- •Содержание
- •Магнитное поле
- •Магнитное поле порождается электрическим током (движущимися зарядами)
- •Магнитное поле обнаруживается по действию на электрический ток (движущиеся заряды).
- •Сила взаимодействия параллельных токов. Магнитная проницаемость среды.
- •Магнитная индукция
- •Магнитное поле прямого тока и катушки с током
- •Принцип суперпозиции магнитных полей:
- •Магнитный поток (ф)
- •Напряженность магнитного поля
- •Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле Закон Ампера
- •Электроизмерительные приборы
- •Громкоговоритель
- •Электромагнитная индукция
- •Правило Ленца.
- •Вихревое электрическое поле. Вихревые токи.
- •Эдс индукции в движущихся проводниках.
- •Самоиндукция. Индуктивность.
- •Из закона электромагнитной индукции
- •Энергия магнитного поля.
- •Электромагнитные колебания. Свободные и вынужденные электромагнитные колебания.
- •Колебательный контур. Превращение энергии при электромагнитных колебаниях.
- •Уравнения, описывающие процессы в колебательном контуре.
- •Фаза колебаний
Электромагнитные колебания. Свободные и вынужденные электромагнитные колебания.
Периодические или почти периодические изменения заряда, силы тока и напряжения называются электромагнитными колебаниями.
Обычно эти колебания происходят с очень большой частотой, поэтому для их наблюдения и исследования надо использовать осциллограф.
В электронно-лучевой трубке осциллографа узкий пучок электронов попадает на экран, который светится при попадании (босибардировке его электронами).
На отклоняющие пластины трубки подается переменное напряжение, в результате чего, на экране образуется временная «развертка» колебаний, которые затухают с течением времени.
Такие колебания называются свободными.
Свободными колебаниями называются колебания в системе, которые возникают после выведения ее из положения равновесия.
В данном случае система выводится из равновесия при сообщении конденсатору заряда.
Нетрудно получить в электрической цепи вынужденные колебания.
Вынужденными называются колебания в цепи, происходящие под действием внешней периодической электродвижущей силы.
Переменная ЭДС возникает в проволочной рамке из нескольких витков при ее вращении в однородном магнитном поле.
Т.к. магнитный поток, пронизывающий рамку, периодически изменяется, то в соответствии с законом электромагнитной индукции меняется и индукция ЭДС. При замыкании цепи переменная ЭДС создает переменный ток, и стрелка гальванометра начнет колебаться около положения равновесия.
Итак, свободные колебания электромагнитные возникают при разрядке конденсатора через катушку индуктивности. Вынужденные колебания в цепи вызываются периодической ЭДС.
Колебательный контур. Превращение энергии при электромагнитных колебаниях.
Простейшая система, в которой могут происходить свободные электромагнитные колебания, состоит из конденсатора и катушки, присоединенной к его обкладкам. Такая система называется колебательным контуром.
L C
Катушка с индуктивностью L (в ней сосредоточено магнитное поле) и конденсатора с емкостью С (между его пластинами сосредоточено электрическое поле).
В момент времени t = 0 конденсатор заряжен. Конденсатор получил энергию:
Wmax = |
q2 max |
2C |
Между его обкладками возникает разность потенциалов Umax.
Отключим конденсатор от батарее и подключим к его обкладкам катушку. Конденсатор начинает разряжаться и в цепи появляется электрический ток. Но сила тока не сразу достигает максимального значения, а возрастает постепенно. Это обусловлено явлением самоиндукции. По мере разрядки конденсатора энергия электрического поля уменьшается, а магнитное поле возрастает, которая равна:
-
Wмаг =
L I2
2
Полная энергия W электромагнитного поля контура равна сумме энергии магнитного и электрического полей.
-
W = Wэл + Wмаг =
L I2
+
q2
2
2С
В момент времени
t = |
T |
4 |
(q = 0) энергия электрического поля станет равной нулю Wэл = 0. А энергия магнитного поля будет наибольшей.
-
Wмаг =
L I2
2
После разрядки конденсатора и исчезновения внешнего электрического поля сила тока в катушке начинает исчезать. Но мгновенному прекращению тока препятствует ЭДС самоиндукции, которая по правилу Ленца поддерживает убывающий ток.
За счет этого тока и происходит зарядка конденсатора. И в момент времени
t = |
T |
2 |
q = max на обкладках;
U= max между обкладками;
Wэл = max, а Wмаг = 0.
Но знак заряда на обкладках конденсатора оказывается противоположным первоначальному.
Затем вновь происходит разрядка конденсатора через катушку, т.е.
Wэл → Wмаг.
Но ток в катушке обратного направления.
В момент времени
t = |
3T |
4 |
U= 0;
I = max;
Wмаг = max!
В следующий промежуток времени за счет ЭДС самоиндукции конденсатор вновь заряжается. Полная зарядка произойдет в момент времени t = T.
В этом случае: q = max;
U= max;
I = 0;
Wэл = max.
Затем вновь происходит разрядка конденсатора через катушку и процесс периодически повторяется. Т.о. за период Т конденсатор дважды заряжается и дважды разряжается. В это время происходит изменение заряда на его обкладках, напряжение между ними, тока в катушке и переход Wэл Wнол.
Т.е. в колебательном контуре происходят электромагнитные колебания.
Они свободные, если периодически повторяющиеся изменения q, U, I происходит без потребления энергии от внешних источников.
Время, затраченное на одно полное колебание, вычисляется по формуле Томсона:
Т = 2 π √LC
-
٧ =
1
2 π √LC
В реальных колебательных системах свободные колебания - затухающие, т.к. при колебаниях электрическая энергия тратится на сопротивление проводов (они нагреваются).
Колебания будут незатухающими, если контур пополнять энергией в такт колебаниям (периодически подключать конденсатор к источнику постоянного тока).
Причем энергии в контур надо давать столько, сколько ее тратится на нагревание проводов.