- •Глава 1. Основы гидродинамической теории линейной качки
- •1.1 Системы координат. Виды качки
- •1.2 Математическая формулировка задачи качки
- •1.3 Нелинейность и нестационарность граничных условий
- •1.4 Общее представление потенциала скорости
- •1.5 Разделение гидродинамических сил
- •1.6 Гидростатические силы и моменты
- •1.7 Гидродинамические (инерционно–демпфирующие силы и моменты)
- •1.8 Практическое определение присоединённых масс и демпфирования
- •1. Метод интегральных уравнений.
- •2. Комбинированный метод
- •1.9 Общая система уравнений качки корабля
- •1.10 Вертикальная,бортовая, и килевая качки на спокойной воде
- •Глава 2. Линейная теория качки на регулярном волнении
- •2.1 Характеристики регулярного волнения
- •Возмущающие силы и моменты
- •2.3 Решение уравнений поперечной качки корабля на регулярном волнении
- •2.4 Продольная качка корабля на регулярном волнении.
- •2.5 Учет влияния скорости хода.
- •2.6 Расчет и построение кривых заливаемости
- •Глава 3. Основы теории линейной качки на нерегулярном волнении
- •3.1 Характеристики нерегулярного волнения.
- •3.2 Расчеты качки корабля на нерегулярном волнении
- •Глава 1. Основы гидродинамической теории линейной качки 4
- •Глава 2. Линейная теория качки на регулярном волнении 55
- •Глава 3. Основы теории линейной качки на нерегулярном волнении 95
Глава 3. Основы теории линейной качки на нерегулярном волнении
3.1 Характеристики нерегулярного волнения.
Образец записи (реализации) нерегулярного волнения изображен на рис. 3.1 . Видно,что каждая последующая волна отличается от предыдущей по высоте и периоду, т.е. по длине. Если обозначить высоту произвольной волны hi, амплитуда волны по определению будет равна
ri=.
Существуют три метода описания нерегулярного волнения: статистический, спектральный и корреляционный [2]. В практических расчетах применяются в основном статистический и спектральный методы. Рассмотрим их более подробно.
Рис. 3.1 Реализация нерегулярного волнения.
Статистический метод.
С помощью этого метода производится оценка вероятности возникновения волн различной высоты. Определить вероятность можно приближенно, взяв довольно длинную реализацию волнения и сняв с нее высоты волн. Тогда вероятность возникновения волны с амплитудой ri будет равна
pi = , (3.1)
где k - число волн с амплитудой ri на реализации, n - общее число волн на реализации. Чем длиннее запись, тем более точно определяется вероятность.
Оценка интенсивности волнения производится с помощью дисперсии (квадрата среднего квадратичного отклонения)
Dr = . (3.2)
Средняя высота волны (в вероятностном смысле) связана с дисперсией соотношением
= 2,5 . (3.3)
На практике обычно применяется не вероятность возникновения волны какой-то высоты, а обеспеченность. Обеспеченность - это вероятность возникновения волн с высотой большей или равной заданной.
Таким образом, трехпроцентная обеспеченность обозначает, что из 100 волн только три будут иметь высоту большую или равную заданной высоте. Обеспеченность записывается в виде индекса, например, h3% , h0,5%.. Средняя высота волны имеет обеспеченность 46,5%, т.е.
h46,5% = = 2,5; (3.4)
В таблицах балльности волн обычно выписываются значения h3%,, для которых
h3% = 5,3 ; (3.5)
Высота волны 0,5% - ной обеспеченности называется максимальной
hmax=h0,5%=6,5; (3.6)
Обобщенная оценка интенсивности ветрового волнения производится в условных единицах - баллах. Формула Циммермана отражает связь между средними значениями h3% и 3% из таблицы 3.1 [2]
Таблица 3.1 Баллы ветрового волнения
Баллы волн |
Баллы ветра |
Длина волн, м |
Высота волн , м |
Период волн , с |
Словесная характеристика |
0 |
0-1 |
0 |
0 |
0 |
отсутствует |
I |
2-3 |
<5 |
<0,25 |
<2 |
слабое |
II |
3-4 |
5-15 |
0,25-0,75 |
2-3 |
умеренное |
III |
4 |
15-25 |
0,75-1,25 |
3-4 |
значительное |
IV |
5 |
25-40 |
1,25-2,0 |
4-5 |
значительное |
V |
5-6 |
40-75 |
2,0-3,5 |
5-7 |
сильное |
VI |
6-7 |
75-125 |
3,5-6,0 |
7-9 |
сильное |
VII |
7-8 |
125-170 |
6,0-8,5 |
9-11 |
очень сильное |
VIII |
8-9 |
170-220 |
8,5-11,0 |
11-12 |
очень сильное |
IX |
10-12 |
>220 |
>11,0 |
>12 |
Исключительное |
Спектральный метод.
Статистический метод не дает всех необходимых данных для описания волнения как непрерывного случайного процесса. Более удобен для этих целей спектральный метод, который основан на представлении реального волнения в виде суммы бесконечного числа единичных волн со случайными амплитудами, частотами и фазами, т.е.
cos (kii - it + i) . (3.7)
Энергия каждой отдельно взятой волны равна
Еi =. (3.8)
В то же время ее можно представить в виде:
Еi = s(i)i , (3.9)
где s(i) - удельная энергия, приходящаяся на интервал i, при частоте i.
Приравнивая (3.8) и (3.9), получим
s(i)i (3.10)
Отсюда
. (3.11)
Зависимость Sr() (рис 3.2) называется графиком спектральной плотности или энергетическим спектром. Она характеризует распределение энергии волн по амплитудам и частотам.
Связь между спектральными и статистическими характеристиками можно найти из выражения (3.2), подставив в него (3.10),
Dr = .(3.12)
При n , а сумма становится интегралом.
Тогда получим
Dr = . (3.13)
С помощью дисперсии легко установить связь с высотой волны заданной обеспеченности и с соответствующими баллами волнения.
Рис.3.2 Спектры нерегулярного волнения различной балльности
Перечислим некоторые основные спектры:
- спектр Пирсона и Московица
; (3.14)
- спектр III Международного конгресса по конструкции и прочности судов
(3.15)
- спектр Давидана
(3.16)
- спектр Вознесенского - Нецветаева (ОСТ по качке)
. (3.17)
В приведенных формулах -- средняя скорость ветра;-средняя частота;-средний период;-значительная высота волны
В настоящее время для оценки мореходности все чаще используют спектр JONSWAP [7 ]:
(3.18)
где A=0,658;
;
Период Tp и значительная высота волны h1/3 выбираются из таблицы в зависимости от балльности волнения [7].
Таблица 3.2 арактеристики волнения для определения спектра JONSWAP
Балльность волнения |
h1/3 |
Tp |
2 |
0.1-0.5 |
3.3-12.8 |
3 |
0.5-1.25 |
5-14.8 |
4 |
1.25-2.5 |
6.1-15.2 |
5 |
2.5-4 |
8.3-15.5 |
6 |
4-6 |
9.8-16.2 |
7 |
6-9 |
11.8-18.5 |
8 |
9-14 |
14.2-18.6 |
>8 |
>14 |
18-23.7 |