v nh /(2 mer) e2 /(2 0hn) и значительно меньше времени жизни квазимолекулы.
Сечение резонансной перезарядки слабо зависит от энергии относительного движения сталкивающихся частиц. Экспериментально исследовать перезарядку очень медленных ионов крайне трудно, как правило, сечения измеряют при энергиях ионов, превышающих несколько электрон-вольт. Поэтому представляет значительный интерес теоретическая формула, дающая довольно точные результаты. Сечение перезарядки п определяется решением трансцендентного уравнения:
п (S1H 2 ) U H 2
Ui
|
|
|
|
|
|
|
Ui |
|
|||
|
|
|
|
||
|
|
|
|||
ln |
|
U |
H 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
v0 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
||
v |
|
|
|
|
i max |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
U H 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
(S |
|
) |
ln |
|
|
Ui |
|
|
|
|
v0 |
|
|
|
, |
(1.38) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
1H |
2 |
|
Ui |
|
|
U H 2 |
|
|
|
|
2eЕ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
пmi n0 |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где m Am |
– масса иона (A – атомная масса элемента; m 1.66 · 10–27 кг – |
||||||||||||||||||
i |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
масса протона); n0 – концентрация нейтральных частиц при давлении 133 Па и температуре 300 К (параметры газов, используемые в формуле, приведены
|
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в табл. 1.3); v |
|
|
|
2eE |
|
|
2eE |
1 |
|
|
|
- максимальная скорость ио- |
||||||||
i max |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
mi |
|
min0 п |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
нов; |
i 1/ n0 п – свободная длина пробега иона; n0 |
– концентрация ней- |
||||||||||||||||||
тральных частиц; п – сечение перезарядки. |
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 1.3. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Параметры газов |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Газ |
n |
|
А |
|
R, Ǻ |
|
Ui1 , В |
|
Ui2 , В |
Ui3 , В |
U, В |
i max , м2 |
||||||||
He |
1s2 |
|
4.003 |
1.22 |
|
|
24.58 |
|
54.40 |
|
|
|
|
120 |
0.34 · 10–20 |
|||||
Ne |
2s22p6 |
|
20.183 |
1.60 |
|
|
21.56 |
|
41.07 |
|
|
|
63.46 |
170 |
0.85 · 10–20 |
|||||
Ar |
3s23p6 |
|
39.948 |
1.92 |
|
|
15.76 |
|
27.60 |
|
|
|
40.90 |
100 |
3.40 · 10–20 |
|||||
N |
2s22p3 |
|
14.007 |
0.77 |
|
|
14.54 |
|
29.60 |
|
|
|
47.43 |
110 |
3.10 · 10–20 |
|||||
O |
2s22p4 |
|
15.999 |
1.36 |
|
|
13.62 |
|
35.11 |
|
|
|
54.93 |
110 |
3.10 · 10–20 |
33
Сечение резонансной перезарядки иона на собственном атоме значительно больше сечения упругого рассеяния этих частиц даже при тепловых скоростях. Поэтому при исследовании дрейфа ионов в собственном газе процессом упругого рассеяния иона на атоме часто пренебрегают.
Если движение иона происходит в электрическом поле, то процесс переноса заряда в результате резонансной перезарядки носит эстафетный характер (эффект Сена). Сечение нерезонансной перезарядки (взаимодействующие частицы относятся к разным веществам) на порядок ниже по сравнению с сечением резонансной перезарядки. Поэтому она не является определяющей в плазме и во многих случаях может не учитываться.
34