- •Лекция 13.
- •Электромагнитные волны
- •14.7. Шкала электромагнитных волн. Классификация частотных интервалов, принятая в медицине
- •Интерференция и дифракция света. Голография
- •§ 19.1. Когерентные источники света. Условия для наибольшего усиления и ослабления волн
- •§ 19.2. Интерференция света в тонких пластинках (пленках). Просветление оптики
- •19.3. Интерферометры и их применение. Понятие об интерференционном микроскопе
- •19.4. Принцип Гюйгенса—Френеля
- •19.5. Дифракция на щели в параллельных лучах
- •19.6. Дифракционная решетка. Дифракционный спектр
- •19.7. Основы рентгеноструктурного анализа
- •19.8. Понятие о голографии и ее возможном применении в медицине
- •Поляризация света
- •20.1. Свет естественный и поляризованный. Закон Малюса
- •20.2. Поляризация света при отражении и преломлении на границе двух диэлектриков
- •20.3. Поляризация света при двойном лучепреломлении
- •20.4. Вращение плоскости поляризации. Поляриметрия
- •20.5. Исследование биологических тканей в поляризованном свете
§ 19.2. Интерференция света в тонких пластинках (пленках). Просветление оптики
Образование когерентных волн и интерференция происходят также при попадании света на тонкую прозрачную пластинку или пленку.
Пучок света падает на плоскопараллельную пластинку (рис. 19.4). Луч 1 из этого пучка попадает в точку А, частично отражается (луч 2), частично преломляется (луч AM). Преломленный луч испытывает отражение на нижней границе пластинки в точке М. Отраженный луч, преломившись в точке В, выходит в первую среду (луч 3). Лучи 2 и 3 образованы от одного луча, поэтому они когерентны и будут интерферировать.
Найдем оптическую разность хода лучей 2 и 3. Для этого из точки В проведем нормаль ВС к лучам. От прямой ВС до встречи лучей их оптическая разность хода не изменится, линза или глаз не внесут дополнительной разности фаз. До расхождения в точке А эти лучи в совокупности с другими, параллельными им, не показанными на рис. 19.4, формировали луч 1 и поэтому, естественно, имели одинаковую фазу. Луч 3 прошел расстояние АМ + МВ в пластинке с показателем преломления п, луч 2 — расстояние АС в воздухе, поэтому их оптическая разность хода
= (АМ +МВ)п - АС = 2АМп -АС, (19.12)
так как АМ =МВ. Согласно закону преломления,
п = sin i/sin r или sin i = n sin r, (19.13)
где i— угол падения, r — угол преломления.
ИзАМО находим: АМ =OM/cos r = l/cos r, АО = ОМ tgr = I tg r (l— толщина пластинки). Из АСВ находим |АС| = |AB| sin i = 2|АО| sin i. Учитывая эти равенства, а также (19.13), получаем |АС| =2lntg r sin r = 2ln sin2 r/cos r.
Тогда оптическая разность хода интерферирующих волн равна
= 2ln/cos r - 2ln sin2 r/cos r = 2ln cos r. (19.14)
В формуле (19.14) не учтено одно важное обстоятельство. Опыт показывает, что при отражении света от среды оптически более плотной, т. е. с большим показателем преломления, фаза волны изменяется на , что соответствует [см. (19.9)] изменению оптической разности хода на /2, т. е. при отражении света от среды оптически более плотной происходит «потеря полволны».
Если бы оба луча 2 и 3 теряли полволны, то это не изменило бы выражения для 8 (19.14). Однако луч 2 отражается от среды оптически более плотной (точка А) и теряет полволны, а луч 3 отражается от среды оптически менее плотной (точка М), его фаза при этом не изменяется. С учетом потери полволны оптическая разность хода
= 2ln cos 2, или = 2ln cos r + /2. (19.15)
Так как , то можно выразить и через угол падения:
(19.16)
Для максимума интерференции [см. (19.10), (19.16)] имеем
; k = 0, 1, 2 ... . (19.17)
Для минимума интерференции [см. (19.11), (19.16)] имеем
; k = О, 1, 2 ... . (19.18)
Формулы (19.17) и (19.18) соответствуют интерференции в отраженном свете. Интерференция в проходящем через пластинку свете показана на рис. 19.5; изображены только те лучи, которые необходимы для понимания явления.
Читатель может самостоятельно вывести соответствующие формулы и убедиться, что для этого случая (19.17) соответствует минимуму интерференции, а (19.18) — максимуму. С учетом закона сохранения энергии это понятно, так как интерференция есть перераспределение световой энергии: падающий поток перераспределяется пластинкой на отраженный и проходящий (поглощением здесь пренебрегаем), причем если отраженный максимален, то проходящий минимален, и наоборот.
Интерференция при отражении наблюдается более отчетливо, чем в проходящем свете, что обусловлено существенным различием интенсивностей отраженного и проходящего лучей. Если принять, что на границе раздела прозрачных сред отражается около 5% падающей энергии, то
I2 = 0,05I1, (19.19)
где I1 и I2 — интенсивности лучей 1 и 2 соответственно (см. рис. 19.4). Интенсивность луча 3 с учетом двукратного преломления и однократного отражения равна
I3 = 0,95 • 0,05 • 0,95 I1 . (19.20)
Из (19.19) и (19.20) имеем
I2 I3 1,1, (19.21)
что означает приближенное равенство амплитуд интерферирующих лучей при отражении: условие минимума соответствует почти полной темноте. Делая аналогичный расчет для проходящего света (рис. 19.5), получаем
I2 = 0,95 • 0,957 I1; I3 = 0,95 • 0,05 • 0,05 • 0,95 I1;
I2 : I3 400,
или для амплитуд
А2:А3 20. (19.22)
Из (19.22) видно, что в проходящем свете интерферируют волны с существенно различными амплитудами, поэтому максимумы и минимумы мало отличаются друг от друга и интерференция слабо заметна.
Проанализируем зависимости (19.17) и (19.18).
Если на тонкую плоскопараллельную пластинку под некоторым углом падает параллельный пучок монохроматического излучения, то, согласно этим формулам, пластинка в отраженном свете выглядит яркой или темной.
При освещении пластинки белым светом условия максимума и минимума выполняются для отдельных длин волн, пластинка станет окрашенной, причем цвета в отраженном и проходящем свете будут дополнять друг друга до белого.
П
Рис.
19.6
При освещении пластинки переменной толщины белым светом получаются разноцветные пятна и линии: окрашенные мыльные пленки, пленки нефти и масла на поверхности воды, переливчатые цвета крыльев некоторых насекомых и птиц. В этих случаях не обязательна полная прозрачность пленок.
Особый практический интерес имеет интерференция в тонких пленках в связи с созданием устройств, уменьшающих долю световой энергии, отраженной оптическими системами, и увеличивающих, следовательно, энергию, поступающую к регистрирующим системам — фотопластинке, глазу и т. п. С этой целью поверхности оптических систем покрывают тонким слоем оксидов металлов так, чтобы для некоторой средней для данной области спектра длины волны был минимум интерференции в отраженном свете. В результате возрастает доля прошедшего света. Покрытие оптических поверхностей специальными пленками называют просветлением оптики, а сами оптические изделия с такими покрытиями — просветленной оптикой.
Если на стеклянную поверхность нанести ряд специально подобранных слоев, то можно создать отражательный светофильтр, который вследствие интерференции будет пропускать или отражать излучение в определенном интервале длин волн.