- •Статистика. Математика
- •8. Стандартное нормальное распределение. Стандартные интервалы. Понятия доверительного интервала и доверительной вероятности.
- •9.Понятие генеральной совокупности и выборки. Объём выборки, репрезентативость. Статистическое распределение (вариационный ряд). Примеры. Характеристики выборки.
- •12. Прямые и косвенные измерения. Погрешности.
- •13.Методы оценки приборной и случайной погрешностей. Коэффициент Стьюдента. Методы оценки косвенных измерений.
- •1. Механическ.Волны. Уравнение плоской волны. Параметры колебаний и волн.
- •Уравнение плоской волны::
- •8 Вязкость - внутреннее трение, свойство текучих тел (жидкостей и газов) оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой
- •13 Поверхностное натяжение Коэффпов. Нат . Смачивание и не смачКапилл явления
- •15 .Закон Ома для переменного тока
- •38. Микроскопия-оптическая совокупность методов наблюдения и исследования с помощью оптич. Микроскопа.
- •44. Тепловое излучение. Абсолютно чёрное тело, серое тело.
- •47. Люминесценция. Спектры люминесценции.
- •48. Спектрофотометрия. Спектрофлуориметрия.
- •49. Лазер. Когерентность излучения.
- •51. Взаимодействие заряженных (α-, β- и μ-излучений) с веществом.
- •53. Поглощённая и эквивалентная дозы ионизирующего излучения.
- •54. Виды детекторов ионизирующих излучений.
51. Взаимодействие заряженных (α-, β- и μ-излучений) с веществом.
Взаимодействие с веществом α – излучения
α -частицы сильно взаимодействуют с различными веществами, т. е. легко поглощаются ими. Тонкий лист бумаги или слой воздуха толщиной несколько сантиметров достаточны для того, чтобы полностью поглотить α - частицы.
Взаимодействие с веществом β - излучения
β -частицы - это электроны (или позитроны), испускаемые ядрами радонуклидов при β - распаде.
Вероятность взаимодействия b-частиц с веществом меньше, чем для a-частиц, так как β - частицы имеют в два раза меньший заряд и приблизительно в 7300 раз меньшую массу.
Для снижения излучения защиту для b-источников выполняют из материалов с малым атомным номером - алюминий, органическое стекло.
Взаимодействие с веществом μ - излучения
μ -кванты отдают всю или, по крайней мере, большую часть своей энергии при однократном взаимодействии. Однако вероятность этого взаимодействие очень низка, поэтому μ -кванты обладают гораздо большей проникающей способностью, чем заряженные частицы.
52. Взаимодействие рентгеновского и γ-излучений с веществом. При прохождении γ -излучения через вещество происходит ослабление интенсивности пучка -квантов, что является результатом их взаимодействия с атомами вещества.
Рентгеновское излучение в веществе поглощается или рассеивается. При этом могут происходить различные процессы, которые определяются соотношением энергии рентгеновского фотона hv и энергии ионизации Аи.
Фотоэффект. Если энергия кванта больше энергии связи электрона оболочки атома, происходит фотоэффект. Это явление состоит в том, что фотон целиком поглощается атомом, а один из электронов атомной оболочки выбрасывается за пределы атома. Используя закон сохранения энергии, можно определить кинетическую энергию фотоэлектрона Eе:
Eе = - Ii - En,где Ii - ионизационный потенциал оболочки атома, из которой выбивается электрон; En - энергия отдачи ядра, - энергия гамма-кванта.
Комптоновское рассеяние- это рассеяние -квантов на свободных электронах. Электрон можно считать свободным, если энергия -квантов во много раз превышает энергию связи электрона. В результате комптон-эффекта вместо первичного фотона с энергией появляется рассеянный фотон с энергией
< , а электрон, на котором произошло рассеяние, приобретает кинетическую энергию Eе = -..
Образование пары электрон–позитрон. Процесс образования пар происходит лишь в кулоновском поле частицы, получающей часть энергии и импульса.
Образование пар в поле ядра может иметь место, если энергия кванта удовлетворяет соотношению
> 2mec2 + Eя,где первый член справа соответствует энергии покоя пары электрон - позитрон, а второй - энергия отдачи ядра.
Порог рождения пар в поле электрона равен 4meс2. Это связано с тем, что энергию отдачи получает электрон, имеющий малую массу, и пренебречь ею уже нельзя.
Коэффициент ослабления зависит от энергии фотона и от атомного номера вещества – поглотителя и не зависит ни от длины волны первичных лучей, ни от рода рассеивающего вещества.