- •Билеты по физике
- •1.Закон Кулона. Напряженность эп. Принцип суперпозиции.
- •2.Поток вектора напряженности эп. Теорема Гаусса.
- •9. Электрическое поле в веществе.
- •10. Поляризация диэлектриков.
- •13. Условия для электростатического поля на границе раздела двух диэлектриков.
- •13. Условия для электростатического поля на границе раздела двух диэлектриков
- •Другие варианты ответа на вопрос:
- •14. Сегнетоэлектрики
- •15. Проводники в электрическом поле поверхностная плотность индуцированных зарядов
- •16. Электрическая емкость уединенного проводника. Конденсатор. (я не знаю что из того нужно, поэтому скопировала все на всякий случай)
- •17. Энергия электростатического поля
- •Интегральное представление энергии непрерывного распределения зарядов, cравнение со случаем энергии системы точечных зарядов
- •Электрическая энергия заряженных уединенного проводника и конденсатора
- •20. Электрический ток и его характеристики. Уравнение неразрывности.
- •21.Основы классической электронной теории электропроводности металлов
- •22. Закон Ома в дифференциальной форме
- •23.Электропроводность газов. Границы применимости закона Ома.
- •24. Магнитная индукция. Сила Лоренца.
- •25. Закон Био-Савара-Лапласса.
- •26. Магнитное поле прямого тока
- •27. Магнитное поле кругового тока
- •28. Теорема о циркуляции вектора b
- •29. Сила Лоренца
- •31. Сила взаимодействия токов
- •32. Магнитное поле в веществе. Магнетон Бора.
- •33 Напряженность магнитного поля. Вектор намагниченности:
- •34 Типы магнетиков. Диамагнетизм. Парамагнетизм
- •35. Ферромагнетизм.
- •36. Теорема о циркуляции для магнитного поля в веществе
- •39. Энергия магнитного поля.
- •Виды поляризации.
- •Энергия электромагнитных волн
- •45. Вектор Пойнтинга.
- •47. Интерференция света от двух точечных источников.
- •Спираль Френеля
- •51.Дифракция на щели
- •52.Дифракционная решетка
- •53.Голография.
- •54.Поляризация света.Закон Брюстера.
- •55. Рубиновый лазер
- •60. Уравнение Шредингера. Свойства волновой функции.
- •Другой вариант ответа:
26. Магнитное поле прямого тока
Линии, вдоль которых в магнитном поле располагаются оси маленьких магнитных стрелок, называют магнитными линиями магнитного поля.
Направление, которое указывает северный полюс магнитной стрелки в каждой точке поля, принято за направление магнитной линии магнитного поля.
Цепочки, которые образуют в магнитном поле железные опилки, показывают форму магнитных линий магнитного поля
Если прямой проводник пропустить сквозь лист картона, на который насыпан тонкий слой железных опилок, включить ток и опилки слегка встряхнуть, то под действием магнитного поля тока железные опилки расположатся вокруг проводника не беспорядочно, а по концентрическим окружностям
На рисунке показано расположение магнитных стрелок вокруг проводника с током, расположенного перпендикулярно плоскости чертежа, ток в нём направлен от нас, что условно обозначено кружком с крестиком. Оси этих стрелок устанавливаются вдоль магнитных линий магнитного поля прямого тока (рис. а).
При изменении направления тока в проводнике на противоположное (к нам), что условно обозначено кружком с точкой, все магнитные стрелки поворачиваются на 180° (рис. б).
Направление линий магнитного поля можно определить с помощью правила правой руки:
если обхватить проводник с током ладонью правой руки так, чтобы отставленный большой палец был сонаправлен с током, то согнутые четыре пальца укажут направление линий магнитного поля.
27. Магнитное поле кругового тока
Определим магнитную индукцию на оси проводника с током на расстоянии х от плоскости кругового тока. Векторы перпендикулярны плоскостям, проходящим через соответствующие и . Следовательно, они образуют симметричный конический веер. Из соображения симметрии видно, что результирующий вектор направлен вдоль оси кругового тока. Каждый из векторов вносит вклад равный , а взаимно уничтожаются. Но , , а т.к. угол между и α – прямой, то тогда получим
|
Подставив и, проинтегрировав по всему контуру , получим выражение для нахождения магнитной индукции кругового тока:
|
|
При , получим магнитную индукцию в центре кругового тока:
|
Заметим, что в числителе – магнитный момент контура. Тогда, на большом расстоянии от контура, при , магнитную индукцию можно рассчитать по формуле:
|
28. Теорема о циркуляции вектора b
Интеграл вида - циркуляция вектора B→ по замкнутому контуру L.
Циркуляция B равна сумме токов, проходящих через площадь, ограниченную контуром l:
Вначале рассмотрим случай, когда контур лежит в плоскости перпендикулярно потоку (ток I направлен за чертеж). В каждой точке контура вектор направлен по касательной к окружности, проходящей через эту точку (линии прямого тока – окружности).
Воспользуемся свойствами скалярного произведения векторов.
где – проекция dl на вектор , но , где R – расстояние от прямой тока I до dl.
.
Отсюда
|
теорема о циркуляции вектора : циркуляция вектора магнитной индукции равна току, охваченному контуром, умноженному на магнитную постоянную.
Итак, циркуляция вектора магнитной индукции отлична от нуля, если контур охватывает ток.
Такие поля, называются вихревыми или соленоидальными.