- •По физике
- •1. Материальная точка. Система отсчета. Кинематическое уравнение движения точки. Траектория. Путь. Перемещение. Скорость. Ускорение. Равномерное и равноускоренное движение.
- •2. Вращение вокруг неподвижной оси. Тангенциальное и нормальное ускорение. Угловая скорость. Связь между линейными и угловыми характеристиками движение.
- •3. Границы применяемости классической механики. Первый закон Ньютона. Инерциальные системы отсчета. Масса. Сила. Импульс. Второй закон Ньютона. Третий закон Ньютона.
- •4. Работа и мощность в механике. Кинетическая энергия. Потенциальная энергия. Закон сохранения механической энергии. Консервативные и диссипативные системы.
- •5. Импульс. Закон сохранения импульса. Абсолютно упругий и абсолютно неупругий удары. Законы сохранения энергии и импульса при ударе.
- •6. Основные положения мкт. Взаимодействие молекул.
- •7. Агрегатные состояния вещества с точки зрения мкт. Кристаллические и аморфные вещества.
- •8. Идеальный газ. Давление газа. Основное уравнение мкт.
- •9. Температура. Средняя кинетическая энергия поступательного движения одной молекулы. Физический смысл температуры.
- •10. Изопроцессы, их законы, графики. Уравнение состояния идеального газа. Уравнение Клайперона. Уравнение Менгделеева-Клайперона.
- •11. Закон Максвелла о распределении молекул идеального газа по скоростям. Опыт Штерна.
- •12. Насыщенный и ненасыщенный пар. Кипение жидкости.
- •13. Влажность воздуха и её измерение. Точка росы.
- •14. Свойства твёрдых тел. Деформация.
- •15. Внутренняя энергия тела .Работа газа. Первый закон термодинамики.
- •16. Применение первого закона термодинамики к изопроцессам. Адиабатный процесс.
- •17. Тепловые двигатели и их принцип работы. Кпд теплового двигателя. Холодильная машина.
- •18. Электрический заряд и его свойства. Закон сохранения заряда. Закон Кулона . Диэлектрическая проницаемость среды.
- •19. Электростатическое поле. Напряженность электрического поля. Линии напряженности. Принцип суперпозиции электрических полей.
- •21. Проводники и диэлектрики в электрическом поле. Электростатическая индукция. Типы диэлектриков. Поляризация диэлектриков. Диэлектрическая проницаемость среды.
- •22. Электроемкость. Плоский конденсатор. Емкость конденсатора.
- •23. Соединение конденсаторов. Энергия заряженного конденсатора. Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии.
- •24. Постоянный электрический ток. Сила и плотность тока. Закон Ома для однородного участка цепи.
- •25. Сопротивление проводника. Удельное сопротивление. Электрическая проводимость. Сверхпроводимость.
- •26. Последовательное и параллельное соединение проводников.
- •27. Электродвижущая сила. Закон Ома для полной цепи. Напряжение. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •28.Работа и мощность тока. Закон Джоуля-Ленца.
- •29.Электрический ток в полупроводниках. Собственные и примесные полупроводники. Их электропроводность.
22. Электроемкость. Плоский конденсатор. Емкость конденсатора.
Если двум изолированным друг от друга проводникам сообщить заряды q1 и q2, то между ними возникает некоторая разность потенциалов Δφ, зависящая от величин зарядов и геометрии проводников. Разность потенциалов Δφ между двумя точками в электрическом поле часто называют напряжением и обозначают буквой U. Наибольший практический интерес представляет случай, когда заряды проводников одинаковы по модулю и противоположны по знаку: q1 = – q2 = q. В этом случае можно ввести понятие электрической емкости.
Электроемкостью системы из двух проводников называется физическая величина, определяемая как отношение заряда q одного из проводников к разности потенциалов Δφ между ними:
|
В системе СИ единица электроемкости называется фарад (Ф):
|
Величина электроемкости зависит от формы и размеров проводников и от свойств диэлектрика, разделяющего проводники. Существуют такие конфигурации проводников, при которых электрическое поле оказывается сосредоточенным (локализованным) лишь в некоторой области пространства. Такие системы называются конденсаторами, а проводники, составляющие конденсатор, – обкладками.
Простейший конденсатор – система из двух плоских проводящих пластин, расположенных параллельно друг другу на малом по сравнению с размерами пластин расстоянии и разделенных слоем диэлектрика. Такой конденсатор называется плоским. Электрическое поле плоского конденсатора в основном локализовано между пластинами; однако, вблизи краев пластин и в окружающем пространстве также возникает сравнительно слабое электрическое поле, которое называют полем рассеяния. В целом ряде задач приближенно можно пренебрегать полем рассеяния и полагать, что электрическое поле плоского конденсатора целиком сосредоточено между его обкладками. Но в других задачах пренебрежение полем рассеяния может привести к грубым ошибкам, так как при этом нарушается потенциальный характер электрического поля.
Каждая из заряженных пластин плоского конденсатора создает вблизи поверхности электрическое поле, модуль напряженности которого выражается соотношением
|
Согласно принципу суперпозиции, напряженность поля, создаваемого обеими пластинами, равна сумме напряженностей и полей каждой из пластин:
|
Внутри конденсатора вектора и параллельны; поэтому модуль напряженности суммарного поля равен
|
Вне пластин вектора и направлены в разные стороны, и поэтому E = 0. Поверхностная плотность σ заряда пластин равна q / S, где q – заряд, а S – площадь каждой пластины. Разность потенциалов Δφ между пластинами в однородном электрическом поле равна Ed, где d – расстояние между пластинами. Из этих соотношений можно получить формулу для электроемкости плоского конденсатора:
|
Таким образом, электроемкость плоского конденсатора прямо пропорциональна площади пластин (обкладок) и обратно пропорциональна расстоянию между ними. Если пространство между обкладками заполнено диэлектриком, электроемкость конденсатора увеличивается в ε раз:
|