- •Московский государственный институт электронной техники (Технический Университет)
- •§2. Классическое и квантовое описание системы
- •§3. Принцип неопределенности
- •§4. Полный набор динамических переменных
- •§5. Постулаты квантовой механики
- •§6. Роль классической механики в квантовой механике
- •§7. Волновая функция и ее свойства
- •§8. Принцип суперпозиции состояний
- •§9. Понятие о теории представлений
- •§10. Операторы в квантовой механике
- •Транспонированный оператор
- •§11. Собственные функции и собственные значения эрмитовых операторов. Случай дискретного и непрерывного спектра
- •§12. Среднее значение измеряемой величины
- •§13. Вероятность результатов измерения
- •§14. Коммутативность операторов и одновременная измеримость физических величин
- •§15. Операторы координаты , импульса, момента импульса, энергии
- •§16. Решение задачи на собственные функции и собственные значения для оператора
- •§17. Решение задачи на собственные функции и собственные значения для оператора .
- •§ 18. Вычисление коммутаторов, содержащих операторы
- •§ 19 Волновое уравнение
- •§ 20 Производная оператора по времени
- •§ 21 Интегралы движения в кв. Механике
- •§22. Флуктуации физических величин
- •§ 23. Неравенство Гайзенберга
- •§ 24 Оператор Гамильтона различных систем
- •§ 25. Стационарное состояние различных систем
- •§ 26. Решение волнового уравнения в случае свободной материальной точки
- •§ 27. Решение волнового уравнения в случае бесконечно глубокой потенциальной ямы
- •§ 28. Метод (представление) Шредингера. Оператор эволюции и его свойства
- •§ 29. Метод (представление) Гайзенберга. Уравнение движения для оператора
- •§ 30. Уравнение эволюции среднего значения физической величины. Соотношение неопределенности: время – энергия
- •§ 31. Матричное представление операторов
- •§ 32. Энергетическое представление
- •§ 33. Уравнение Шредингера в матричной форме
- •§ 34*. Матричная формулировка задачи о линейном гармоническом осцилляторе
- •§ 35*. Расчет матричных элементов операторов
- •§ 36. Собственный механический момент (спин)
- •§ 37. Операторы ии их свойства
- •§ 38. Спиновая переменная волновой функции
- •§ 39. Матрицы Паули и их свойства
- •§ 40. Принцип тождественности
- •§ 41. Оператор перестановки и его свойства
- •§ 42. Симметричное и антисимметричное состояния
- •Решения задач по курсу "Квантовая теория"
- •Решения дополнительных задач по курсу "Квантовая теория"
- •Экзаменационные вопросы по курсу "Квантовая теория".
- •Экзаменационные задачи по курсу "Квантовая теория".
- •Дополнительные задачи по курсу “Квантовая теория”.
§ 36. Собственный механический момент (спин)
РассмотримNa. У него есть желтая линия . Возникает при переходе с уровня 3pна 3s.
Первоначально ее длина была 5892
Было обнаружено, что эта линия расщепляется на две: дублет.
Возникла идея расщепления уровня 3pна два, тогда можно объяснить возникновение двух линий.
Их длины: 5896 и 5890.
В 1925 г. Была предложена гипотеза спина, т. е. собственного механического момента.
У электрона спиновое число s=.
Впоследствии Паули ввел спин в теорию.
Если имеем одну частицу, то она характеризуется орбитальным квантовым числом .
Составная частица (атом) состоит из многих микрочастиц. Можно рассматривать эту составную частицу вцелом и приписать ей момент , который описывает орбитальное движение частицы как целого.
Энергетический уровень этой составной частицы в некоторых полях будет зависеть от орбитальных моментов микрочастиц .
Эти моменты являются внутренним свойством этой составной частицы.
Можно рассматривать 2 момента:
. Этот момент описывает внутреннее движение частицы (относительно центра инерции)
Частица сама движется по некоторой траектории.
У частицы есть еще квантовое число , характеризующее собственный механический момент.
Вводят оператор собственного механического момента:
По аналогии
Спин – внутреннее свойство частицы. Его смысл – у частицы есть внутренний параметр, который реагирует на вращение координат независимо от места положения частицы.
§ 37. Операторы ии их свойства
Все проводится по аналогии си.
обладает коммутационными свойствами:
Так как и не коммутируют, то они одновременно не измеримы.
Но .
Собственные значения оператора:
,.
Тогда здесь всего 2s+1 значение оператора.
Перейдем к классическому пределу:
Ввиду связи имеем,.
Ясно, что так как - параметр частицы, то он не меняется ни при каких условиях, тогда в классическом пределе:
,.
В классической механике этим величинам аналога нет и они обращаются в нуль.
В случае спина мы не можем наложить условие , т. к. спин – внутреннее свойство частицы. Тогдане всегда целое число.
Если - четное, то-полуцелое.
Если - нечетное, то-целое.
Отсюда деление на 2 типа частиц:
Фермионы – спин полуцелый
Бозоны – спин целый.
§ 38. Спиновая переменная волновой функции
Рассмотрим одну частицу – система с 3 степенями свободы. Задача решается в- представлении.
,
но есть еще внутренний параметр – спин, тогда
.
Здесь - переменная(пространственная координата) и(спиновая переменная, а именно проекция спина на ось).
Здесь мы рассматриваем стационарную задачу, поэтому отtне зависит.
Скалярное произведение теперь запишем в виде
Вероятность обнаружения частицы в объемевблизи точки:
Если хотим найти реализацию конкретного значения :
Рассмотрим действие операторов в пространстве четырех переменных
Было известно
(43.1)
Обобщим (43.1) на случай четырех переменных:
(43.2)
Рассмотрим случай когда действует только на спиновую переменную. В этом случае ядро будет следующим
и интеграл (43.2) переходит в интеграл:
Тогда
Переменная здесь не играет большой роли. В дальнейшем будем ее опускать, тогда
Функция имеет 2s+1 переменную.
Ядро в дискретных переменных вырождается в матрицу, т. е. это есть матрица размером .