- •Часть 1:
- •1.1. Структурная схема волоконно-оптической системы передачи.
- •1.2. Конструкции плоских световодов.
- •1.3. Конструкции волоконных световодов.
- •1.4. Принцип действия волоконного световода. Типы лучей. Понятие моды.
- •1.5. Типы волокна.
- •1.6. Лучевой принцип распространения электромагнитной энергии по ступенчатому мм, градиентному мм и ступенчатому ом волокну.
- •1.7. Ход лучей в волоконном световоде со ступенчатым профилем показателя преломления.
- •1.8. Классы волн.
- •1.9. Типы волн. Пояснение к понятию «тип волны».
- •1.11. Дисперсионные характеристики ступенчатого волоконного световода для нескольких первых мод.
- •Часть 2:
- •2.1. Структура основных типов потерь в ов.
- •2.2. Механизм основных потерь в ов.
- •2.3. Обобщённая спектральная зависимость собственных потерь в кварцевом ов.
- •2.4. Потери на изгибах волокна.
- •2.5. Уширение импульсов из-за дисперсии в ов.
- •2.6. Структура видов дисперсии в ов.
- •2.7. Явление временного запаздывания лучей разных мод в вс.
- •2.8. Характер распространения света в вс с различным профилем показателя преломления и дисперсия.
- •2.9. Материальная дисперсия. Скорости распространения света разной длины волны.
- •2.10. Зависимость удельной материальной дисперсии объёмного кварцевого стекла от длины волны.
- •2.11. Зависимость удельной волноводной дисперсии кварцевого волокна от длины волны.
- •2.12. Профиль показателя преломления одномодового волокна со смещённой в область длин волн 1550нм ненулевой дисперсией.
- •2.13. Появление поляризационной модовой дисперсии.
- •Часть 3:
- •3.1. Искажение импульса из-за повторного отражения.
- •3.2 Способ ввода излучения в вс с помощью оптического конуса.
- •3.3 Способ соединение волокна с помощью трубки.
- •3.4 Способы соединения волокна с помощью пластин.
- •3.5 Виды дефектов при торцевом соединении вс.
- •3.6 Схематическое изображение разветвителя х-типа.
- •3.7 Схематическое изображение древовидного разветвителя.
- •3.9 Устройство разветвителя торцевого типа.
- •3.10 Устройство разветвителя с ветвящейся структурой.
- •3.11 Устройство разветвителя с расщеплением пучка.
- •3.14 Схематическое изображение ответвителя.
- •3.15 Устройство биконического сварного ответвителя и ход лучей.
- •3.16 Схематическое изображение звёздообразного разветвителя.
- •Часть 4:
- •4.1. Схематическое представление процессов поглощения и излучения.
- •4.2 Зонная диаграмма уровней энергии электронов двойной гетероструктуры при помощи смещения u.
- •4.5 Структура продольного сечения сид с торцевым и боковым излучением.
- •4.6 Ватт-амперные характеристики сид.
- •4.8 Спектральная характеристика сид.
- •4.9 Форма импульса и время нарастания.
- •4.10 Упрощённая физическая модель лазера.
- •4.11 Структура поперечного сечения полоскового лазера типа n-p-p.
- •4.13 Диаграмма направленности и характер оптического излучения лд.
- •4.14 Спектральная характеристика многомодового и одномодового лд.
- •4.15 Структурная схема пом.
- •4.16 Принципиальная схема простейшего пом.
- •Часть 5:
- •5.1. Процесс перехода электрона в зону проводимости.
- •5.2 Зонная диаграмма энергетических уровней электронов для р-n-перехода при обратном смещении u.
- •5.4 Вольт – амперные характеристики фотодиода.
- •5.5 Процесс образования носителей тока в p-n фотодиоде.
- •5.7 Процесс образования носителей тока в p-I-n фотодиоде и распределение электрического поля в структуре.
- •5.9 Структура продольного сечения лфд.
- •5.10 Процесс образования носителей тока в лфд, возникновение фототока и распределение электрического поля в структуре
- •5.11 Зависимость квантовой эффективности от длины волны для германиевого и кремниевого фотодиодов.
- •5.12 Структурные схемы аналогового и цифрового приёмных оптоэлектронных модулей.
2.13. Появление поляризационной модовой дисперсии.
Поляризационная модовая дисперсия τпол возникает вследствие различной скорости распространения двух взаимно перпендикулярных поляризационных составляющих моды. В одномодовом волокне в действительности может распространяться не одна мода, а две фундаментальные моды – две перпендикулярные поляризации исходного сигнала. Главная причина появления поляризационной моды является нециркулярность (овальность) профиля сердцевины одномодового волокна, возникающая в процессе изготовления или эксплуатации волокна. При изготовлении волокна только строгий контроль позволяет достичь низких значений этого параметра.
а – волокно с идеальной геометрией; б – волокно с неидеальной геометрией Рисунок 2.13 – Появление поляризационной модовой дисперсии
На рис. 2.13 a показано идеальное волокно, в котором отсутствует овальность и две моды распространяются одинаково быстро. Но это не реально. На практике, волокна имеют неидеальную геометрию, что приводит к различной скорости распространения двух поляризационных составляющих мод (рисунок 2.13, б).
τпол растёт с ростом расстояния по закону:
где l – длина волокна в [км], Т – коэффициент удельной поляризационной дисперсии, нормирующийся в расчёте на 1км размерностью [nс/√км].
2.14. Зависимость длины линии передачи от ширины полосы пропускания для ОВ с параметром B=400МГц•км.
Полоса пропускания – мера способности волокна передавать определённый объём информации в единицу времени (чем шире полоса пропускания, тем выше скорость передачи волокна). Например, одно волокно с градиентным профилем показателя преломления может легко передавать (500Мбит/с). Т.к. модовая дисперсия не зависит от длины волны излучения в многомодовых изделиях, многие производители волокна и оптического кабеля не используют в спецификации дисперсию. Вместо неё они указывают произведение информационной ширины полосы пропускания Δf на длину волокна l, измеряемое в [МГц/км]:
Рисунок 2.14– Зависимость длины линии передачи от ширины полосы пропускания для ОВ с параметром B=400МГц·км
Полоса пропускания B=400МГц·км равна передаче сигнала в полосе 400МГц на расстояние 1км. Т.е., произведение максимальной частоты сигнала на длину линии передачи может быть меньше или равно 400МГц·км. Т.е., при одной и той же дисперсии можно передавать сигнал более низкой частоты на большее расстояние или более высокой частоты на меньшее расстояние. 2.15. Дисперсия τ и пропускная способность Δf ОВ разной длины.
В зависимости от ППП и длины волны излучения сигнала многомодовые волокна имеют различную полосу пропускания сигнала: при ступенчатом ППП – полоса пропускания B=20МГц⋅км; при градиентном ППП – B=160МГц⋅км для λ=0,85мкм и B=500МГц⋅км для λ=1,3мкм.
На рисунке ниже показан характер изменения дисперсии τ и полосы пропускания Δf ОВ в зависимости от длины линии l.
Рисунок 2.15 – Дисперсия τ и полоса пропускания Δf ОВ от длины линии
Снижение из-за дисперсии величины Δf до допустимого значения лимитирует дальность передачи по ВОК. Таким образом, полоса частот Δf и дальность передачи l взаимосвязаны.