- •Канн к.Б.,
- •Предисловие
- •Д.Оптика
- •1.Геометрическая оптика
- •1.1.Оптические элементы
- •1.2.Расчет изображений
- •1.3.Построение изображений
- •2.Волновая оптика
- •2.1.Интерференция света
- •2.1.1.Интерференция реальных световых волн
- •2.1.2.Геометрическая и оптическая длина пути
- •2.1.3.Интерференция в тонких пленках
- •2.1.4.Практическое использование интерференции света
- •Интерферометр Жамена
- •Интерферометр Майкельсона
- •В.Голография
- •2.2.Дифракция света
- •2.2.1.Принцип Гюйгенса-Френеля
- •2.2.2.Дифракция Френеля на отверстии
- •2.2.3.Дифракция Фраунгофера на плоской щели
- •2.2.4.Дифракционная решетка
- •2.2.4.1.Плоская дифракционная решетка
- •2.2.4.2.Пространственная дифракционная решетка
- •3.Взаимодействие света с веществом
- •3.1.Распространение света в веществе
- •3.2.Поглощение света в веществе
- •3.3.Рассеяние света
- •3.4.Дисперсия света
- •3.4.1.Классическая теория дисперсии света
- •3.5.Поляризация света
- •3.5.1.Поляризация света на границе двух сред
- •3.6.Двойное лучепреломление
- •3.6.1.Искусственная оптическая анизотропия
- •3.7.Тепловое электромагнитное излучение
- •3.7.1.Характеристики и закономерности теплового излучения
- •3.7.1.1.Распределение энергии в спектре абсолютно черного тела
- •4.Квантовая оптика
- •4.1.Внешний фотоэффект
- •4.2.Масса и импульс фотона
- •4.3.Эффект Комптона
- •4.4.Корпускулярно-волновой дуализм электромагнитного излучения
- •Е.Квантовая механика
- •1.Основные положения квантовой механики
- •1.1.Корпускулярно – волновой дуализм частиц
- •1.1.1.Интерпретация корпускулярно-волнового дуализма частиц
- •1.1.2.Практические применения волновых свойств частиц
- •1.1.3.Соотношения неопределённостей Гейзенберга
- •1.2.Уравнение Шредингера.- функция
- •Простейшие решения уравнения Шредингера
- •1.3.1.Электрон в потенциальном «ящике»
- •1.3.2.Линейный гармонический осциллятор
- •1.4.Туннельный эффект
- •2.Атомная физика
- •2.1.Развитие атомной физики
- •2.1.1.Модель атома Резерфорда
- •2.1.2.Спектр атома водорода
- •2.1.3.Постулаты Бора
- •2.1.4.Модель атома Бора
- •2.2.Современные (квантово-механические) представления о структуре атома водорода
- •2.2.1.Опыт Штерна и Герлаха. Спин электрона
- •2.2.2.Фермионы и бозоны. Принцип Паули
- •2.3.1.Спонтанное излучение
- •2.3.2.Вынужденное излучение
- •2.3.3.Оптические квантовые генераторы (лазеры)
- •3.Квантовые статистики
- •3.1.Фазовое пространство
- •3.2.Функции распределения фермионов и бозонов
- •4.Квантовые представления об электронном «газе» в металлах
- •4.1.Распределение электронов в металле по энергиям
- •4.1.2.Теплоемкость электронного газа в металле
- •4.3.Квантовые представления об электропроводности металлов
- •4.2.1.Сверхпроводимость
- •5.Зонная теория твердого тела
- •5.1.Проводники, диэлектрики и полупроводники
- •5.2.Полупроводники
- •5.2.1.Проводимость полупроводников
- •5.2.1.1.Собственная проводимость полупроводников
- •5.2.1.1.Примесная проводимость
- •5.2.1.2.Проводимость полупроводников n-типа
- •5.2.2.2.Проводимость полупроводника p- типа
- •5.2.2.3.Температурная зависимость удельной проводимости примесных полупроводников
- •5.3.Фотопроводимость полупроводников
- •5.4.Электронно-дырочный переход
- •5.4.1.Образование электронно-дырочного перехода. Электронно-дырочный переход в условиях равновесия
- •5.4.2.Прямое включение электронно - дырочного перехода
- •5.4.3.Обратное включение электронно-дырочного перехода
- •5.4.4.Вольт-амперная характеристика электронно-дырочного перехода
- •5.4. Полупроводниковые приборы
- •Ж.Физика атомного ядра
- •1.Энергия связи ядра
- •1.1.Ядерные силы
- •2.Радиоактивность
- •2.1.Радиоактивные излучения
- •2.2.Биологическая активность радиоизлучений
- •3.Ядерные реакции
- •3.1.Реакция деления тяжелых ядер
- •3.2. Реакция синтеза лёгких ядер
- •4.Элементарные частицы
- •4.1.Структура адронов. Кварки
- •4.2.Фундаментальные взаимодействия
- •Показательная форма представления гармонических колебаний и волн
5.2.1.2.Проводимость полупроводников n-типа
Пусть небольшая часть атомов основного вещества замещена атомами примеси с валентностью на единицу большей. В качестве примера рассмотрим кремний, легированный фосфором – элементом V группы. Для установления связи с четырьмя ближайшими соседями атом фосфора использует четыре валентных электрона. Пятый электрон в образовании ковалентных связей не участвует, он продолжает двигаться вокруг своего атома, но связан с ним намного слабее. При сообщении этому электрону небольшой энергии он отрывается от атома фосфора и приобретает способность свободно перемещаться по кристаллу, превращаясь, таким образом, в электрон проводимости (свободный электрон). Этот процесс условно показан на рис.57. После ухода пятого валентного электрона атом фосфора становится положительным ионом.
