- •Курс лекций по Динамике
- •Лекция 1 введение в динамику. Динамика точки
- •1 Законы динамики Галлилея-Ньютона
- •Система единиц механических величин. Для измерения механических величин применяются две системы единиц: физическая и техническая.
- •2. Дифференциальные уравнения движения материальной точки
- •Проекции ускорения на касательную и главную нормаль определяются по формулам из кинетики:
- •3 Первая основная задача динамики
- •2 Решение задачи при действии постоянной силы
- •Решение задачи при действии силы, зависящей от времени
- •4 Решение задачи при действии силы, зависящей от скорости точки
- •5 Решение задачи при действии силы, зависящей от положения точки
- •Задача 1. Определение скорости точки с помощью дифференциальных уравнений
- •Затухающие свободные колебания, случаи апериодического движения
- •Частота затухающих колебаний
- •Введем в полученное уравнение гиперболические функции
- •Общее решение уравнения (4.3) получает вид
- •В этом случае амплитуда вынужденных колебаний
- •2. Явление биений и резонанса
- •Обозначим
- •Свободные колебания определяются уравнением
- •Вынужденные колебания при резонансе
- •Вынужденные колебания точки с учетом сопротивления движению.
- •При этих обозначениях дифференциальное уравнение движения точки имеет вид
- •Корни этого уравнения
- •В этом случае
- •2 Характеристики инертности механической системы
- •3 Теорема о моментах инерции твердого тела относительно параллельных осей
- •4. Примеры определения моментов инерции масс тел простейшей формы
- •Моменты инерции некоторых тел
- •Кроме того, введем обозначения
- •Импульс силы
- •В проекциях на координатные оси это равенство принимает вид
- •3. Теорема об изменении количества движения
- •Пользуясь этими выражениями, получаем
- •Из уравнения (7.7) следует, что если
- •Теорема об изменении кинетического момента механической системы относительно центра и оси
- •Кинетический момент механической системы относительно центра о
- •2. Дифференциальные уравнения плоского движения твердого тела
- •Формулу (г) можно представить в виде: .
- •3. Дифференциальные уравнения сферического движения твердого тела
- •4. Элементарная теория гироскопа
- •2. Теоремы о работе силы.
- •3. Работа силы тяжести, силы упругости и силы тяготения
- •Проекции силы на оси координат будут
- •Элементарная работа силы упругости.
- •4. Работа сил, приложенных к твердому телу.
- •Работа на конечном перемещении
- •Воспользуемся основным уравнением динамики
- •2. Теорема о кинетической энергии механической системы в общем случае движения
- •3. Кинетическая энергия твердого тела
- •4. Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Сумма работ внутренних сил твердого тела на любом перемещении равна нулю, т. Е. . Для твердого тела уравнение (14) принимает вид
- •Механический коэффициент полезного действия машины
- •2. Принцип Германа - Эйлера - Даламбера для несвободной механической системы
- •3. Приведение сил инерции точек твердого тела к простейшему виду
- •4. Определение динамических реакций подшипников при вращения твердого тела вокруг неподвижной оси
- •Возможные (виртуальные) перемещения механической системы. Идеальные связи
- •2. Принцип возможных перемещений
- •3. Применение принципа возможных перемещений к простейшим машинам
- •2 Обобщенные силы и примеры их вычисления
- •На основании (13.8) имеем
- •Выражение обобщенных сил через проекции сил на неподвижные оси декартовых координат. Случай сил, имеющих потенциал
- •3. Общее уравнение динамики в обобщенных силах. Приведем общее уравнение динамики (13.4) к виду
- •Задача 4. Применение общего уравнения динамики к изучению механической системы
- •Понятие об устойчивости равновесия механической системы
- •Поэтому состояние покоя метронома устойчиво, если
- •1. Уравнения Лагранжа второго рода
- •Задача 5. Исследование механической системы с применением уравнений Лагранжа второго рода
- •2. Кинетический потенциал. Циклические координаты
- •Циклические координаты. Циклические интегралы. Обобщенные координаты, которые не входят явно в выражение кинетического потенциала l, называются циклическими координатами.
