1932 г. К. Андерсон. Позитрон e+
M = 0,511 МэВ
e+ +e− → 2 γ
Наблюдение позитрона в камере Вильсона в магнитном поле. Тонкая изогнутая прерывистая линия, идущая снизу вверх – трек позитрона. Темная полоса, пересекающая трек - слой вещества, в котором позитрон теряет часть энергии, и по выходе из которого двигается с меньшей скоростью. Поэтому трек искривлён сильнее.
Нобелевская премия по физике 1936 г. – К. Андерсон.
За открытие позитрона
1927 г. – Ч. Вильсон.
За открытие метода, делающего видимыми траектории заряженных частиц с помощью конденсации пара
Античастицы
В 1928 г. П. Дираком на основе анализа релятивистского уравнения было предсказано существование позитрона
Открытия античастиц 1932 – Позитрон 1955 – Антипротон 1956 – Антинейтрон 1966 – Антидейтерий 1970 – Антигелий 1998 – Антиводород
Каждая частица имеет своего двойника – античастицу. Античастица обладает рядом характеристик, имеющих те же численные значения что и частица, и некоторые характеристики с противоположным знаком. Так частица и античастица имеют одинаковые массы и спины и противоположные значения зарядов.
Зачемнужны ускорителиели??
= p, E2 =c2 p2 +m2c4
Порог реакции
E 2 =c2p 2 +m 2c4
|
m 1 |
m i |
||
|
m 2 |
|||
|
|
|
||
|
|
Энергия реакции Q |
||
|
|
Q = (m i -m 1 -m 2 ) c2 |
||
E порог = |
|
(m i -m 1 -m 2 ) (m i + m 1 + m 2 ) |
c 2 |
|
|
|
|||
|
|
|
2 m 2 |
Нерелятивистский случай
E порог |
= |
|
Q |
|
|
1 + |
m 1 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|||||
m 2 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Порогреакции
Частица массы m1 налетает на покоящуюся частицу массы m2 . В результате
реакции в конечном состоянии образуется n частиц с массами m ′, …, m ′. |
||||||||
Законы сохранения импульса и энергии |
|
|
1 |
n |
||||
|
|
|
|
|||||
p |
= p ′ + p ′ +…+ |
p |
′, E |
+m c2 = E ′ + |
E ′ +…+ E ′. |
|||
1 |
1 |
2 |
n |
1 |
2 |
1 |
2 |
n |
Энергия E и импульс частицы p связаны соотношением |
|
|
||||||
|
|
E2 = m2c4 +c2 p2 . |
|
|
||||
Величина (∑Ei )2 −(c∑pi )2 =inv |
|
является |
релятивистским |
инвариантом, т.е. |
одинакова во всех инерциальных системах отсчета.
На пороге реакции все частицы в конечном состоянии покоятся друг относительно друга. Релятивистский инвариант в начальном состоянии в лабораторной системе координат и в конечном состоянии в системе центра инерции.
(E1 +m2c2 )2 −c2 p12 = (m1′ +m2′ +mn′)2 c4 = (∑mi′)2 c4 .
Выразим импульс p1 налетающей частицы через её кинетическую энергию T1
c2 p 2 |
= E 2 |
−m 2c4 |
, |
T = E −m c2 |
, |
||
1 |
1 |
1 |
|
1 |
1 |
1 |
|
пороговая кинетическая энергия налетающей частицы
Eпорог = (∑mi +m1 +m22)m∑2 mi ′ −m1 +m2 c2 .
Энергия реакции Q равна изменению суммарной массы частиц
Q = (∑mi −m1 −m2 )c2 .
Пример
Рассчитайте порог реакции
p + p = p + p + p + p
При столкновении двух протонов p образуется антипротон p и
три протона. Масса антипротона равна массе протона.
E порог = |
(m i -m 1 -m 2 ) (m i +m 1 +m 2 ) c 2 |
||
|
|
2m 2 |
|
E порог = |
|
2m p ×6m p |
=6m p = 5.6 ГэВ |
|
|
||
|
|
2m p |
1947 Странные частицыы
π− + p → Λ+ K 0 Λ → p +π−
K 0 →π+ +π−
Нобелевская премия по физике
1960 г. – Д. Глезер.
