- •Лекция № 1
- •1.1. Магнитное поле. Взаимодействие токов. Вектор магнитной индукции.
- •1.2. Закон Био − Савара − Лапласа.
- •1.3. Расчет магнитных полей прямого проводника с током бесконечной и конечной длины.
- •Лекция № 2
- •1.4. Магнитное поле движущегося заряда.
- •1.5. Циркуляция вектора магнитной индукции.
- •1.6. Магнитное поле тороида и соленоида.
- •1.7. Магнитный поток. Теорема Гаусса для магнитного поля в интегральной и дифференциальной формах.
- •Тема 2. ДЕЙСТВИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ПРОВОДНИК С ТОКОМ И ДВИЖУЩУЮСЯ ЗАРЯЖЕННУЮ ЧАСТИЦУ
- •Лекция № 3
- •2.1. Сила Ампера.
- •2.2. Контур с током в магнитном поле. Магнитный момент контура с током. Механический момент, действующий на контур с током в однородном магнитном поле.
- •2.3. Работа перемещения проводника с током в магнитном поле.
- •2.4. Сила Лоренца. Масс-спектрометрия.
- •2.5. Эффект Холла.
- •Тема 3. ЯВЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ
- •Лекция № 4
- •3.1. Опыты Фарадея. Закон электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле.
- •3.2. Токи Фуко.
- •3.3. Явление самоиндукции. Индуктивность.
- •3.4. Энергия и объемная плотность энергии магнитного поля.
- •3.5. Токи при включении и выключении источника тока в электрической цепи (для самостоятельной работы).
- •Тема 4. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ
- •Лекция № 5
- •4.1. Атом в магнитном поле. Магнитные моменты электронов и атомов. Орбитальный и спиновой магнитные моменты.
- •4.2. Намагниченность. Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость среды.
- •Лекция № 6
- •4.3. Типы магнетиков. Элементарная теория диа- и парамагнетизма.
- •4.4. Ферромагнетики. Магнитный гистерезис. Точка Кюри.
- •4.6. Условия для магнитного поля на границе раздела двух изотропных сред (для самостоятельной работы).
- •Лекция № 7
- •5.1. Основы теории Максвелла для электромагнитного поля. Вихревое электрическое поле. Ток смещения. Система уравнений Максвелла для электромагнитного поля в интегральной форме.
- •5.2. Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля в дифференциальной форме. Материальные уравнения. Граничные условия.
- •Тема 6. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ
- •Лекция № 8
- •6.1. Электромагнитные волны. Волновое уравнение.
- •6.2. Основные свойства электромагнитной волны. Уравнение электромагнитной волны. Фазовая скорость. Монохроматические волны.
- •6.4. Шкала электромагнитных волн.
- •СОДЕРЖАНИЕ
Таким образом, магнитный момент атома слагается из орбитальных и собственных моментов входящих в его состав электронов, а также из магнитного момента ядра.
4.2. Намагниченность. Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость среды.
Для количественного описания намагничивания магнетиков вводят векторную величину − намагниченность, которая определяется магнитным моментом единицы объема магнетика:
JG = lim |
1 |
∑pGm , |
(4.2.1) |
|
V |
||||
V →0 |
V |
|
где V − физически бесконечно малый объем, взятый в окрестности рассматриваемой точки.
Намагниченность принято связывать не с магнитной индукцией, а с напряженностью магнитного поля. В несильных полях намагниченность прямо пропорциональна напряженности поля, вызывающего намагничивание:
(4.2.2)
где χ − характерная для каждого магнетика безразмерная величина,
называемая магнитной восприимчивостью вещества.
B0
Iмикро
Рис. 4.2.1
Для описания поля, создаваемого молекулярными токами, рассмотрим магнетик в виде кругового цилиндра сечения S и длины l, внесенного в однородное внешнее магнитное поле с индукцией В0. ПлоскостиG всех молекулярных токов располагаются перпендикулярно вектору B0 (рис. 4.2.1). Если рассмотреть любое сечение цилиндра, перпендикулярное его оси, то во внутренних участках сечения магне-
48
тика молекулярные токи соседних атомов направлены навстречу друг другу и взаимно компенсируются. Нескомпенсированными будут лишь молекулярные токи, выходящие на боковую поверхность цилиндра (рис. 4.2.1). Ток, текущий по боковой поверхности цилиндра, подобен току в соленоиде и создает внутри него поле, магнитную индукцию Bi которого можно вычислить по формуле (1.6.4) (если представить что рассматриваемый магнетик является соленоидом, состоящим из одного витка):
Bi =μ0 |
Iмикро |
, |
(4.2.3) |
|
|||
|
l |
|
где Iмикро − сумма сил молекулярных токов, текущих по поверхности цилиндра; l − длина рассматриваемого цилиндра.
Магнитный момент этого тока
pm = IмикроS = Iмикроl Sl = Iмикроl V ,
где V − объем магнетика.
Намагниченность J магнетика будет равна:
J = pVm = Iмикроl .
Сопоставляя формулу (4.2.3) и (4.2.5), получим: Bi =μ0J или Bi =μ0J.
Подставим (4.2.6) в (4.2.1) и получим:
B = Bi +B0 =μ0J +B0 =μ0J +μ0H,
с учетом (4.2.6)
(4.2.4)
(4.2.5)
(4.2.6)
(4.2.7)
B =μ0 J +μ0H =μ0χH +μ0H =μ0 (1+χ)H =μ0μH, (4.2.8)
где 1 + χ = μ − безразмерная величина, называемая магнитной проницаемостью среды. Магнитная проницаемость среды показывает, во сколько раз индукция магнитного поля в веществе больше индукции поля в вакууме при одной и той же его напряженности:
μ = |
B |
= |
B |
. |
|
μ0H |
|
|
|||
|
|
B0 |
(4.2.9) |
Так как магнитная восприимчивость χ бывает как положительной, так и отрицательной, то магнитная проницаемость среды μ может быть как больше, так и меньше единицы.
49