- •Глава 1. Теоретические основы прикладной оптики
- •1.1. Природа света. Волновой и квантовый характер световых явлений
- •1.2. Законы распространения света
- •1.3. Способы определения скорости света
- •1.4. Когерентность [7]
- •1.4.1. Степень когерентности светового пучка
- •1.4.2. Методы измерения пространственной и временной когерентности
- •1.5. Дисперсия света
- •1.6. Интерференция света
- •1.7. Интерференционные линии равной толщины и равного наклона
- •1.8. Интерферометры
- •1.8.1. Интерферометр Линника
- •1.8.2. Интерферометр Рэлея
- •1.8.3. Звездный интерферометр Майкельсона
- •1.8.7. Схема интерферометра Майкельсона
- •1.8.4. Интерферометр Фабри-Перо
- •1.8.5. Интерферометр Жамена
- •1.8.6. Интерферометр Рождественского
- •1.8.7. Использование интерференции света в промышленности
- •1.9. Дифракция света. Принцип Гюйгенса Френеля
- •1.10. Дифракция Фраунгофера
- •1.10.1. Дифракция от щели
- •1.10.2. Дифракционная решетка
- •1.10.3. Дифракционная решетка как спектральный прибор
- •1.11. Дифракция на круглом отверстии
- •1.11.1. Зоны Френеля
- •1.11.2. Зонная пластинка
- •1.11.3. Линза как дифракционный прибор
- •1.11.4. Пятно Пуассона
- •1.12. Поляризация света
- •1.12.1. Свет поляризованный и неполяризованный. Закон Малюса
- •1.12.2. Одноосные кристаллы
- •1.12.3. Скрещенные поляризаторы
- •1.12.4. Двойное лучепреломление
- •1.12.5. Поляризаторы
- •1.12.6. Анализ поляризованного света
- •1.12.7. Естественное вращение плоскости поляризации
- •1.12.8. Эффект Зеемана и поляризация
- •1.12.9. Искусственное двойное лучепреломление
- •1.12.10. Магнитное вращение плоскости поляризации
- •1.13. Оптически бесцветное стекло. Марки стекла
- •1.14. Требования к стеклу. Классы и категория стекла
- •1.15. Цветное оптическое стекло. Техническое стекло
- •1.16. Выполнение рабочих чертежей оптических деталей в соответствии с ескд
- •Глава 2. Основные оптические детали
- •2.1. Зеркала
- •2.2. Тонкие линзы
- •2.3. Плоскопараллельная пластинка
- •2.4. Оптический клин
- •2.5. Отражательные призмы
- •2.6. Развертка призм в плоскопараллельную пластинку
- •Для прямоугольной призмы с двумя отражениями
- •2.7. Редуцирование призм. Графоаналитический метод расчета призм
- •2.8. Компенсаторы
- •Глава 3. Основные свойства идеальной оптической системы
- •3.1. Идеальная оптическая система
- •3.2. Линейное и угловое увеличение оптической системы.
- •3.3. Правило знаков
- •3.4. Основные оптические формулы. Построение изображения
- •3.5. Инвариант Аббе
- •3.6. Расчет хода нулевого луча
- •3.7. Отдельная линза в воздухе
- •3.8. Расчет хода нулевого луча через сложную оптическую систему
- •3.9. Оптическая система из двух компонент
- •Положим и выберем произвольно, тогда из формул
- •3.10. Графический способ определения хода нулевого луча
- •3.11. Определение хода действительного луча
- •Глава IV. Общие свойства оптических систем
- •4.1. Основные характеристики оптического прибора
- •4.2. Видимое увеличение
- •4.3. Основные фотометрические понятия
- •4.4. Потери света
- •4.5. Диафрагмы и их значение
- •4.6. Виньетирование
- •4.7. Светосила
- •4.8. Освещенность по полю изображения
- •4.9. Поле зрения
- •4.10. Глубина изображаемого пространства
- •4.11. Глубина резкости
- •4.12. Аберрации оптических систем
- •4.12.1. Классификация аберраций
- •4.12.2. Хроматическая аберрация
- •4.12.3. Сферическая аберрация
- •4.12.4. Астигматизм и кривизна изображения
- •4.12.5. Кома
- •Величина, численно характеризующая кому, равна
- •4.12.6. Дисторсия
- •Глава 5. Теория оптических приборов
- •5.1. Зрачки и люки
- •5.2. Отрезки, определяющие положение зрачков
- •5.3. Передача перспективы оптическими приборами
- •5.4. Основные фотометрические величины
- •Мы имеем
- •5.5. Источники излучения
- •5.6. Приемники световой энергии
- •5.7. Светосила оптического прибора