За изобретение пузырьковой камеры
1952 |
Резонансы |
|
π+p |
Γ τ |
= |
π-p |
100 МэВ |
10-23 c |
Кинетическая энергия пиона, ГэВ
++ (uuu)
+ (uud) 0 (udd)
- (ddd)
Σ+ (uus)
Ξ- (dds)
p + π- → 0 (1232) →n + π0
масса |
ширина распада |
1232 МэВ |
120 МэВ |
1232 МэВ |
120 МэВ |
1232 МэВ |
120 МэВ |
1232 МэВ |
120 МэВ |
1382 МэВ |
85 МэВ |
1535 МэВ |
9.9 МэВ |
КакустроенМир. 60-егоды ХХХХ векавека
Л е п т о н ы
e- |
μ- |
τ- |
νe |
νμ |
ντ |
|
Адроны |
|
Барионы Мезоны
1 |
|
3 |
|
J = 0 , 1 , 2 , . . . |
|
J = 2 |
, 2 |
, ... |
|||
|
КакустроенМир. КонецХХ векавека
ФЕРМИОНЫ
Спин J =1/ 2
|
|
|
|
Лептоны (спин = 1/2) |
|
|
|
|
|
|
Кварки (спин = 1/2) |
|
|||||||||
|
|
|
|
Аромат |
|
Масса, |
|
|
|
|
Аромат |
|
Масса, |
Электрический |
|
||||||
|
|
|
|
|
ГэВ/с2 |
|
|
|
|
|
ГэВ/с2 |
|
заряд |
|
|||||||
|
νe |
электронное нейтрино |
|
<1 10−8 |
|
1 поколение |
u |
|
|
up |
0,003 |
|
2/3 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
e |
|
|
электрон |
|
|
0,0005111 |
|
|
d |
|
|
down |
|
|
0,006 |
|
|
–1/3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
νμ |
|
мюонное нейтрино |
< 0,0002 |
|
2 поколение |
|
c |
|
|
charm |
1,3 |
|
2/3 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
μ |
|
мюон |
0,106 |
|
|
s |
|
strange |
0,1 |
|
|
–1/3 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
ντ |
|
тау-нейтрино |
< 0,02 |
|
3 поколение |
|
t |
|
|
top |
175 |
|
2/3 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
τ |
|
|
тау |
|
|
1,7771 |
|
|
b |
|
|
bottom |
|
|
4,3 |
|
|
–1/3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Стабильные частицы
e− — электрон, e+ — позитрон
p— протон, p — антипротон
?νe , νμ , ντ , νe , νμ , ντ
Взаимодействия
Взаимодействие |
На какие |
частицы действует |
|
Сильное |
Все цветные частицы |
Электромагнитное |
Все электрически |
|
заряженные частицы |
Кварки, лептоны, Слабое электрослабые
калибровочные бозоны
Гравитационное |
Все массивные |
|||||||||||
частицы |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e+ |
|
γ |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
γ |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
e− |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
e− |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
W ± |
ν
Калибровочные
бозоны 8 глюонов,
безмассовые. Фотон, безмассовый.
W + , W − , Z , m(W ± ) =80 Гэв, m(Z) =91 Гэв.
Гравитон, спин J = 2 , безмассовый
e+ q
|
|
|
|
|
q |
|
|
e− |
|
|
|
||
|
ν |
|
|
|
|
|
|
e− |
|
||||
|
|
|
e− ν
Радиус
действия
1 Фм =1/ mπ
∞
10−2 Фм =1/ mW
∞
g
Z
Спин J=1
Константа
взаимодействия
1
1/137
~1/30
10–38
q
q
e−
ν
КакустроенМир. 2013 гг.. Характеристики Вселеннойной
Темная материя
Барионы
БАРИОНЫ |
|
0.02-0.05 |
|
в том числе, ЗВЁЗДЫ: |
|
0.002-0.003 |
|
|
|||
ФОТОНЫ |
|
|
−5 |
|
|
4.9 10 |
|
НЕЙТРИНО |
|
|
−5 |
|
|
3.3 10 |
|
ТЁМНАЯ МАТЕРИЯ |
|
0.2-0.4 |
|
ТЕМНАЯ ЭНЕРГИЯ |
|
0.6-0.8 |
|
(ВАКУУМ) |
|
|
|
|
|
|
|
ПОЛНАЯ ПЛОТНОСТЬ |
|
|
|
ВЕЩЕСТВА-ЭНЕРГИИ |
1.02 ± 0.02 |
Вакуум
Ньютон
(1642-1727)
Мельчайшие частицы материи слепляются в результате сильнейшего притяжения, образуя частицы большего размера, но уже менее склонные к притяжению; многие из этих частиц могут опять слепляться, образуя ещё большие частицы с ещё меньшим притяжением друг к другу и так далее в разных последовательностях, пока эта прогрессия не закончится на самых больших частицах, от которых зависят уже и химические реакции и цвет естественных тел, и, которые образуют, наконец, тела ощутимых размеров. Если так, то в природе должны существовать посредники, помогающие частицам вещества близко слепляться друг с другом за счет сильного притяжения. Обнаружение этих посредников и есть задача экспериментальной философии.