- •Кудасова с.В., солодихина м.В. Общая физика
- •Часть II
- •Оглавление
- •Раздел III. Электричество
- •Глава 13. Электростатика
- •13.1. Электрические заряды. Закон сохранения электрического заряда
- •13.2. Взаимодействие электрических зарядов. Закон Кулона
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •13.3. Электростатическое поле в вакууме и его напряженность
- •13.4. Принцип суперпозиции электрических полей
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •13.5. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Теорема о циркуляции вектора напряженности
- •13.6. Потенциал электростатического поля. Разность потенциалов
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: . Ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •13.7. Энергия системы точечных зарядов
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •13.8. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •Р Дано: , . Ешение:
- •13.9. Эквипотенциальные поверхности
- •Глава 14. Основные уравнения электростатики в вакууме
- •14.1. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •14.2. Применение теоремы Гаусса для расчета электрических полей
- •Р Дано: , , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Поле бесконечной равномерно заряженной нити (цилиндра).
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Решение:
- •Р ешение:
- •Р Дано: , , , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Глава 15. Электростатическое поле в диэлектриках
- •15.1. Диполь во внешнем электрическом поле
- •15.2. Типы диэлектриков. Основные виды поляризации диэлектриков
- •1 5.3. Напряженность поля в диэлектрике
- •15.4. Законы электростатики в диэлектриках
- •Р Дано: , ешение:
- •15.5. Электрическое смещение (электрическая индукция). Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Р Дано: , ешение:
- •15.6. Сегнетоэлектрики
- •Глава 16. Проводники в электрическом поле
- •16.1. Явление электростатической индукции
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.3. Конденсаторы
- •Р Дано: , , , ; ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •16.4. Соединение конденсаторов в батареи
- •Р Дано: . Ешение:
- •16.5. Энергия уединенного проводника
- •16.6. Энергия заряженного конденсатора
- •Р Дано: , , , ешение:
- •16.7. Объемная плотность энергии электростатического поля
- •Р Дано: , ешение:
- •Глава 17. Постоянный электрический ток
- •17.1. Характеристики электрического тока
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.2. Сторонние силы. Электродвижущая сила
- •17.3. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников
- •Свойства низкотемпературных сверхпроводников
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.4. Параллельное и последовательное соединение сопротивлений
- •Р Дано: , ешение.
- •17.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.6. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •Р Дано: , ешение:
- •17.7. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля – Ленца
- •Р Дано: ешение.
- •17.8. Коэффициент полезного действия источника тока
- •Р Дано: , ешение.
- •17.9. Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Р Дано: , ешение.
- •Глава 18. Основы классической теории электропроводимости металлов
- •18.1. Природа носителей тока в металлах
- •18.2. Основные положения классической электронной теории проводимости металлов (теории Друде – Лоренца)
- •18.3. Вывод законов постоянного тока на основе теории Друде – Лоренца
- •Закон Джоуля – Ленца.
- •18.4. Затруднения классической теории электропроводности металлов
- •Глава 19. Основы квантовой теории проводимости металлов
- •19.1. Образование энергетических зон в твердых телах
- •19.2. Деление твердых тел на проводники, полупроводники и диэлектрики
- •19.3. Энергия Ферми. Статистика электронов в металле
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.4. Выводы квантовой теории электропроводности металлов
- •19.5. Полупроводники
- •19.6. Собственная проводимость полупроводников
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.7. Примесная проводимость полупроводников
- •Глава 20. Электрический ток в различных средах
- •20.1. Электрический ток в электролитах. Законы электролиза Фарадея
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •20.2. Электрический ток в газах
- •Типы самостоятельного газового разряда
- •Р Дано: . Ешение:
- •20.3. Электрический ток в вакууме
- •Основные виды эмиссии электронов
- •Работа выхода электронов из металла
- •Р Дано: , . Ешение:
Р Дано: , ешение:
Работа по перемещению заряда равна изменению его потенциальной энергии Исходя из формулы 13.7.2, энергия системы трех неподвижных точечных зарядов где потенциалы в точках расположения зарядов соответственно.
Когда заряды расположены на одной прямой, их потенциалы равны
и энергия системы
Когда заряды расположены в вершинах равностороннего треугольника, их энергия
Таким образом, работа Ее численное значение равно
Ответ:
П ример 13.7.3. Поле создано тремя зарядами: . Заряд расположен на оси АВ, соединяющей заряды и , на расстоянии от каждого из них (рис. 13.7.4). Определить изменение потенциальной энергии системы при переносе заряда в точку, расположенную на расстоянии от заряда на оси ВС, перпендикулярной АВ.
Р Дано: ешение:
С огласно 13.7.2 энергия взаимодей-ствия системы точечных зарядов выра-жается формулой , где потенциал поля, создаваемый всеми зарядами (за исключением i-го), где расположен заряд .
1. Заряд расположен в точке D. Тогда . Потенциал поля в точке, где находится заряд , создается зарядами и и равен: . Так как , то
Потенциал поля в точке, где находится заряд , создается зарядам и и и равен: .
Потенциал поля в точке, где находится заряд , создается зарядами и и равен: . Так как и , то
Таким образом, . Пусть , тогда .
2. Заряд расположен в точке С. Расстояние . Аналогично рассмотренному в пункте 1 с учетом и :
, , .
Следовательно,
Таким образом, изменение потенциальной энергии системы:
О твет:
13.8. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
Электрическое поле можно описать либо с помощью векторной величины , либо с помощью скалярной величины . Установим связь между этими величинами.
С одной стороны (по формуле 13.6.6), работа по перемещению положительно-
го заряда в электрическом поле равна С другой стороны, эта же работа (по формуле 13.5.2) равна . Поэтому
. (13.8.1)
Выражение 13.8.1 представляет собой так называемую интегральную связь между напряженностью и потенциалом.
Пусть поле однородно, а движение происходит только вдоль оси :
.
Тогда .
Учитывая, что , а , получим , откуда (символ частной производной подчеркивает, что перемещение производится только вдоль оси х). Повторив аналогичные рассуждения для осей Оy и Оz, получим и . Следовательно,
, (13.8.2)
где единичные векторы координатных осей .
Формула 13.8.2 выражает дифференциальную связь между напряженностью и потенциалом. Вектор направлен в сторону убывания потенциала.
Пример 13.8.1. Электростатическое поле создается положительным точечным зарядом. Чему равно числовое значение и направление градиента потенциала, если на расстоянии от заряда потенциал поля равен ?