|
|
Рис.57 |
Рис.58 |
Все связи этого иона с соседями заполнены, поэтому положительный заряд перемещаться не может.
Таким образом, при ионизации одного атома примеси образуется только один носитель заряда – электрон; дырка при этом не образуется (см. рис.58).
При T > 0 в первую очередь возбуждаются электроны примесных атомов, поэтому их концентрация при низких температурах может во много раз превышать концентрацию собственных носителей заряда.
Примеси, являющиеся поставщиками электронов проводимости, называют донорными примесями или просто донорами, а уровни этих примесей – донорными уровнями.
На энергетической диаграмме (рис.58) донорные уровни располагаются в верхней части запрещенной зоны; расстояние этого уровня от «потолка» запрещенной зоны определяет энергию ионизации донора Wd=Wc-Wd, то есть ту минимальную энергию, которую необходимо сообщить электрону, чтобы перевести его в зону проводимости.Она равна энергии связи пятого валентного электрона с атомом донора.
Энергия ионизации донора значительно меньше энергии ионизации собственных атомов (равной ширине запрещенной зоны). Поэтому в полупроводнике с донорными примесями при низких температурах преобладают электроны, возникшие при ионизации доноров. Электропроводность такого полупроводника обусловлена главным образом электронами, поэтому его называют электроннымполупроводником, или полупроводникомn-типа.
Кроме электронов полупроводник n-типа содержит небольшое количество дырок, образующихся при редких переходах электронов из валентной зоны в зону проводимости (как в собственном полупроводнике). Электроны в полупроводникеn-типа называютосновными носителями, а дырки –неосновными.
5.2.2.2.Проводимость полупроводника p- типа
Рассмотрим полупроводник, легированный примесью, валентность которой меньшевалентности основного вещества на единицу. Например, пусть в 4-х-валентном кремнии небольшая часть атомов замещена атомами бора (В) – элемента Ш группы периодической системы ( рис.59).
|
|
Рис. 59 Рис. 60
Для образования связей с четырьмя ближайшими соседями у атома бора не хватает одного электрона. Недостающий электрон может быть захвачен атомом бора у соседнего атома кремния. Для этого требуется сравнительно небольшая энергия. Атом бора, захвативший электрон, становится отрицательным ионом. Разорванная связь атома кремния образует дырку..
Примеси, захватывающие электроны из валентной зоны, называются акцепторами, а энергетические уровни этих примесей – акцепторными уровнями.
Где располагаются акцепторные уровни на энергетической диаграмме? На эти уровни легко могут переходить валентные электроны. Следовательно, акцепторные уровни располагаются в нижней части запрещенной зоны на небольшом расстоянии Wa от валентной зоны (рис.60). ВеличинаWa называетсяэнергией ионизации акцептора. Это та минимальная энергия, которую необходимо сообщить валентному электрону, чтобы перевести его на акцепторный уровень.
В полупроводнике с акцепторными примесями электропроводность в основном обусловлена «примесными» дырками, поэтому такой полупроводник называют дырочным полупроводником или полупроводникомр-типа. В полупроводникер-типа дырки являютсяосновныминосителями заряда. Незначительное количество электронов в свободной зонер-полупроводника, обусловленных собственной проводимостью материала основы, называютнеосновныминосителями.
Для примесных полупроводников важно, чтобы их электрические свойства определялись в основном их примеснойпроводимостью и поменьше зависели от собственных свойств материала основы. Поэтому важное практическое значение имеют такие полупроводниковые материалы, у которых заметная собственная проводимость появляется при возможно более высокой температуре, то есть полупроводники с достаточно большой шириной запрещенной зоны. Тогда в рабочем диапазоне температур проводимость будет определяться лишь основными (примесными) носителями тока.
Для элементарных полупроводников IV группы (кремния, германия) донорами являются элементы V группы – N, Р, As, Sb, а акцепторами – элементы Ш группы – B, Al, Ga, In. Другие примесные атомы (а также дефекты кристаллической решетки) могут создавать в запрещенной зоне уровни, расположенные далеко от краев запрещенной зоны – «глубокие» уровни. Эти уровни могут быть уровнями как донорного типа, так и акцепторного, но поставщиками носителей заряда они не являются, а выполняют роль ловушек свободных зарядов.