- •Кинетический потенциал точки
- •3. Вариационный принцип Гамильтона-Остроградского Общие понятия
- •Общее уравнение динамики имеет вид
- •2 Коэффициент восстановления при ударе. Удар тела о неподвижную преграду
- •3 Прямой центральный удар двух тел
- •4 Потеря кинетической энергии при ударе двух тел. Теорема карно
- •Начальная кинетическая энергия тел
- •Кинетическая энергия тел в конце удара
- •Потеря кинетической энергии тел за время удара
- •Формула принимает вид
- •5 Действие ударных сил на твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси, и на твердое тело, совершающее плоское движение
Понятие об устойчивости равновесия механической системы
Состояние покоя механической системы может быть устойчивым, неустойчивым и безразличным. Состояние покоя механической системы называется устойчивым, если эта система, выведенная из положения покоя, совершает колебания около этого положения. Состояние покоя механической системы называется неустойчивым, если при сколь угодно малом отклонении системы из положения покоя она удаляется от этого положения и колебаний около этого положения не возникает. Состояние покоя механической системы называется безразличным, если при отклонении ее из этого положения она и в новом положении может оставаться в состояния покоя. Критерий устойчивости состояния покоя для систем с голономными и стационарными связями, находящихся в консервативном силовом поле, устанавливается в зависимости от потенциальной энергии этих систем. Представим себе механическую систему с голономными стационарными связями, находящуюся под действием сил, имеющих потенциал. Такую систему, как указывалось выше, называют консервативной.
Для консервативной системы уравнения равновесия сил имеют вид (13.24):
.
Из уравнений (13.24) следует, что положениям покоя консервативной системы соответствуют экстремальные значения потенциальной энергии системы.
Однако по уравнениям равновесия сил (13.24) нельзя судить об устойчивости состояния покоя в этих положениях системы. Условие устойчивости состояния покоя механической системы содержится в теореме Лагранжа — Дирихле. Эта теорема устанавливает, что те положения покоя консервативной системы, в которых потенциальная энергия системы достигает минимума, являются ее устойчивыми состояниями покоя.
Для консервативной системы с одной степенью свободы положения покоя определяются одним уравнением
. (13.25)
Рис. 13.6
Чтобы определить, устойчиво ли состояние покоя в рассматриваемом положении системы, необходимо выяснить, имеет ли потенциальная энергия системы в этом положении минимум. В том случае, если
. (13.26)
условие минимума выполнено.
Если же следовательно, вторая производная не может служить критерием минимума потенциальной энергии. В этом случае необходимо вычислить последовательные производные .
Если первая не равная нулю производная имеет четный порядок и при этом положительна, то при q=qпокоя потенциальная энергия имеет минимум, а следовательно, это положение покоя системы устойчиво.
Если же первая неравная нулю производная имеет нечетный порядок, то при q=qпокоя нет ни максимума, ни минимума.
Критерий Лагранжа - Дирихле является достаточным (но не необходимым) условием устойчивости состояния покоя системы в поле консервативных сил.
Рассмотрим теперь вопрос о том, как оценить состояние покоя консервативной системы в положении, в котором она не имеет минимума потенциальной энергии. Ответ на этот вопрос содержится в специальных теоремах А. М. Ляпунова. На рис. 13.6, а изображено положение покоя физического маятника, соответствующее наинизшему положению его центра тяжести. В этом положении потенциальная энергия маятника в поле силы тяжести имеет минимум, и это состояние покоя является устойчивым. Если вывести маятник из этого положения, отклонив его на некоторый угол в вертикальной плоскости, то он начнет качаться вокруг оси привеса. На рис. 6, б изображен маятник в том положении, при котором его центр тяжести занимает наивысшее положение. В этом положении потенциальная энергия маятника имеет максимум, и это состояние покоя является неустойчивым. Если вывести маятник из этого положения, то он не возвратится в первоначальное положение.
На рис. 13.6, в изображен шарик, находящийся на горизонтальной плоскости. Состояние покоя шарика является безразличным. Потенциальная энергия шарика в любом положении на плоскости не имеет ни минимума, ни максимума, являясь постоянной величиной, не изменяющейся при изменении положения шарика.
Рис. 13.7
Пример. Определить условие устойчивости состояния покоя метронома, изображенного на рис. 13.7, представляющего собой маятник с двумя грузами А и В, если вес этих грузов G1 и G2, а их расстояния от точки О соответственно равны l1 и l2; весом стержня пренебречь.
Решение. Примем за обобщенную координату угол φ, образованный осью метронома с вертикалью. Проведем через точку О (ось метронома) координатные оси Ох и Оy.
Потенциальная энергия рассматриваемой системы в поле сил тяжести
.
При расположении груза А внизу
.
Поэтому
.
Найдем первую м вторую производные от потенциальной энергии по обобщенной координате φ:
В состоянии покоя
.
Это возможно а двух случаях:
1) если , т. е. ;
2) если sin φ= 0, т. е. φ1= 0 или φ2= 180°.
При нет ни максимума, ни минимума потенциальной энергии , а потому этому случаю соответствует безразличное равновесие.
Найдем соотношение между G1 и G2, при котором φ= 0 и метроном находится в устойчивом состоянии покоя:
.