- •Динамика Лекция 1
- •Введение
- •Аксиомы классической механики
- •Системы единиц
- •Дифференциальные уравнения движения точки.
- •Основные задачи динамики
- •Основные виды прямолинейного движения точки
- •Лекция 2
- •Свободные колебания без сопротивления
- •Понятие о фазовой плоскости
- •Свободные колебания в поле постоянной силы
- •Параллельное включение упругих элементов
- •Последовательное включение упругих элементов
- •Вынужденные колебания без сопротивления
- •Свободные колебания с вязким сопротивлением
- •Вынужденные колебания с вязким сопротивлением
- •Лекция 3
- •Общие теоремы динамики точки
- •Количество движения точки
- •Элементарный и полный импульс силы.
- •Теорема об изменении количества движения точки.
- •Момент количества движения точки.
- •Теорема об изменении момента количества движения точки.
- •Работа силы. Мощность.
- •Кинетическая энергия точки
- •Теорема об изменении кинетической энергии точки.
- •Принцип Даламбера для материальной точки
- •Лекция 4
- •Динамика несвободной материальной точки
- •Принцип освобождаемости от связей
- •Относительное движение материальной точки
- •Частные случаи относительного движения
- •Лекция 5
- •Введение в динамику системы
- •Геометрия масс
- •Моменты инерции
- •Моменты инерции простейших тел
- •Лекция 6
- •Общие теоремы динамики системы и твердого тела Количество движения системы.
- •Теорема об изменении количества движения системы.
- •Законы сохранения количества движения.
- •Теорема о движении центра масс.
- •Момент количества движения системы.
- •Момент количества движения твердого тела относительно оси вращения при вращательном движении твердого тела.
- •Теорема об изменении момента количества движения системы.
- •Законы сохранения момента количества движения.
- •Кинетическая энергия системы.
- •Кинетическая энергия твердого тела.
- •Теорема об изменении кинетической энергии системы.
Частные случаи относительного движения
1. Относительное движение по инерции
Если материальная точка движется относительно подвижной системы отсчета прямолинейно и равномерно, то такое движение называется относительным движением по инерции.
, , следовательно
2. Относительное равновесие
При покое материальной точки относительно подвижной системы отсчета ее относительные скорость и ускорение равны нулю, т.е.
и , следовательно ускорение Кориолиса тоже равно нулю
Условие относительного равновесия имеет вид:
3. Инерциальные системы отсчета
Переносное ускорение в общем случае вычисляется по формуле
,
где - ускорение точки, принятой за полюс (начало координат); - угловая скорость вращения подвижной системы координат вокруг выбранного полюса; - угловое ускорение этого вращения ( ); - радиус-вектор движения точки относительно полюса.
Если подвижная система отсчета движется поступательно, прямолинейно и равномерно, то
,
и уравнения относительного движения имеют вид:
.
Подвижная система отсчета тоже инерциальна.
Пример 1
Лифт движется вверх с ускорением
Пример 2
Лекция 5
Краткое содержание: Внутренние и внешние силы. Центр масс. Моменты инерции относительно точки и осей. Теорема Штейнера.
Введение в динамику системы
Механической системой называется любая система материальных точек и тел.
Внешними силами механической системы называются силы, с которыми на точки и тела механической системы действуют точки и тела не входящие в рассматриваемую систему.
Равнодействующая всех внешних сил приложенных к точке обозначается (от латинского exterior - внешний).
Внутренними силами механической системы называются силы взаимодействия между точками и телами рассматриваемой системы.
Равнодействующая всех внутренних сил приложенных к точке обозначается (от латинского interior - внутренний).
Это разделение является условным и зависит от того, какая механическая система рассматривается.
Внутренние силы системы обладают следующими свойствами:
Теорема. Главный вектор всех внутренних сил системы (векторная сумма) равен нулю при любом состоянии системы. .
Доказательство: Согласно одной из аксиом динамики, любые две точки системы действуют друг на друга с равными по величине, но противоположно направленными силами. Векторная сумма этих сил равна нулю. Все внутренние силы являются большим количеством таких парных сил. Поэтому сумма всех внутренних сил равна нулю.
Теорема. Главный момент всех внутренних сил системы (векторная сумма) относительно любой точки или оси равен нулю при любом состоянии системы. или .
Доказательство: Любые две точки системы действуют друг на друга с равными по величине, но противоположно направленными силами. Сумма моментов этих сил относительно любой точки или оси равна нулю. Все внутренние силы являются большим количеством таких парных сил. Поэтому сумма моментов всех внутренних сил относительно любой точки или оси равна нулю.
Дифференциальные уравнения системы в векторной форме:
,