- •Введение
- •Уравнение Шредингера для стационарного случая
- •Собственные волновые функции и собственные значения оператора Гамильтон
- •Уравнение Шредингера для свободной частицы, двигающейся в направлении оси
- •Моделирование движения микрочастицы в свободном пространстве с помощью интегрального пакета прикладных программ MathCad
- •Моделирование волнового пакета Определение волнового пакета
- •Волновая функция волнового пакета
- •Моделирование волнового пакета
- •Заключение
- •Контрольные вопросы
- •Библиографический список
- •Лабораторная работа №2 движение микрочастиц в поле потенциальных сил. Движение микрочастиц через потенциальный барьер Определение потенциального барьера
- •Уравнение Шредингера для частицы двигающейся через потенциальный барьер
- •Коэффициенты отражения и прозрачности.
- •Туннельный эффект
- •Лабораторное задание
- •Контрольные вопросы
- •Библиографический список
- •Лабораторная работа № 3
- •Исследование зонной структуры твердых тел
- •Строение вещества и коллективизированные электроны
- •В кристалле
- •Приближения при решении уравнения Шредингера для кристалла
- •Приближение слабосвязанных электронов.
- •Движение электрона в кристаллической решетке Модель Кронига-Пенни
- •Уравнение Шредингера для модели Кронига-Пенни
- •Решение уравнения Шредингера
- •Определение волнового числа
- •Зоны Бриллюэна. Модель приведенных зон
- •Заполнение зон электронами и классификация энергетическихзон
- •Зонная структура и электрические свойства твердых тел
- •Энергетическая структура алмазоподобных полупроводников.
- •Лабораторное задание
- •Контрольные вопросы
- •Библиографический список
- •Лабораторная работа №4 исследование статистических свойств носителей заряда в полупроводниках и металлах Химический потенциал невырожденного идеального газа. Энергия Ферми.
- •Распределение Ферми-Дирака при абсолютном нуле
- •Вычисление энергии Ферми
- •Изменение энергии Ферми при изменении температуры
- •Собственные и примесные полупроводники
- •Ec ev δEg запрещенная зона валентная зона зона проводимости
- •Статистика носителей заряда в собственном полупроводнике
- •Статистика носителей заряда в примесных полупроводниках
- •Уровень Ферми носителей заряда в примесном полупроводнике n-типа
- •Статистика носителей заряда в примесном полупроводнике p-типа
- •Уровень Ферми носителей заряда в примесном полупроводнике p-типа
- •Лабораторное задание:
- •Контрольные вопросы
- •Расчет концентраций равновесных носителей заряда в приконтактной области
- •Расчет уровней Ферми электронов и дырок в приконтактной области
- •Расчет потенциального барьера контакта двух полупроводников
- •Расчет концентрации неравновесных носителей заряда контакта двух полупроводников.
- •Расчет ширины области обедненной носителями заряда.
- •Расчет барьерной емкости контакта двух полупроводников
- •Расчет диффузионной длины носителей зарядов контакта двух полупроводников
- •Расчет тока проводимости контакта двух полупроводников
- •Расчет диффузионной емкости контакта двух полупроводников
- •Лабораторное задание
- •Контрольные вопросы
- •Библиографический список
- •Лабораторная работа №6 исследование электропроводности транзисторной структуры Физические процессы в транзисторной структуре
- •Расчет коэффициента передачи тока транзисторной структуры
- •Расчет концентрации неосновных носителей в области базы
- •Расчет плотности тока неосновных носителей в области базы
- •Расчет токов эмиттерного и коллекторного переходов
- •Эквивалентная схема биполярного транзистора
- •Эквивалентная схема биполярного транзистора в виде четырехполюсника
- •Эквивалентная схема биполярного транзистора
- •Расчет параметров элементов эквивалентной схемы транзисторной структуры
- •Математическая модель биполярного транзистора и расчет переходов
- •Расчет электрических параметров схемы с биполярным транзистором с использованием эквивалентной схемы
- •Лабораторное задание
- •Контрольные вопросы
- •Библиографический список
- •Лабораторная работа №7 физические процессы в полевых транзисторах Конструктивные особенности полевых транзисторов с изолированным затвором
- •Физические процессы в транзисторе
- •Эффективная подвижность носителей заряда в канале
- •Концентрация подвижных носителей в области канала
- •Напряжение отсечки
- •Ширина канала полевого транзистора
- •Вольтамперная характеристика полевого транзистора
- •Входная и выходная характеристики полевого транзистора
- •Лабораторное задание
- •Содержание
Зоны Бриллюэна. Модель приведенных зон
Области, в которых энергия электрона изменяется непрерывно, а на границах претерпевает разрыв, получили название зон Бриллюэ-на – E1 - первая зона Бриллюэна, E2 – вторая зона и т. д.
