Задание 2

Установить между лазером и экраном с отверстием (на расстоянии y = 100 см от экрана) держатель с закрепленной в оправе проволочной нитью. Разворотом держателя добиться, чтобы картина была симметричной относительно отверстия экрана. Наложить на экран лист бумаги, проделав отверстие в его центре для входа лазерного луча, и отметить положения дифракционных максимумов на листе.

Согласно теореме Бабине, дифракционная картина от нити и от щели, ширина которой равна диаметру нити, совершенно одинаковы.

Ширина щели, определяемая по барабану микрометрического винта, будет равна диаметру нити.

Номер опыта	d, м	Среднее значение диаметра проволоки, м
1	0,25∙10^-3	0,25∙10^-3
2	0,26∙10^-3
3	0,25∙10^-3
4	0,24∙10^-3
5	0,25∙10^-3

Задание 3

Убедиться в том, что при изменении ширины щели меняются расстояния между соседними дифракционными максимумами и минимумами на экране.

∆x, мм	а, мм
11	0,16
9,5	0,17
9	0,18
8	0,19
7	0,2
5,5	0,25

График зависимости f(a) = ∆x

Вывод: Дифракционная картина от световой волны зависит от периода дифракционной решетки. Для вычисления длины волны необходимо знать сам период, номер порядка максимума на дифракционной картине, расстояние от источника до картины и расстояние между максимумом 0-го и 1-го порядков.

Дифракционная картина от нити и от щели, ширина которой равна диаметру нити, совершенно одинаковы. На этом основании можно экспериментально установить ширину нити, если измерить измерительными приборами ее не возможно.

При изменении ширины щели меняются расстояния между соседними дифракционными максимумами и минимумами на экране. Чем больше ширина щели, тем меньше расстояние между соседними дифракционными максимумами и минимумами.

Лабораторная работа №2 определение длин волн испускания

ЦЕЛЬ РАБОТЫ: изучить виды спектров, изучить спектры ртутной лампы и лампы накаливания, измерить длины волн испускания неоновой лампы.

Краткие теоретические сведения.

Уравне́ние Шрёдингера  — уравнение, описывающее изменение в пространстве и во времени чистого состояния, задаваемого волновой функцией, в гамильтоновых квантовых системах.

Полосатый спектр - спектр, монохроматические составляющие которого образуют дискретные группы (полосы), состоящие из множества тесно расположенных линий.

Сплошной спектр, непрерывный спектр, спектр электромагнитного излучения, распределение энергии в котором характеризуется непрерывной функцией частоты излучения [j(n)] или длины его волны [f(l), см

Модель атома Бора где отрицательно заряженный электрон заключен в атомной оболочке, окружающей малое, положительно заряженное атомное ядро. Переход электрона с орбиты на орбиту сопровождается излучением или поглощением кванта электромагнитной энергии (hν)

Постулаты Бора — основные допущения, сформулированные Нильсом Бором в 1913 году для объяснения закономерности линейчатого спектра атома водорода и водородоподобных ионов (формула Бальмера-Ридберга) и квантового характера испускания и поглощения света. 

Момент импульса электрона в водородоподобном атоме, находящемся в стационарном состоянии:

L_n = mr = nħ (n = 1, 2, 3,…),

Энергия электрона в водородоподобном атоме

,

Квантовые числа — энергетические параметры, определяющие состояние электрона и тип атомной орбитали, на которой он находится.

При́нцип Па́ули (принцип запрета) — один из фундаментальных принципов квантовой механики, согласно которому два и более тождественныхфермиона (частиц с полуцелым спином) не могут одновременно находиться в одном квантовом состоянии.