- •Лекция 12
- •Тема 2.4 Решение мкэ тепловой задачи для цилиндра. Алгоритм расчета
- •Последнее выражение перепишем в виде
- •Лекция 13
- •Тема 3.1 Термонапряжения при индукционном нагреве. Постановка задачи. Алгоритм решения мкэ
- •Лекция 14 Тема 4.1 Электромагнитная задача. Постановка проблемы. Алгоритм решения мкэ
Последнее выражение перепишем в виде
(25)
Лекция 13
Тема 3.1 Термонапряжения при индукционном нагреве. Постановка задачи. Алгоритм решения мкэ
Среди различных численных методов решения механических задач (МКГ, МКР) в данном случае выбор делается в пользу метода конечных элементов, поскольку он выгодно отличается от остальных.
Расчет электродинамических усилий, перемещений и концентрации напряжений в элементах конструкций сводится к определению компонентов векторов перемещений точек тела
, (1)
деформаций
(2)
и напряжений
, (3)
где символ «Т» означает операцию транспонирования матриц. Все эти неизвестные являются функциями координат точек тела.
Отметим, что представление напряжений и деформаций (как и некоторой совокупности скалярных величин) в виде многомерных векторов, составленных из компонентов тензоров – удобный прием вычислительной математики, позволяющий использовать аппарат матричной алгебры. По существу, конечно, оно не имеет физического обоснования и справедливо только при неизменной системе координат, поскольку компоненты напряжений и деформаций образуют тензоры.
В статической задаче компоненты вектора напряжений должны удовлетворять уравнениям равновесия
(4)
где ,,– компоненты вектора массовых сил. Три других уравнения равновесия в виде сумм моментов внутренних сил относительно координатных осей приводят к известным условиям парности касательных напряжений.
Для точек, лежащих на поверхности тела, компоненты напряжений должны обеспечивать выполнение краевых условий
, (5)
где ,,– компоненты вектора внешних поверхностных нагрузок;l, m, n - направляющие косинусы единичной нормали к поверхности тела.
Компоненты вектора перемещений однозначно связаны с компонентами вектора деформаций соотношениями Коши:
, ,,,,. (6)
Эти уравнения, справедливые для малых деформаций, выражают условия сплошности тела. На той части поверхности тела, где заданы перемещения, функции удовлетворяют кинематическим граничным условиям вида
(7)
где – известные функции координат. Заметим, что поверхности и должны образовывать полную поверхность(S) тела, то есть .
Замкнутая система уравнений краевой задачи получается из уравнений (4)-(7), дополненных физическими уравнениями, связывающими векторы напряжений и деформаций. Последние строятся на основе физических и математических моделей конструкционных материалов.
Интегральную формулировку задачи можно получить, например, на основе принципа возможных перемещений, согласно которому в состоянии равновесия работа всех внешних и внутренних сил на соответствующих им возможных перемещениях равна нулю:
, (8)
где первое слагаемое представляет собой вариацию потенциальной энергии деформации, второе – работувнешних поверхностных и объемных сил, то есть
. (9)
Выполнение принципа возможных перемещений равносильно выполнению дифференциальных уравнений равновесия (4), а также краевых условий (5) и (7). Уравнения сплошности в форме (6) предполагаются выполненными. Остается дополнить уравнение (8) физическими уравнениями.
Непосредственно из принципа возможных перемещений можно получить вариационный принцип Лагранжа в виде
, (10)
где Э – полная потенциальная энергия тела, определяемая как разность между работой внутренних и внешнихсил.
В осесимметричной задаче данной теории рассматривается тело вращения (рис. 1), внешние нагрузки на котором (а также температура) симметричны относительно его оси.
Рис. .1 Тело вращения с внешними нагрузками, симметричными относительно его оси
При этом перемещения, деформации и напряжения также симметричны относительно оси и являются функциями двух координат. Векторы деформаций и напряжений в осесимметричной задаче имеют вид
, (11)
, (12)
где верхний индекс «Т» означает операцию транспонирования.
Соотношения Коши записываются в форме
, (13)
где u, w – компоненты перемещений, r – текущий радиус.
Для изотропного материала уравнения упругости принимаются в виде
, (14)
где матрица упругости
; (15)
вектор дополнительных деформаций
. (16)
Если эти деформации температурные, то
. (17)
В соотношениях (15)-(17): Е, - упругие постоянные материала;- коэффициент линейного температурного расширения;- перепад температур.
Для некоторого осесимметричного конечного элемента с вершинами i, j, m (рисунок) вектор искомых узловых перемещений имеет следующую структуру
, (18)
а перемещения точек внутри элемента представляются в виде:
, (19)
где матрица функций формы элементов:
и т.д., (20)
где – площадь элемента, а коэффициенты,,и другие ()определяются с помощью зависимостей типа
. (21)
Вектор деформаций выражается через вектор узловых перемещений с помощью зависимости
, (22)
в которой матрица градиентов , как и в плоской задаче, состоит из трех блоков
, (23)
каждый из которых имеет структуру типа
, . (24)
Однако, в отличие от плоской задачи, здесь зависит от координатыr, следовательно, деформации внутри конечного элемента в общем случае не будут постоянными.
Теперь с помощью соотношения (23) выразим напряжения (14) в конечном элементе через узловые перемещения.
Получим
. (25)
Система разрешающих уравнений МКЭ для осесимметричной задачи имеет тот же вид, что и для объемной, то есть
, (26)
где матрица жесткости в конструкции в целом описывается как
; (27)
- число элементов; - объем элемента.
Вектор узловых сил, как и в плоской задаче, получается суммированием по всем элементам:
, (28)
то есть векторов узловых сил, эквивалентных внешним объемным и поверхностнымнагрузкам, а также дополнительным деформациям.
Эти векторы, отнесенные к конечным элементам (n = 1, 2,…, NЭ), находятся из следующих соотношений:
, (29)
, (30)
, (31)
где матрицы распределенных объемных и поверхностных нагрузок имеют соответственно следующую структуру:
; . (32)
В осесимметричной задаче, как и в плоской, матрица жесткости конечного элемента имеет вид
. (33)
Однако матрица градиентов в данном случае зависит от координат, что осложняет интегрирование уравнения (33). В практических расчетах рассматриваемый интеграл можно вычислить приближенно, определив матрицыидля центра тяжести конечного элемента с координатами
, . (34)
С учетом этого, а также соотношения , из (30) найдем
. (35)
Аналогичным образом могут быть найдены и приближенные значения векторов узловых сил (26)-(28). Опыт показывает, что при достаточно мелкой сетке конечных элементов рассмотренный прием обеспечивает приемлемую точность вычислений. Отметим, что точный расчет интегралов (26)-(30) уравнений может быть выполнен с помощью L-координат.