- •Строения атома
- •Анализ радиальной части
- •Вывод
- •Энергетическая
- •Анализ выражения для Е
- •Спектры атомов
- •Правила отбора для
- •Спектральные серии
- •Правила запрета спектральных
- •Атомно –эмиссионные
- •Взаимосвязь квантовых чисел l и m
- •Спин электрона. (Уленбек и Гаудсмит)
- •Спин-орбиталь электрона
- •Спин – орбитальное расщепление линий
- •Тонкая структура спектральных линий
- •Типы CОB атомов
- •Магнитные свойства электрона
- •Эффект Зеемана
- •Многоэлектронный
- •Приближенные методы решения уравнения Шредингера
- •Метод Слейтера.
- •Метод Слейтера.
- •Метод Слейтера.
- •Атомная орбиталь
- •Константы экранирования и эффективные заряды Z ядер атомов.
- •Выводы
- •Выводы
- •Распределение атомных орбиталей по энергии.
- •ПРАВИЛА
- •ПРАВИЛА
- •Проверка
- •Полная волновая функция атома.
- •Полная волновая функция
- •АТОМНЫЙ ТЕРМ
- •Составляющие механического момента многоэлектронного атома.
- •Составляющие механического момента многоэлектронного атома
- •АТОМНЫЙ ТЕРМ
- •Мультиплетность терма
- •Квантовое число L
- •Энергетическая диаграмма атома С
- •Микросостояния электронов в С
- •Микросостояния электронов в С
- •Строения атома
Взаимосвязь квантовых чисел l и m
Угловой момент количества движения электрона квантуется по уравнению:
|
l l 1 |
Lz m |
L |
Также квантуется и проекция углово- го момента количества движения на ось Z, отсюда m = 0, l
Спин электрона. (Уленбек и Гаудсмит)
•Для объяснении расщеплений в атомных спектрах в магнитном поле ввели понятие спин электрона S.
•Величина собственного момента количества движения электрона и
его проекция на ось Z
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
s s 1 |
Sz ms |
|||
|
s |
1 |
2 |
|
m 1 |
||
|
|
||||||
|
|
|
|
s |
2 |
||
|
|
|
|
|
|
|
Спин-орбиталь электрона
• i = (n, l, m)* (ms) = f(n, l, m, ms)
•Спин-орбитальный момент количества движения электрона
J - Спин-орбитальное квантовое число
Спин – орбитальное расщепление линий
• J меняется от l +S до l – S
•Рассмотрим АО- 2рm на которой 1 электрон.
•Для p-АО l = 1, S = ms = ½
•J = l +S = 1 + ½ = 3/2;
•J = l - S = 1 - ½ = ½
•Имеем состояния Р3/2 и Р½
Тонкая структура спектральных линий
•Дублетная тонкая структу- ра, за счет J (Спин-орби- тального взаимодействия).
•Эффекты, описание которых связано с такими поправками, называют
релятивистскими.
•Энергия СОВ Е(С0В) зависит от заряда ядра атома химичес- кого элемента, причем
•Е(С0В)~ Z4.
Типы CОB атомов
Нормальная связь Рассел-Саундерса.
Орбитальные моменты взаимодействуют между собой сильнее чем со спиновыми моментами.
j - j связь для тяжелых элементов
Магнитные свойства электрона
Электрон обладает также спиновым магнитным моментом μs
g |
|
|
Sz = -2 В |
s s 1 |
|||
S |
|
Б |
ms |
|
|
|
|
Магнетон Бора – проекция |
|||
полного магнитного момента |
|||
атома на направление поля - |
В = 9,274*10-24 Дж/Т = 0,469
см-1. g - Ланде множитель е-на
Эффект Зеемана
Многоэлектронный
атом.
• Рассмотрим модель атома с
двумя электронами He.
• Т = Ti = Te1 + Te2 +Tя = Te1 + Te2
,т.к Tя = 0 (приближение Борна
–Оппенгеймера.
U= Ue1я + Ue2я + Ue1e2 ; Ue1e2 = q2e/r12
=e2/r12
•Вывод - Точное решение уравнения Шредингера для многоэлектронных
Приближенные методы решения уравнения Шредингера
•Нулевое приближение. Пренебрежении отталкиванием электронов: 1/rij = 0
EHe =2*EH = -2*Z 2/2n2 =- 4 а.е. Eэксп = 2,904 а.е.
•1 приближение - идея водородоподобия . Реализована в методе Слейтора.
•2 приближение - метод самосогласованного поля (ССП). Реализована в методе Хатри-Фока.