- •4. Рівняння гіперболічного типу
- •4.1 Рівняння коливань струни
- •4.2 Теорема існування єдиного розв’язку першої крайової задачі
- •4.3 Задача Коші для хвильового рівняння
- •4.4 Метод д’Аламбера
- •4.5 Розв’язок задачі для однорідного рівняння методом Фур’є
- •4.6 Задача про вимушені коливання струни
- •4.7 Неоднорідна перша крайова задача
- •Задача Штурма-Ліувілля
- •4.8 Крайова задача зі стаціонарною неоднорідністю
4.6 Задача про вимушені коливання струни
Нехай маємо однорідну струну довжиною , закріплену на обох кінцях . На струну весь час діє збудження . Необхідно знайти розв’язок неоднорідного рівняння, що задовольняє умовам
(4.51)
; (4.52)
; (4.53)
Для такого рівняння поділ змінних неможливий. Тому шукаємо розв’язок задачі (4.51)-(4.53) у вигляді суми функцій
, (4.54)
де функція – розв’язок однорідного рівняння
; ,
що задовольняє умовам (4.52), (4.53), а функція є розв’язок неоднорідного рівняння (4.51), що задовольняє однорідним умовам
, (4.55)
(4.56)
(4.57)
Безпосередня перевірка показує, що складена функція (4) є розв’язком задачі (4.51)-(4.53) .
Розв’язок задачі (4.55)-(4.57) знайдено методом поділу змінних Фур’є у вигляді (4. 49).
Шукаємо розв’язок неоднорідної задачі з однорідними умовами у вигляді ряду за власними функціями задачі (4. 36).
(4.58)
Підбираємо функцію так, щоб ряд (4.58) задовольнив рівнянню (4.55) та однорідним початковим умовам (4.56)
(4.59)
Диференціюючи (4.58) за змінною та підставляючи в рівняння (4.55), будемо мати
(4.60)
Зафіксувавши , розкладемо функцію у ряд за власними функціями (4. 36) –однорідної задачі (в ряд синусів)
, (4.61)
де
Підставляючи (4.61) y (4.60), будемо мати
(4.62)
Остання рівність можлива, коли рівні між собою вирази під знаком суми в (4.62). Приходимо до звичайного диференціального рівняння з однорідними умовами Коші
Ця задача є задачею Коші для звичайного диференціального рівняння другого порядку
(4.63)
де , .
Складемо характеристичне рівняння
, де – частинний розв’язок неоднорідного рівняння (4.63). Підставивши розв’язок задачі (4.63) у (4.58) отримаємо розв’язок задачі для неоднорідного рівняння з однорідними умовами (4.55)–(4.57).
4.7 Неоднорідна перша крайова задача
Якщо кінці струни рухаються за певним законом, то для такої задачі формулюються неоднорідні граничні умови . У такому випадку маємо задачу
; (4.64)
; (4.65)
. (4.66)
Така задача ще називається мішаною. Шукаємо її розв’язок у вигляді суми двох функцій
, (4.67)
де – нова шукана функція, а – довільна функція, що задовольняє неоднорідним крайовим умовам.
Нехай , де – двічі диференційовані функції.
Підставляємо їх значення до крайових умов. Тоді маємо
,
.
Отже,
. (4.69)
Підставляючи (4.67) до (4.64), приходимо до задачі
, (4.70)
; (4.71)
; , (4.72)
де
(4.73)
Знайшовши розв’язок задачі (4.70)–(4.72), яка є задачею (4.51)–(4.53) у вигляді (4.58) та додавши до неї (4.69), ми отримаємо розв’язок неоднорідної крайової задачі (4.64)–(4.66) для хвильового рівняння.
Зауваження. Якщо у задачі (4.64)–(4.66) граничні умови другого роду, а саме , , то функцію шукаємо у вигляді . Тоді, після підстановки крайових умов, функція має вигляд
При цьому задача (4.45)-(4.47) повинна задовольняти однорідним крайовим умовам, що мають вигляд ; .
У такій постановці власні значення однорідної задачі (4.70)–(4.72) мають вигляд , а власні функції .
Приклад 4.3
Розв’язати задачу
;
, ;
, .
Шукаємо розв’язок у вигляді (4.67)
.
Згідно з (4.68) функція має вигляд
. (4.74)
Функції та відповідно до (4.73)
.
Маємо задачу з однорідними граничними умовами
, , (4.75)
, , (4.76)
, . (4.77)
Розв’язок задачі (4.75)-(4.77) шукаємо у вигляді
, (4.78)
де
(4.79)
Отже, щоб розв’язати першу крайову задачу з неоднорідними граничними умовами, необхідно знайти розв’язок двох задач одна з яких є першою крайовою задачею з однорідними граничними умовами (4.69)–(4.71), а друга повинна задовольняти неоднорідним крайовим умовам (4.65).