность твердых тел
Все твердые тела в той или иной степени способны проводить тепло. В изотропном твердом теле распространение тепла подчиняется закону Фурье (1822 г.):
,
где – вектор, модуль которого равен потоку тепла через единичное сечение, перпендикулярное , в единицу времени; gradT – градиент температуры вдоль нормали к изотермической поверхности; λ – коэффициент теплопроводности; знак «–» означает, что тепло течет в направлении, противоположном градиенту температуры, т. е. от горячей области к холодной.
Для анизотропных твердых тел в общем случае не совпадает с направлением нормали к изотермической поверхности и уравнение (1) заменяется следующим:
,
где λij – тензор второго ранга:
.
Если тензор (3) привести к главным осям (x, y, z), то имеем:
.
Т. е. уравнение (2) имеем более простую форму записи:
; ; .
Анизотропные кристаллы обычно характеризуются коэффициентами теплопроводности в направлении главных осей. Размерность [λ] = Вт/м∙К.