3 семестр ЭКТ / Физика. Оптика / Методические материалы и лекции / волновые процессы лекции №1
.pdfВОЛНОВЫЕ ПРОЦЕССЫ ЛЕКЦИИ №1-2
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ
(Для студентов элитного технического отделения ЭТО-2)
Содержание лекции
Уравнения Максвелла
Волновое уравнение для электромагнитного поля
Свойства электромагнитных волн
Энергия электромагнитных волн. Вектор Пойнтинга
Давление электромагнитных волн
Шкала электромагнитных волн
Виды электромагнитных излучений. Излучение диполя
Излучение и прием электромагнитных волн. Принцип радиосвязи
Стоячие электромагнитные волны
Эффект Доплера для световых волн
Уравнения Максвелла
Основные положения теории электромагнитного поля, вытекающие из уравнений Максвелла, состоят в следующем:
1)Переменное магнитное поле порождает в любой точке пространства, гдеоно существует, вихревое электрическое поле.
2)Переменное электрическое поле порождает в любой точке пространства, гдеоно существует, магнитноеполе.
Из уравнений Максвелла следует, что электромагнитное поле может существовать самостоятельно – без электрических зарядов и токов. При этом изменение его состояния обязательно имеет волновой характер. Такие поля называют электромагнитными волнами. Главную роль в образовании электромагнитных волн играет ток смещения.
Волновое уравнение для электромагнитного поля
Учитывая, что в теории поля показано, что
rotrotA graddivA 2A; rotrotE graddivE 2E
|
|
H |
|
|
rotrotE rot( μμ |
0 |
) |
||
|
||||
|
t |
2E μμ0 (rotH)
t
|
|
|
|
c |
1 |
|
|||
|
|
|
|
ε0μ0 |
|||||
2E |
|
2E |
|
2E |
|
||||
|
|
1 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
x2 |
y2 |
z2 |
υ2 |
||||||
|
|
|
|
2E μμ0rot( H) dt
2E μμ0εε0 2tE2
υ c εμ
2E |
E E |
|
|
cos(ωt kr α) |
|
t2 |
m |
|
|
|
2H |
|
2H |
|
2H |
|
1 2H |
H Hm cos(ωt kr α) |
|||
|
|
|
|
|
|
|||||
x2 |
y2 |
z2 |
υ2 t2 |
|||||||
|
|
|
|
Опыты Герца
Вибратор Герца−открытый колебательный контур
Электромагнитная волна
Векторы E, H и υ образуют правовинтовую тройку векторов.
Свойства электромагнитных волн
1. |
Переменное |
электромагнитное поле распространяется в |
|||||
|
пространстве в виде электромагнитной волны, фазовая скорость |
||||||
|
которой |
|
υ |
c |
|||
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
εμ |
||||
|
|
|
|
|
|||
2. |
Векторы |
E |
и H |
|
всегда взаимно перпендикулярны и |
||
|
совершают колебания в плоскостях, перпендикулярных |
||||||
|
направлению распространения волны. |
||||||
3. |
Векторы |
E и |
H образуют правовинтовую тройку векторов. |
4.Связь модулей векторов E и H в любой момент времени имеет вид
5.Электромагнитная волна, падая на границу раздела сред, частично отражается, а частично преломляется, переходя в другую среду.
εε0 E μμ0 H
Преломление и отражение электромагнитных волн
α γ
|
n |
c |
|
|
sinα |
|
||
|
υ |
|
sinβ |
|||||
|
|
|
|
|
|
|||
n |
|
υ1 |
|
|
sinα |
|||
|
|
|
||||||
21 |
|
υ2 |
|
|
|
sinβ |
Энергия электромагнитных волн. Вектор Пойнтинга
Электромагнитные волны переносят энергию. Вектор плотности потока энергии равен объемной плотности энергии электромагнитной волны, умноженной на вектор фазовой скорости.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
εε |
0E |
2 |
|
|
|
|
μμ0H |
2 |
|
||||||||
|
|
|S | [w w |
|
|
|
|
|
|
|
]υ |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
E H |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
E |
|
|
|
|
H |
|
|
|
|
|
|
w εε0E2 |
|
|
|
|||||||||||
|
|
εε0 |
μμ0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
||||||||
|
E |
μμ0 |
|
H |
|
|
|
υ |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
εε0μμ0 |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
εε0 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
w |
|
EH |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
[EH] |
|
|
|
|
|
υ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
[EH] |
|
|
|
|
|||||||||||
υ |
|
|
|
|
|
|
υ |
S |
|
|
EH |
|
|
|
υ [EH] |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
EH |
υ EH |
Давление электромагнитных волн
Величина давления электромагнитных волн находится по формуле где ρ-коэффициент отражения,
то есть отношение интенсивности отраженной волны к интенсивности падающей волны, α–уголмежду направлением распространения
волны и нормалью к поверхности тела.
p w(1 ρ)cos2 α