3)Импульсный диод
Дио́д — двухэлектродный электронный прибор, обладает различной проводимостью в зависимости от направления электрического тока. Электрод диода, подключённый к положительному полюсу источника тока, когда диод открыт (то есть имеет маленькое сопротивление), называют анодом, подключённый к отрицательному полюсу — катодом.
Импульсный диод — диод, предназначенный для работы в импульсных схемах. Положительный импульс диод пропускает без искажений и при прямом напряжении через диод проходит большой ток. При смене полярности входного напряжении на отрицательный диод запирается, но не сразу, в начале происходит резкое увеличение обратного тока, затем, после рассасывания, неравновесных носителей восстанавливается высокое сопротивление p-n перехода, и диод запирается. Данный тип диодов применяют в импульсных ключевых схемах с малым временным переключением.
Билет 10
1)Замена нескольких параллельных ветвей, содержащих источники ЭДС и источники тока, одной эквивалентной. Расчет сложных схем упрощается при замене нескольких параллельно включенных ветвей, содержащих источники ЭДС, источники тока и сопротивления, одной эквивалентной ветвью.
Участок цепи рис. 2.22, б эквивалентен участку цепи рис. 2.22, а, если при любых значениях тока I, подтекающего из всей остальной, не показанной на рисунке части схемы, напряжение на зажимах а и b (Uab) в обеих схемах одинаково. Для того чтобы выяснить, чему равняются Rэ и Еэ, составим уравнения для обеих схем.
Для схемы рис. 2.22, а
I1 + I2 + I3 + Jr + Js = I,
но
I1 = (E1 - Uab)/R1 = (E1 - Uab) g1;
I2 = (E2 - Uab) g2; (2.16)
...................................
In = (En - Uab) gn.
Следовательно,
(2.16а)
где n - число параллельных ветвей с источниками ЭДС; q - число параллельных ветвей с источниками тока.
Для схемы рис. 2.22, б
I = Eэgэ - Uabgэ, (2.17)
где gэ = 1/Rэ.
Равенство токов I в схемах рис. 2.22, а, б должно иметь место при любых значениях Uab, а это возможно только в том случае, когда коэффициент при Uab (2.17) равен коэффициенту при Uab в (2.16а).
Следовательно,
(2.18)
Если слагаемые с Uab в (2.16а) и (2.17) равны и токи I по условию эквивалентности двух схем также равны, то
откуда
(2.19)
Формула (2.18) дает возможность найти проводимость g3 и по ней Rэ в схеме рис. 2.22, б. Из этой формулы видно, что проводимость gэ не зависит от того, есть в ветвях схемы рис. 2.22, а ЭДС или нет.
При подсчетах по формуле (2.19) следует иметь в виду следующее: 1) если в какой-либо ветви схемы ЭДС отсутствует, то соответствующее слагаемое в числителе (2.19) выпадает, но проводимость этой ветви в знаменателе (2.19) остается; 2) если какая-либо ЭДС в исходной схеме имеет направление, обратное изображенному на рис. 2.22, а, то соответствующее слагаемое войдет в числитель формулы (2.19) со знаком минус.
Ветви схемы рис. 2.22, а, б эквивалентны только в смысле поведения их по отношению ко всей остальной части схемы, не показанной на рисунке, но они не эквивалентны в отношении мощности, выделяющейся в них. Качественно поясним это. В ветвях схемы рис. 2.22, а токи могут протекать даже при I = 0, тогда как в ветви ab рис. 2.22, б при I = 0 ток и потребление энергии отсутствуют.
Пример 21. Заменить параллельные ветви рис. 2.22, в одной эквивалентной. Дано: E1' = 10 В; Е1" = 30 В; Е2 = 40 В; E3 = 60 В; R1 = 2 OM; R2 = 4 Ом; R3 = 1 Ом; R4 = 5 0м; J = 6 А.
Решение. Находим:
g1 = 0,5 См; g2 = 0,25 См; g3 = 1 См; g4 = 0,2 См;
Таким образом, для эквивалентной ветви рис. 2.22, б Rэ = 0,513 Ом; Eэ = 18,4 В.