- •1.Основные понятия и определения конвективного теплообмена.
- •2.Диф. Уравнения конвективного теплообмна: уравнение теплоотдачи,энергии,движения,неразрывности.Условия однозначности.
- •3. Гидродинамический и тепловой пограничные слои.
- •4.Теория подобия.Метод масштабных преобразований.
- •5.Критерии подобия и критериальные уравнения.
- •6.Условия подобия физических процессов.
- •7.Средняя тем-ра.Определяющая тем-ра.Эквивалентный диаметр.
- •8.Теплоотдача при вынужденном омывании плоской пов-ти.
- •9.Особенности движения и теплообмена в трубах.
- •10.Теплоотдача при ламинарном и турбулентном течении жид-ти в трубах.
- •11.Теплоотдача при вынужденном омывании одиночной круглой трубы .
- •12.Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб.
- •13.Теплоотдача при свободном движении жид-ти в большом объеме.
- •14 Теплоотдача при свободном движении в ограниченном пространстве.
- •15 Общие представления о процессе кипения.Кризисы кипения.
- •16 Теплообмен при кипении жидкости на твердой пов-ти и в трубах.
- •17 Теплоотдача при капельной и пленочной конденсации
- •18 Факторы,влияющие на теплоотдачу при корденсациии.
- •19 Тепловое излучение. Осн понятия и определения.
- •21 Основные законы теплового излучения: законы Планка,Ламберта. Степень черноты.
- •22 Основные законы теплового излучения: законы Кирхгофа,Стефана-Больцмана. Степень черноты.
- •23 Основные понятия массообмена. Закон Фика
- •24 Испарение жтдкости в парогазовую среду. Стефанов поток.
- •25 Анология между тепло- и массообменом.
17 Теплоотдача при капельной и пленочной конденсации
Теплоотдача при капельной конденсации пара.
Если конденсат не смачивает поверхность охлаждения, то конденсация пара приобретает капельный характер. На поверхности образуются и растут отдельные капли конденсата. По мере увеличения размера капель скорость их роста постепенно снижается. При этом одновременно наблюдается непрерывно идущий процесс взаимного слияния капель. В итоге, когда отдельные капли достигают размера примерно одного или нескольких миллиметров, они скатываются с поверхности под влиянием силы тяжести. Общая плотность капель на поверхности конденсации увеличивается по мере возрастания температурного напора .
При капельной конденсации пара на поверхности пучка горизонтальных труб скатывание капель с трубы на трубу приводит к некоторому снижению интенсивности теплоотдачи. Однако это снижение обычно не превышает 10 –15%. из-за очень высокой интенсивности теплоотдача при капельной конденсации весьма чувствительна даже к ничтожным примесям в паре неконденсирующихся газов (воздуха).
Теплоотдача при пленочной конденсации пара. В процессе пленочной конденсации вся теплота, выделяющаяся на внешней границе пленки, отводится к поверхности охлаждения. При ламинарном движении жидкостной пленки перенос теплоты через нее осуществляется лишь путем теплопроводности. Если принять, что температура частиц конденсата, соприкасающихся с паром, равна температуре насыщения, то плотность теплового потока определяется выражением
, (а)
где δ –толщина пленки; λ – коэффициент теплопроводности конденсата; tc – температура поверхности.
С другой стороны по закону Ньютона – Рихмана
. (б)
Из сопоставления выражений (а) и (б) имеем
. (в)
Следовательно, определение коэффициента теплоотдачи сводится к определению толщины пленки конденсата δ, которая может быть получена из анализа условий его течения.
Дифференциальное уравнение движения для единичного объема конденсата в пленке имеет вид
. (г)
В этом уравнении сила тяжести единичного объема конденсата уравновешивается силой вязкости, действующей со стороны соседних слоев жидкости. Сила инерции, связанная с ускорением движения конденсата, как величина малая, в решении Нуссельта не учитывается.
закон распределения скоростей в слое конденсата
. (е)
Количество жидкости, протекающей в единицу времени через сечение x при ширине стенки, равной единице, определяется по формуле
; (ж)
отсюда
, (з)
т.е. толщина пленки увеличивается с ростом расхода жидкости в пленке G по соотношению δ~G1/3.
Количество конденсата G, которое определяется соотношением (ж), образовалось за счет конденсации пара на всем протяжении стенки, расположенном выше сечения х. Поэтому величина G может быть получена также из уравнения теплового баланса для участка длиной х при ширине стенки, равной единице
, (и)
где Q – тепловой поток, переданный стенке на участке Ox.
В уравнении (и) не учитывается небольшое дополнительное количество теплоты, которое передается стенке за счет охлаждения конденсата ниже температуры ts.
Таким образом, окончательно имеем
. (н)
Зная выражение для толщины пленки, из выражения (в) определяем локальный коэффициент теплоотдачи
. (7.14)
Среднее значение коэффициента теп-
лоотдачи для вертикальной стенки или вертикальной трубы высотой h определяется формулой
, (7.15)
где
; .
Из уравнения (7.15) следует, что средний коэффициент теплоотдачи уменьшается с ростом высоты h и температурного напора .
Вывод, приведенный выше для вертикальной стенки, применим и для наклонной. При этом единственное отличие будет в том, что в уравнение движения (г) войдет составляющая силы тяжести в направлении движения пленки. Если Ψ– угол наклона стенки к горизонту, то вместо ускорения свободного падения g для вертикальной стенки во все соотношения войдет величина gsinΨ. Тогда расчетная формула для коэффициента теплоотдачи принимает вид
. (о)
Вывод, аналогичный изложенному выше для вертикальной стенки, был приведен Нуссельтом также для горизонтальной трубы. Полученная им формула для среднего коэффициента теплоотдачи имеет вид
, (7.16)
где D – диаметр трубы.
Расчет теплоотдачи при конденсации пара на горизонтальной трубе целесообразно производить по формуле Нуссельта.
С учетом поправки на волновое течение расчетное соотношение для теплоотдачи при конденсации пара на поверхности вертикальных труб и плит имеет вид
, (7.21)
где – коэффициент теплоотдачи, определяемый по формуле (7.16) при отнесении физических свойств к температуре насыщения ts; – поправка на волновое течение, определяемая по формуле (7.21); – поправка, учитывающая зависимость физических свойств от температуры.
При большой высоте вертикальной поверхности и значительных температурных напорах расход конденсата может возрасти настолько, что возникает турбулентный режим течения пленки. Специальные исследования показали, что турбулентное течение свободно стекающих жидкостных пленок наступает обычно при значениях числа Re, больших некоторого критического значения: Reкр ≈1600.
Значения , при которых возникает турбулентный режим течения в пленке, определяются соотношением
, (7.23)
которое показывает, что величина зависит лишь от физических свойств конденсата и ускорения свободного падения.