Опт устр в РТ / ОУ / Лк7 Оптика
.docПусть транспарант освещается сферической волной, сходящейся на расстоянии от транспаранта
Комплексная амплитуда волны справа от транспаранта
(3.18)
Амплитуду в плоскости наблюдения П найдем, используя (3.11):
, (3.11)
:
(3.19)
При и интеграл в (3.19) совпадает с ПФ.
ПФ: , тогда
(3.19а)
Сходящуюся волну можно сформировать с помощью линзы L1
Линза L2 компенсирует фазовый множитель перед интегралом в (3,19).
Но лучше располагать линзу между транспарантом Т и плоскостью наблюдения П.
Амплитуда волны слева у линзы будет определяться интегральным преобразованием Френеля:
(3.20)
Чтобы найти волну в плоскости наблюдения Р, применим (3.19а):
, где должно быть l = f.
Интеграл в (3.20) является сверткой двух функций: и .
Спектр свертки = произведению спектров функций.
Sy (j) = S1 (j)S2 (j)
Найдем F{A0(x0,y0)} = const(d)F{t(x,y)}F{exp[jk(x2 + y2)/ 2d]}
(3.21)
где и , k = 2 /. Тогда:
(3.22)
Подставим его вместо интеграла в выражение (3.19) при :
(3.23)
Т.о., линза + слой пространства производят ПФ.
Плоскость наблюдения Р – частотная плоскость, или плоскость Фурье.
Координаты частотной плоскости пропорциональны частотам и .
Коэффициенты пропорциональности , , - масштабные коэффициенты
С уменьшением размера транспаранта размер Фурье-образа увеличивается.
Каждой точке частотной плоскости x, y сопоставлены определенные частоты u, v. Нулевым частотам u и v соответствует центр плоскости с координатами x = y = 0.
Рис.3.9. Спектральный анализ (одномерный случай).
Когерентные оптические процессоры
P1 : t(x1,y1); P2 : H(x2,y2); P3 : t(x,y)h(x,y)
ОПТИЧЕСКИЕ ФИЛЬТРЫ
Если окно прозрачно, на выходе частоты
и (ФНЧ). В противном случае
(ФВЧ).
Пространственная фильтрация находит применение как для обработки изображения, так и для многоканальной обработки электрических сигналов.
Можно указать на следующие задачи, которые могут эффективно решаться методой пространственной фильтрации:
улучшение качества изображений путем их апостериорной обработки;
повышение контраста, устранение дефокусировки и смаза, подавление аддитивных помех;
осуществление над изображением операций типа дифференцирования, преобразования Гильберта и др;
обработка сигналов фазированных антенных решеток;
обработка сигналов РЛС бокового обзора с синтезированной
апертурой;
многоканальная фильтрация электрических сигналов;
Некогерентные оптические процессоры
Рис.3.10. Оптика некогерентного коррелятора
Распределение света, исходящего из второй плоскости
f(x,y)h(x,y)
Интегрирующая линза обеспечивает на детекторе
(3.24)
Рис.3.11. Многоканальная система одномерных корреляторов.
n-ый детектор дает величину
Некогерентный оптический матрично-векторный умножитель
Пусть необходимо получить матрично-векторное произведение , где - матрица преобразования с элементами ,j - столбец, i – строка, а и - соответственно n и m -мерные векторы.
На фотодиодах Y:
x1h11 x1h21 x1h31 . . . x1hm1 y1 = x1h11 + x2h12 + …+ xnh1n
+
x2h12 x2h22 x2h32 . . . x2hm2 y2 = x1h21 + x2h22 + …+ xnh2n
+ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
xnh1n xnh2n xnh3n . . . xnhmn ym = x1hm1 + x2hm2 + …+ xnhmn