47.Излучение диполя.

П ростейшей системой, излучающей электромагнитные волны, является колеблющийся электромагнитный диполь. Примером такого диполя может служить система из неподвижного заряда +q и колеб­лющегося около него точечного заряда -q , либо неподвижный диполь, заряд которого изменяется по гармоническому закону. Дипольный электрический момент такой системы изменяется со временем по закону

r - радиус – вектор заряда q, l- амплитуда колебаний, e - единичный вектор, направленный вдоль оси диполя.

Рассмотрим излучение диполя, размеры которого малы по сравнению с . Такой диполь называется точечным. В непосредственной близости от диполя картина электро­магнитного поля очень сложная. Она сильно упрощается в так называ­емой волновой зоне диполя, которая начинается на расстояниях

Е сли волна распространяется в однородной изотропной среде, то волновой фронт будет сферическим . Вектор E в каждой точке волновой зоны направлен по касательной к меридиану, а вектор H - по касательной к параллели, оба они к лучу r. В каждой точке векторы Eи H колеблются по закону ,

а амплитудыEm и Hm зависят от r и от

угла между r и осью диполя

Д ля вакуума эта зависимость имеет

Вид:

Среднее значение

потока энергии <S> пропорционально

Em*Hmследовательно

48.Интерференция света (два когерентных источника).

Интерференцией называется явление перераспределения интенсив­ности света в пространстве, в результате наложения когерентных волн одинаковой частоты. Когерентности – это согласованное протекание процессов. Когерентными называются волны, которые в любой точке пространства возбуждают колебания разность фаз которых остаётся постоянной во времени. В природе не существует точечных монохро­матических источников.Интерференция двух когерентных световых волн.Результат интерференции определяется разностью фаз интерферирующих волн в месте наблюдения, а эта последняя зависит от начальной разности фаз волн, а также от разности расстояний, отделяющих точку наблюдения, от источников каждой из волн.

П усть две когерентные волны исходят из источниковS1 и S2. Наблюдение производится в точке Р. Для простоты допустим равенство амплитуд колебаний, возбуждаемых волнами в точке Р. Колебания возбуждаемые первой и второй волной в точке Р будут иметь вид:

С кладываясь в точке Р колебания, дадут

Е сли разности фаз двух колебаний

где m =0,1,2… , что соответствует разности хода

т о колебания в точке Р происходят в одной фазе и максимально усиливают друг друга. Таким образом, условие

г де m= , является условием интерференционного максимума. Если же

ч то соответствует

разности хода

m =0,1,2…, то колебания в точкеР

будут гасить друг друга. Следовательно, условие:

является условием интерференци­-валпонного минимума.