Лабораторные по кристаллооптике 2008 / Электрооптический эффект в кристаллах
.docЛабораторная работа №1
“Электрооптический эффект в кристаллах”
Цель работы: изучить теорию электрооптических эффектов в кристаллах. Для кристалла KDP выбрать схему опыта для измерения линейных электрооптических коэффициентов и рассчитать соответствующие полуволновые напряжения.
Ход работы
-
Записываем уравнение оптической индикатрисы для кристалла без поля.
-
Записываем уравнение индикатрисы при произвольно ориентированном внешним электрическом поле Е = Е1, Е2, Е3).
-
Для различных (X, Y, Z и др.) срезов получаем сечение индикатрисы - уравнение эллипса.
-
Проводим эллипс к главным осям и находим направления поляризации собственных волн и их показатели преломления.
-
Выбираем схему опыта для измерения электрооптических коэффициентов.
-
По известным табличным значениям ri j рассчитать полуволновые напряжения для измерений ri j.
Теория
Оптические свойства кристаллов в большинстве случаев описываются тензором обратной диэлектрической проницаемости , который в системе собственных осей имеет вид
. (1)
В нецентросимметричных кристаллах возможен линейный электрооптический эффект. Он проявляется в том, что изменения тензора линейно зависят от приложенного поля, т.е.
. (2)
При этом
. (3)
Для наглядного представления оптических свойств кристаллов наиболее часто используется указательная поверхность, называемая оптической индикатрисой. Ее уравнение имеет вид
. (4)
где - радиус-вектор. В декартовой системе координат имеем
. (5)
Оптическая индикатриса представляет собой, в общем случае, трехосный эллипсоид и полностью характеризует оптические свойства прозрачных негиротропных кристаллов.
Большой вклад в теорию электрооптического эффекта внес Поккельс. Далее будем пользоваться его обозначениями.
Будем обозначать , . Тогда изменения компонент (поляризационных констант по Поккельсу)
. (7)
Без влияния внешнего поля
. (8)
После приложения поля
. (9)
Оптическая индикатриса при этом принимает вид
(10)
Под действием электрического поля оптическая индикатриса, вообще говоря, поворачивается и деформируется.
Пусть свет в кристалле идет в направлении оси . Сечение оптической индикатрисы плоскостью имеет вид
(11)
и представляет собой эллипс. Путем поворота системы координат на угол , определяемый соотношением
, (12)
эллипс приводится к главным осям и принимает вид
; (13)
. (14)
Длины полуосей эллипса численно равны показателем преломления собственных волн в кристалле, т.е.
(15)
Направления новых осей являются направлениями поляризации собственных волн соответственно.
Аналогичные расчеты проводятся, если свет распространяется в кристалле вдоль оси 0x, 0y или вдоль произвольного направления.
Таким образом, для получения максимального электрооптического эффекта необходимо выбрать направление приложения внешнего электрического поля и направление распространения света . Обычно используется либо продольная геометрия опыта, когда , либо поперечная, когда . Выбор зависит от симметрии кристалла и его физических свойств.
Литература
-
И.С. Желудев Физика кристаллических диэлектриков. М.: Наука, 1968. Гл.20.
-
Переломова Н.В., Тагиева М.М. Задачник по кристаллофизике. М. Наука, 1982. Пр.11.