- •Предисловие
- •Общие методические указания
- •Литература
- •Рабочая программа
- •Введение
- •Физические основы механики
- •Основы молекулярной физики и термодинамики.
- •Электростатика
- •Постоянный электрический ток
- •Электромагнетизм
- •Колебания и волны
- •Волновая оптика
- •Квантовая природа излучения
- •Элементы атомной физики и квантовой механики
- •Элементы физики атомного ядра и элементарных частиц
- •Элементы физики твердого тела
- •Сведения о приближенных вычислениях
- •Примерная схема решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Ответы к задачам для самостоятельного решения
- •Учебные материалы по разделам курса физики
- •1.Физические основы механики пояснения к рабочей программе
- •Основные законы и формулы
- •Примеры решения задач
- •Контрольная работа № 1
- •II. Основы молекулярной физики и термодинамики пояснения к рабочей программе
- •Основные законы и формулы
- •Примеры решения задач
- •III. Электростатика. Постоянный ток пояснения к рабочей программе
- •Основные законы и формулы
- •Примеры решения задач
- •Контрольная работа №.3 (2)
- •IV. Электромагнетизм. Колебания и волны
- •V. Волновая оптика. Квантовая природа излучения
- •VI. Элементы атомной и ядерной физики и физики
III. Электростатика. Постоянный ток пояснения к рабочей программе
Изучение основ электродинамики начинается с электрического поля в вакууме. Эта тема является фундаментом раздела, включающего электростатику и постоянный ток.
Особое внимание при изучении этого раздела следует обратить на закон сохранения, электрического заряда, инвариантность его в теории относительности, на силовую и энергетическую характеристики поля (напряженность, потенциал) и связь между ними. Студент должен уметь применять теорему Остроградского—Гаусса для вычисления напряженности электрических полей и уяснить такие Понятия, как поток и циркуляция вектора напряженности поля.
При изучении электрического поля в диэлектриках следует представлять механизм поляризации полярных и неполярных диэлектриков и преимущество вектора электрического смещения перед вектором напряженности для описания электрического поля в неоднородных диэлектриках.
При изучении вопроса об энергии заряженных проводников и конденсаторов студент, должен обратить внимание, что в рамках электростатики нельзя однозначно, решить вопрос о локализации этой энергии. С равным правом можно считать, что энергией обладают как заряженные проводники, так и создаваемое ими электрическое поле.
Изучение темы «Постоянный электрический ток» следует начать с классической электронной теории проводимости металлов, на ее основе рассмотреть законы Ома и Джоуля—Ленца. Четко разграничить такие понятия, как разность потенциалов, электродвижущая сила и электрическое напряжение.
Контрольная работа № 3 составлена таким образом, что помогает проверить знания студентов по разделу «Электростатика. Постоянный ток». Она включает в себя задачи на определение напряженности поля и разности потенциалов, расчет простейших электрических полей с помощью принципа суперпозиции, определение электроемкости и энергии поля конденсаторов, применение законов Ома и Джоуля — Ленца. Кроме того, включены задачи на определение удельной проводимости собственных полупроводников, электролитов и плотности тока в газе при отсутствии насыщения.
Основные законы и формулы
Закон Кулона
F = Q1Q2 /(4πεε0r2)
Напряженность электрического поля
E = F/Q0
Напряженность поля:
точечного заряда
E = Q/(4πεε0r2)
бесконечно длинной заряженной нити
E = τ / (2πεε0r)
равномерно заряженной плоскости
E = σ / (2εε0)
между двумя равномерно и разноименно заряженными бесконечными параллельными плоскостями
E = σ / (εε0)
Напряженность поля, создаваемого металлической заряженной сферой радиусом R на расстоянии r от ее центра:
на поверхности сферы(r =R)
E = Q/(4πεε0R2)
вне сферы (r>R)
E = Q/(4πεε0r2)
Смещение электрическое
D = εε0E
Поток напряженности электрического поля
Ф =
Работа перемещения заряда в электрическом поле из точки М в точку N
A = Q; А = q()
Потенциал поля, создаваемого точечным зарядом
Потенциал электрического поля металлической полой сферы радиусом R на расстоянии r от центра сферы:
на поверхности и внутри сферы (rR)
=Q/(4πεε0R)
вне сферы {r>R)
=Q/(4 πεε0r)
Связь потенциала с напряженностью поля
; Е = -grad
Сила притяжения между двумя разноименно заряженными обкладками конденсатора
Электроемкость:
уединенного проводника С = Q/
плоского конденсатора
С = Q/U; С = εε0 S/d
слоистого конденсатора
С =
Электроемкость батареи параллельно соединенных конденсаторов
С = С1 + С2 +… +Сn
Формула для определения электроемкости батареи последовательно соединенных конденсаторов
Энергия поля:
заряженного проводника
э =
заряженного конденсатора
поляризованного диэлектрика
Объемная плотность энергии электрического поля
Сила тока
I = d Q/d t
Плотность тока в металле
j =en<υ>
Закон Ома для замкнутой (полной) цепи
I =
Закон Ома в дифференциальной форме
j = γ E =e/ρ
Закон Джоуля—Ленца в дифференциальной форме
Закон Джоуля—Ленца
Q = I2Rt = U2t/R
Термоэлектродвижущая сила
∆T
Сопротивление однородного проводника
Удельная проводимость
Γ=1/ρ
Зависимость удельного сопротивления от температуры
Ρt = ρ0(1+αt)
Работа тока A = IUt = I2 Rt = U2 tlR
Полная мощность, выделяющаяся в цепи
P = I
Объединенный закон электролиза (объединенный закон Фарадея)
Коэффициент полезного действия источника тока
Плотность тока в газе при отсутствии насыщения
j =Qn (b++ b-)E
Удельная проводимость собственных полупроводников
γ = en (bп + bp)
Удельная проводимость электролитов
γ = Qαn (b++ b-)