- •30.Движение заряженной частицы в магнитном поле
- •31.Эффект Холла.
- •3 2.Явление электромагнитной индукции. Контур движется в магнитном поле.
- •33.Явление электромагнитной индукции. Контур неподвижен.
- •34.Явление самоиндукции. Ток размыкания
- •35.Явление самоиндукции Ток замыкания.
- •36.Взаимная индукция.
- •37.Магнитная энергия поля
- •38.Магнитная энергия двух контуров с токами.
- •39.Магнитное поле в веществе. Намагниченность. Токи намагничивания.
- •40.Напряженность магнитного поля Теорема о циркуляции вектора н.
- •4 1.Условия на границе раздела двух магнетиков.
- •42.Ток смещения.
- •46.Плоская электромагнитная волна. Вектор Умова-Пойтинга.
- •44.Уравнения Максвелла для стационарных полей и нейтральных непроводящих сред.
- •45.Электромагнитныеволны.
- •46.Плоская электромагнитная волна. Вектор Умова-Пойтинга.
- •47.Излучение диполя.
- •48.Интерференция света (два когерентных источника).
- •49.Интерференция в тонких пленках.
- •50.Многолучевая интерференция.
- •51.Дифракция света на круглом отверстии.
- •52.Дифракция света на круглом диске.
49.Интерференция в тонких пленках.
П лоскопараллельная пластинка. Пусть на плоскопараллельную
пластину падает параллельный пучок света. Пластина отбросит два пучка света – один, отраженный от верхней поверхности, второй – от нижней.Пренебрежем многократным отражением и не будем интересоваться прошедшим через пластину светом.
Разность хода лучей 1
и 2 до встречи их будет
равна
Следовательно:
далее
Окончательно:
Все лучи, падающие на пластину под углом
α при выполнении условия дадут максимум интенсивности в интерференционной картине
При выполнении
Условиядадут минимум интенсивности
Лучи, падающие под другим углом уже, не будут удовлетворять этому условию и дадут, другую интенсивность. Т.к. лучи 1 и 2 параллельны, то интерференционная картина должна наблюдаться на бесконечности. Практически интерференцию наблюдают с помощью линзы, которую устанавливают на пути отраженных лучей. В плоскости линзы устанавливают экран. Лучи, падающие на пластинку под одним и тем же углом, соберутся в точках, отстоящих от точки на одинаковом расстоянии и создадут на экране совокупность одинаково освещенных точек. На экране образуется система чередующихся темных и светлых колец. Получающиеся интерференционные полосы носят название полос равного наклона.
50.Многолучевая интерференция.
Д о сих пор мы рассматривали двулучевую интерференцию, т.е. интерференцию от двух источников. Рассмотрим теперь интерференцию волн от большого числа источников. Для упрощения расчета предположим, что в точке наблюдения волны возбуждают монохроматические колебания равной частоты одинаковой амплитуды, причем фазы возбуждаемых колебаний отличаются одна от другой закономерным образом на одну и ту же величину .
N – число источников света. Сложим эти колебания с помощью фазовой диаграммы, представив колебание вектором и углом поворота относительно выбранной оси, равным начальной фазе.
П еренесем вектора способом, показанным на рис. т.к. длины векторов равны и они поворачиваются друг относительно друга на один и тот же угол, то их совокупность образует часть правильного многоугольника, вокруг которого может быть описана окружность некоторого радиуса R.
П ри что соответствует разности хода
в ыражение (1) становится неопределенным. Раскроем неопределенность следующим способом. При
Таким образом, интенсив-
ность волн, создаваемых N источниками,
оказывается в N2 раз больше интенсив-
ности, создаваемой отдельным источником. Точки, для которых
называются главными максимумами.