- •Характеристики магнитного поля (индукция, напряженность, их связь между собой).
- •Индукция магнитного поля движущегося заряда.
- •Закон Био-Савара-Лапласа.
- •Индукция конечного отрезка и бесконечного прямого провода с током.
- •Индукция в центре кругового витка с током.
- •Сила Лоренца. Движение заряженной частицы в магнитном поле.
- •Сила Ампера. Контур с током в магнитном поле. Магнитный момент. Вращающий момент. Потенциальная энергия.
- •Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле.
- •Теорема о циркуляции (без вывода). Индукция магнитного поля бесконечного прямого тока, равномерно распределенного по сечению проводника.
- •Индукция магнитного поля бесконечного соленоида.
- •Индукция магнитного поля тороида.
- •Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея. Потокосцепление.
- •Индуктивность контура. Индуктивность длинного соленоида.
- •Включение и выключение цепи, содержащей индуктивность.
- •Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность (статическое и динамическое определения).
- •Взаимная индуктивность двух контуров, намотанных на тороидальный сердечник.
- •Энергия магнитного поля. Объёмная плотность энергии.
- •Вихревое электрическое поле. Ток смещения.
- •Уравнения Максвелла в интегральной форме.
- •Магнитное поле в веществе. Намагниченность. Диамагнетики, парамагнетики и механизм их намагничивания.
-
Характеристики магнитного поля (индукция, напряженность, их связь между собой).
Магнитное поле создается движущимися зарядами и токами, оно изменяет свойства окружаеющего пространства. Проявление: на другие движущиеся заряды и проводники действует сила. Если токи в проводниках текут сонаправленно, проводники притягиваются.
Если два параллельных проводника с током находятся в вакууме (μ=1), то сила взаимодействия проводников на единицу длины проводника будет равна (1) Для определения числового значения μ0 используем определением Ампера: dF/dl=2•10–7 Н/м при I1 = I2 = 1А и R = 1м. Подставив это значение в (1), найдем, что μ0 = 4π•10–7 Н/A2 = 4π•10–7 Гн/м , где генри (Гн) — единица индуктивности. Закон Ампера позволяет определить единицу магнитной индукции В. Пусть элемент проводника dl с током I перпендикулярен направлению магнитного поля. Тогда закон Ампера будет иметь вид dF=IBdl, откуда Единица магнитной индукции — тесла (Тл): 1 Тл — магнитная индукция такого однородного магнитного поля, которое действует с силой 1 Н на метр длины прямолинейного проводника, расположенного перпендикулярно направлению поля, если по этому проводнику проходит ток 1 А: 1 Тл = 1 Н/(А•м) Так как μ0 = 4π•10-7 Н/А2, а в случае вакуума (μ = 1), и B=μ0H, то для нашего случая Единица напряженности магнитного поля — ампер на метр (А/м): 1 А/м — напряженность такого поля, магнитная индукция которого в вакууме равна 4π•10-7 Тл.
-
Индукция магнитного поля движущегося заряда.
Любой проводник с током создает в окружающем пространстве магнитное поле. При этом электрический же ток является упорядоченным движением электрических зарядов. Значит можно считать, что любой движущийся в вакууме или среде заряд попрождает вокруг себя магнитное поле. В результате закон задается формулой (1) где r — радиус-вектор, который проведен от заряда Q к точке наблюдения М (рис. 1). Согласно (1), вектор В направлен перпендикулярно плоскости, в которой находятся векторы v и r : его направление совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от v к r.
Рис.1
Модуль вектора магнитной индукции (1) находится по формуле (2) где α — угол между векторами v и r. Приведенный закон (1) выполняется лишь при малых скоростях (v<<с) движущихся зарядов.
-
Закон Био-Савара-Лапласа.
Закон Био-Савара-Лапласа для проводника с током I, элемент dl которого создает в некоторой точке А (рис. 1) индукцию поля dB, равен (1) где dl - вектор, по модулю равный длине dl элемента проводника и совпадающий по направлению с током, r - радиус-вектор, который проведен из элемента dl проводника в точку А поля, r - модуль радиуса-вектора r. Направление dB перпендикулярно dl и r, т. е. перпендикулярно плоскости, в которой они лежат, и совпадает с направлением касательной к линии магнитной индукции. Модуль вектора dB задается выражением (2) где α — угол между векторами dl и r. Аналогично электрическому, для магнитного поля выполняется принцип суперпозиции: магнитная индукция результирующего поля, создаваемого несколькими токами или движущимися зарядами, равна векторной сумме магнитных индукций складываемых полей, создаваемых каждым током или движущимся зарядом в отдельности: (3)