RF_5
.pdf7.4.Примеры решения задачи о колебании струны с различными граничными
иначальными условиями
Теперь конкретизируем задачу о колебании струны, конкретизировав функции f (x) и g(x) определенные значения.
ПРИМЕР 16. Найдем функцию u(x, t), описывающую
процесс колебания струны с закрепленными концами и начальными условиями
u(x, 0) = f (x), |
|
∂u |
(x, 0) = 0. |
(38) |
|
∂t |
|||
|
|
|
|
|
Решение. Функция f (x) |
задает начальное положение |
струны, условие ∂u∂t (x, 0) = 0 говорит о том, что струна отпу-
щена без толчка. Эта модель описывает движение гитарной струны.
В соответствии с изложенным ранее, функция u(x, t) за-
дается формулой (35), в которой нам нужно найти коэффициенты an и bn так, чтобы выполнялись начальные условия
(38). Из условия |
|
∂u |
(x, 0) = 0 и формул (36) следует, что |
||||||||||||||
|
|
||||||||||||||||
bn = 0, |
|
∂t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
l |
|
πnx |
|
|
|
|
||||
|
an = |
|
Z0 |
f (x) sin |
|
dx. |
(39) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
l |
|
l |
|
|||||||||||||
Поэтому |
|
|
|
|
∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
u(x, t) = |
|
an cos πnαt |
sin πnx . |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
n=1 |
|
|
l |
|
|
l |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Используя формулу тригонометрии |
|
|
|
|
|
||||||||||||
sin α cos β = |
1 |
(sin(α + β) + sin(α − β)) |
|
||||||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||
2 |
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
71 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
запишем решение в виде |
|
|
|
1 ∞ |
πn |
1 ∞ |
πn |
u(x, t) = 2 n=1 an sin |
l (x + αt) + |
2 n=1 an sin |
l (x − αt). |
X |
|
X |
|
В силу (39) заключаем, что первая сумма представляет |
|||
собой разложение в |
тригонометрический ряд функции |
||
f (x + αt), а вторая функции f (x − αt). |
|
||
Значит |
|
|
|
u(x, t) = |
1 |
|
|
2 [f (x + αt) + f (x − αt)] . |
|||
Эту формулу называют формулой Даламбера. Она позволя- |
|||
ет представить решение в виде полусуммы ¾волны, бегущей |
|||
влево¿ f (x + αt) и ¾волны, бегущей вправо¿ f (x − αt). |
|||
ПРИМЕР 17. Найдем функцию u(x, t), описывающую про- |
|||
цесс колебания струны, закрепленной на концах x = 0, x = π |
|||
и возбуждаемой оттягиванием ее в точке x = |
π на величи- |
||
|
|
|
2 |
ну h (рис. 37). Начальная скорость равна нулю. |
|||
Рис. 37. Начальное положение струны из примера 17 |
72
Решение. Функция f (x) описывающая начальное поло-
жение струны задается формулой
|
π x, |
если 0 ≤ x ≤ 2 |
, |
||||
|
|
2h |
|
|
π |
|
|
f (x) = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2h |
π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
π (π − x), |
если 2 |
< x ≤ π. |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
Второе начальное условие имеет вид:
∂u
∂t
(x, 0) = 0.
Положения точек струны u(x, t) задаются уравнением (35). Подберем коэффициенты an и bn так, чтобы выполнялись
начальные условия
π |
π |
π |
2 |
2 |
Z |
|
2 2h |
|
Z |
|
|
Z |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
2 |
||
an = |
π |
f (x) sin nx = |
π |
|
π |
|
|
|
x sin nx + |
(π − x) sin nx |
= |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8h sin |
nπ |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
2 |
|
, |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
n2π2 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
2 |
|
|
|
π |
∂u |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
bn = |
|
Z0 |
(x, 0) sin nx = 0. |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
πnα |
∂t |
|
Итак, положения точек струны в момент времени t зада-
ются соотношением:
∞ 8h sin |
nπ |
|
|
||
|
|
|
|||
X |
2 |
|
|
||
u(x, t) = |
n2 |
π2 |
|
cos nαt sin nx. |
|
n=1 |
|
|
|
|
|
73 |
|
|
ЗАДАЧА
39. Найти функцию u(x, t), определяющую процесс колебания струны, закрепленной на концах x = 0, x = l, и возбуждаемой ударом молоточка ширины 2δ в точке струны с постоянной скоростью v0. Эта задача описывает колебания
струны рояля.
|
|
|
|
|
∞ |
|
|
|
|
|
Ответ |
|
|
|
|
|
|
|
4v0l |
1 |
|
|
πnc |
πnδ |
|
πnx |
|||||||
39. u(x, t) = |
|
|
|
X |
|
|
|
sin |
|
sin |
|
sin |
|
sin ωnt, |
||
|
2 |
α |
|
2 |
|
l |
|
|||||||||
|
|
π |
n=1 |
n |
l |
|
l |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где ωn = |
l |
|
, α = r |
|
ρ |
. |
|
|
|
|
|
|
||||
|
πnα |
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
74
Список литературы
1.Александров В. А. Ряды Фурье: Метод. пособие. Ново-
сибирск: НГУ, 1996.
2.Ландау Л. Д., Китайгородский А. И. Физика для всех.
М.: Наука, 1974.
3.Тихонов А. Н., Самарский А. А. Уравнения математи-
ческой физики. М.: Изд-во МГУ, 1999.
75
Содержание
1. Разложение 2π-периодической функции в ряд
Фурье . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3 2. Разложение функции, заданной в промежут-
ке [0, π], только по синусам или только косинусам 24
3. Ряд Фурье функции с произвольным периодом . . . . 33 4. Комплексная форма ряда Фурье . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 40 5. Равенство Ляпунова . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 47 6. Дифференцирование рядов Фурье . . . . . . . . . . . . . . . . . 51 7. Применение рядов Фурье для решения дифферен-
циальных уравнений в частных производных . . . . 57 7.1. Вывод уравнения свободных малых поперечных
колебаний струны . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 57 7.2. Решение уравнения свободных малых поперечных
колебаний струны методом Фурье . . . . . . . . . . . . . . . . 62 7.3. Сила, высота и тембр звука . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 69 7.4. Примеры решения задачи о колебании струны с
различными граничными и начальными условиями . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 71 Список литературы. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .75
76