- •5.8. Светосила оптического прибора с малой передней апертурой и малой задней апертурой
- •5.9. Потери света в оптическом приборе
- •Преобразуем эту формулу
- •5.10. Глаз человека
- •5.11. Видимое увеличение оптического прибора
- •5.12. Глубина резкости фотографического аппарата, лупы и микроскопа
- •5.13. Критерий разрешающей способности оптического прибора
- •5.14. Разрешающая способность зрительных труб и фотографических объективов
- •Глава 6. Теория микроскопа
- •6.1. Оптическая система микроскопа
- •Из формулы
- •6.2. Формулы геометрической теории микроскопа
- •Поэтому
- •6.3. Осветительная система микроскопа
- •6.4. Основы дифракционной теории микроскопа
- •6.5. Разрешающая способность микроскопа
- •Окуляр, в нашем случае, есть лупа, для которой мы имели формулу
- •6.6. Фазовый контраст
- •6.7. Производство современных микроскопов
- •6.7.1. Световые
- •Микроскопы серии dm lm
- •Глава 7. Теория телескопических систем
- •7.1. Телескопические системы
- •Для продольного увеличения была получена формула
- •7.2. Зрительная труба Галилея
- •7.3. Зрительная труба Кеплера
- •7.4. Окуляры и объективы зрительных труб
- •7.5. Зрительные трубы с призменными оборачивающими системами
- •7.6. Зрительные трубы с линзовыми оборачивающими системами
- •7.7. Телескопические системы со скачкообразной переменной увеличения
- •Глава 8. Методы компьютерной оптики
- •8.1. Задачи компьютерной оптики [1,2]
- •8.2. Цифровая голография [3-5]
- •8.2.1. Общая процедура изготовления синтезированной голограммы
- •8.2.2. Получение цифровой голограммы Фурье и ее бинаризация
- •8.2.3. Киноформ
- •8.3. Фазовая проблема в оптике. Cоздание на основе решения обратных задач нового класса оптических элементов [1, 2, 6-9]
- •8.3.1. Извлечение фазовой информации из данных об интенсивности
- •8.3.2. Особенности расчета характеристик фокусаторов и корректоров излучения
- •8.3.3. Дифракционные оптические элементы
- •8.3.4. Создание фокусаторов на основе управляемых зеркал
- •8.4. Фокусировка излучения при наличии случайных помех. Использование методов адаптивной оптики [7-9]
- •8.5. Оптические элементы для анализа и формирования поперечного состава излучения [1]
- •8.6. Цифровая обработка полей в оптических системах [10-13]
- •8.6.1. Виды обработки оптических полей
- •8.6.2. Автоматизированная измерительная система для диагностики структуры лазерных пучков
- •Глава 9. Запись и обработка оптической информации
- •9.1. Общая характеристика оптических систем [1-3]
- •9.2. Однолинзовая система [1-4]
- •9.2.1. Линзы как элементы, выполняющие преобразование Фурье
- •9.2.2. Формирование изображения [1]
- •9.3. Получение изображений в сложных системах [1, 8]
- •9.3.1. Дифракционно-ограниченные системы
- •9.4. Учет аберраций [5]
- •9.5. Голографическая запись информации [2, 6-9]
- •9.5.1. Принцип голографической записи
- •9.5.2. Голограммы Фурье
- •9.6. Оптическая фильтрация и распознавание образов [2,3]
- •9.6.1. Применение системы 4-f
- •9.6.2. Голографический метод синтезирования пространственных фильтров и проблема апостериорной обработки информации
- •9.7. Сопоставление методов когерентной и некогерентной оптики [2]
- •9.8. Характеристики качества изображения [10]
- •Оглавление
2.6. Развертка призм в плоскопараллельную пластинку
Развертка призм позволяет определить длину хода осевого луча в призме. Для ознакомления с этим приемом произведем развертку одной из простейших призм – прямоугольной с двумя отражениями (рис. 2.6.1).
Рис. 2.6.1
Перекинем контур призмы ABC вокруг стороны AB так, чтобы он занял положение ABC’. Участок хода лучей P2P3 в этом случае, перейдет в положение P2P’3 , составляющей продолжение луча P1P2 . Теперь перекинем контур ABC’ вокруг стороны BC’, являющейся второй отражающей гранью, после чего контур займет положение BC’A’. Отрезок P3P4 хода луча ляжет на продолжении луча P1P’3 в виде отрезка P’3P’4.