Операция построения всех энергетических зон в пределах первой зоны называется приведением зон и состоит в смещении участков разрешенных энергий всех зон к первой зоне. Приведение зон для трехмерного случая является необходимым для определения разрешенных и запрещенных энергий для каждого направления в кристалле. В некоторых случаях области энергий некоторых направлений могут перекрываться и энергетический спектр для таких направлений будет являться непрерывным.
Существование разрешенных или запрещенных энергетических зон в кристалле будет иметь место только в том случае, если такие зоны существуют по всем направлениям кристалла.
Заполнение зон электронами и классификация энергетическихзон
Исходя из зонной структуры энергетического состояния электрона в кристалле, можно выделить два вида зон – зоны разрешенных энергий и зоны запрещенных энергий. Зона запрещенных энергий получила название запрещенной зоны и обозначается ΔEg.
Энергетические зоны разрешенных энергий содержат конечное число энергетических уровней. В соответствии с принципом Паули на каждом уровне может разместиться не более двух электронов с различными значениями спиновых чисел. По характеру заполнения электронами зоны разрешенных энергий разделяются на полностью заполненные зоны, полностью пустые зоны и частично заполненные зоны. Частично заполненная зона формируется в результате расщепления пустого полностью заполненного уровня или в результате наложения пустой зоны и полностью заполненной зоны.
Полностью заполненная зона получила название валентной зоны и обозначается EV. Частично заполненная зона, или пустая зона разрешенных энергетических уровней получила название зоны проводимости и обозначается EC.
Зонная структура и электрические свойства твердых тел
Проводимость твердых тел осуществляется валентными электронами Движение электронов в твердом теле можно рассматривать либо как движение по определенным энергетическим поверхностям, либо как переходы с одного уровня на другой в энергетической зоне.
По характеру расположения зон, все тела можно разделить на две большие группы – твердые тела, у которых над полностью заполненной зоной располагается частично заполненная зона, и твердые тела, у которых над полностью заполненной зоной располагаются пустые зоны, среди которых могут быть зоны запрещенных энергий.
К первой группе твердых тел относятся металлы, у которых имеется валентная зона и зона проводимости, которые могут частично перекрываться между собой. Наличие частично заполненной зоны у металлов объясняет их высокую проводимость, поскольку внешнее воздействие либо ускоряя, либо замедляя движение электронов, изменяет их энергию, переводя электроны в новые квантовые состояния с большим или меньшим значением энергии. Энергетическое расстояние между отдельными уровнями зоны проводимости мало и требуется небольшая энергия для переброса электрона с одного уровня на другой в данной зоне. Близкое расположение энергетических уровней и наличие пустых энергетических уровней в зоне проводимости позволяет валентным электронам при внешнем возбуждении переходить с одного уровня на другой.
Ко второй группе твердых тел относятся полупроводники и диэлектрики, для которых является характерным наличие зоны проводимости EC, запрещенной зоны ΔEg и валентной зоны EV. Движение электронов в валентной зоне затруднено вследствие отсутствия свободных уровней. Внешнее поле способно изменить энергетическое состояние электронов в зоне, осуществив перестановку местами электронов в данной зоне, не нарушая симметрии в распределении электронов по скоростям. Для переброса электронов через зону запрещенных энергий необходимо приложить к кристаллу внешнее воздействие: температура, какое-либо излучение, которое увеличит энергию электронов в валентной зоне. С повышением температуры возбуждение электронов в валентной зоне становится достаточным для преодоления запрещенной зоны и перехода в зону проводимости. Зона проводимости становится частично заполненной зоной, а в валентной зоне появляются вакансии, по которым может происходить движение электронов.
Твердые тела с шириной запрещенной зоны меньше 3 эВ получили название полупроводников. Твердые тела с шириной запрещенной зоны больше 3 эВ получили название диэлектриков.