Таким образом, перевертывая контур сечения призмы вокруг каждой стороны этого контура, соответствующей отражающей грани, в той последовательности, в которой происходит отражение луча от отражающих граней, мы выполним оптическую развертку призмы и построим эквивалентную плоскопараллельную пластинку, толщина d которой равна длине пути луча внутри призмы: d = k.a ,
где a – наибольшая ширина пучка лучей, которые могут пройти через развертку.
Для прямоугольной призмы с двумя отражениями
, то есть k = 2
Каждая призма должна непременно развертываться в плоскопараллельную пластинку, так как клиновидность развертки вносит ряд аберраций, несимметричных относительно оси проходящего пучка лучей, а потому не устранимых при помощи других компенсаторов. Так на (рис. 2.6.2) показана развертка пентапризмы.
Рис. 2.6.2
Толщина этой развертки равна d = k.a . Коэффициент k определяется по формуле:
то есть d = 3.42 a .
Призма Дове обладает замечательным свойством, не изменяя направления проходящего пучка, поворачивать изображение на угол вдвое больший, чем поворот призмы вокруг оптической оси. Это свойство используется в перископических приборах для компенсации поворота изображения при вращении перископа по горизонту. Призма Дове, установленная в главной трубе перископа поворачивается на угол вдвое меньший (с помощью механической передачи), чем поворот трубы. При этом изображение остается неподвижным. На рис. 2.6.3 показана развертка призмы Дове в плоскопараллельную пластинку. Как видно из рисунка, в результате развертки получается пластинка, не перпендикулярная к проходящему пучку лучей, Это обстоятельство указывает на то, что призму Дове можно устанавливать лишь в параллельном ходе лучей, иначе возникают аберрации, несимметричные относительно оси, и, следовательно, неустранимые другими компонентами оптической системы.
Рис. 2.6.3
Коэффициент развертки «k» является основным параметром призмы и его значение указывается во всех справочниках.
2.7. Редуцирование призм. Графоаналитический метод расчета призм
При определении размеров призм необходимо еще проводить так называемое «приведение развертки призмы к воздуху», или, как это еще называют – «редуцирование призмы».
Пусть в результате оптической развертки получена плоскопараллельная пластинка толщиной d AP1P2B (рис. 2.7.1) – пут луча через пластинку.
Рис. 2.7.1
Представим себе, что выходную грань призмы P2S2 мы сдвигаем влево, уменьшая толщину пластинки до тех пор, пока точка P2 , двигаясь вдоль горизонтальной прямой P2P’2 не попадет на продолжение луча AP1 в точку P’2. Таким образом, выходящий из пластинки луч совпадает с продолжением луча AP1 , и проходит пластинку не претерпевая сдвига, что возможно только в случае, если n будет равно единице, пластинка станет воздушной.
По чертежу видно:
;
Замена стеклянной пластинки редуцированной упрощает работу конструктора, так как все лучи проходят редуцированную пластинку без преломлений на ее гранях.
Пусть нам необходимо расчитать размеры призмы стоящей между объективом M1M2 и полевой диафрагмой N1N2 (рис. 2.7.2). Вместо призмы мы помещаем редуцированную воздушную пластинку.
Рис. 2.7.2
Лучше поместить призму в более узкий пучок лучей, так как размеры ее будут меньше. Но близко к плоскости N1N2 поместить ее нельзя, так как в этой плоскости находится промежуточное изображение и все дефекты призмы будут хорошо видны. Отрезок z рекомендуется делать не менее, чем
.
Найдя положение призмы, мы определяем диаметр выходного пучка, но диаметр сечения пучка входной гранью будет больше и размер d’1 должен определяться диаметром a на входной грани S1P1 .
Рис. 2.7.3
Для определения размеров призмы используется графоаналитический метод. Прямая, проведенная через крайнюю точку P1 входной грани и через осевую точку выходной грани образуют с осью угол (рис. 2.7.3).
; ;
Мы знаем, что = k.a , тогда .
Это выражение интересно тем, что для определения угла не нужно знать линейные размеры призмы, так как в формулу входят только величины n – показатель преломления стекла и k – коэффициент развертки, определяемый типом используемой призмы.
Дальше задача решается графически. Через точку SC (рис. 2.7.2) выходно грани проводят прямую S2P1 под углом и отмечают точку P1 пересечения прямой с габаритным лучом M1N1 и через эту точку проводят прямую S1P1 .
Эта грань и есть входная грань редуцированной развертки призмы. По чертежу определяем d’1 и далее
; .