- •1.Классификация дифференциальных уравнений с частными производными
- •1.1 Основные дифференциальные уравнения математической физики
- •2.Классификация уравнений с частными производными второго порядка
- •2.1.Дифференциальное уравнение с двумя неизвестными переменными
- •2.2.Приведение уравнений к каноническому виду Приведение к каноническому виду уравнения гиперболического типа
- •Приведение к каноническому виду уравнения параболического типа
- •Приведение к каноническому виду уравнения эллиптического типа
- •2.3.Канонические формы линейных уравнений с постоянными коэффициентами
- •Уравнение для продольных колебаний струны.
- •Энергия колебаний струны
- •Малые поперечные колебания мембраны
- •3.2.Уравнение для напряженности электрического и магнитного полей в вакууме
- •Уравнение для скалярного статического поля
- •Граничные и начальные условия
- •Поперечные колебания струны закрепленной на концах
- •4.Метод разделения переменных (метод Фурье)
- •4.1.Интерпретация решения
- •4.2.Неоднородные уравнения колебаний
- •4.3.Общая первая краевая задача
- •4.4.Общая схема метода разделения переменных
4.3.Общая первая краевая задача
Постановка общей первой краевой задачи для уравнений колебания ставится следующем образом. Найдем решение уравнения (1):
где ,
С дополнительными условиями:
, ,
, , (2)
Сведем исходную задачу к более простой. Будем искать решение в виде
(3)
Тогда уравнение примет вид
Где
С дополнительными условиями
,
,
,
,
Последнее два выражения дают связь между граничными значениями функций и . Если выбрать функцию таки образом, чтобы и , то задача для нахождения функции сведется к уже решенной в предыдущем пункте задаче для неоднородного уравнения с нулевыми граничными условиями. Легко видеть, что для выполнения и достаточно положить
,
4.4.Общая схема метода разделения переменных
Данная схема применяется не только к колебаниям однородной струны, но и к колебаниям неоднородным колебаниям струны.
(1)
Где ,
, , (2)
, , , , , (3)
Для отыскания решения обратимся к вспомогательной задачи. Найдем нетривиальное решение уравнения (1) удовлетворяющее граничным условиям (2) и представимое в виде
(4)
Подставляем (4) в (1), получаем
(5)
(6)
(7)
Если воспользоваться решением уравнения (4), то получим
Это есть дополнительные условия.
Найдем те значения параметра , при которых существует нетривиальное решение задачи (7). Такие значения параметра называются собственными значениями, а соответственно им нетривиальное решение – собственными функциями.
Основные свойства:
1.Существует бесконечное множество собственных значения, которые соответствуют нетривиальному решению.
2.Все собственные значения вещественные, а при они положительные.
3.Собственные значения принимают соотношения различных значений ортогональные между собой с весом на отрезке .
(8)
4.Теорема разложения Стеклова
Пусть дана функция F(x) дважды непрерывная дифференцируемая и удовлетворяющая нулевым граничным условиям . Данная функция разлагается в равномерный и абсолютно сходящийся ряд.
(9)
Свойства (1) и (4) основаны на теории интегральных уравнений. Остановимся на доказательстве свойств (2) и (3). Для этого выберем формулу Грина. Пусть есть и произвольные и дважды дифференцируемые на отрезке .
(10)
Докажем (3) свойство.
Пусть и две собственных функций собственных значений и .
Учитывая граничные условия
,
Воспользуемся соотношением
Получим:
За счет граничных условий правая часть в формуле Грина обратится в ноль. Таким образом доказали формулу (8), т.е. получили:
(11)
Это доказательство того что каждому собственному значению соответствует только одна собственная функция. Функции, которые отличаются друг от друга на множитель, мы различать не будем. В силу линейности и однородности уравнения (7) и граничными условиями ясно следующее, если является собственной функцией отвечающей собственных значений , то и функция , где - произвольная константа. Чтобы избежать неопределенности в выборе множителя подчиним условию нормировки:
Если не удовлетворяет условию нормировке, тогда домножаем ее на число и уже требуем выполнения условия
Если подчинить задачу (7) условию нормировки, то тогда общее соотношение будет записано в виде:
Это условие ортогональности.
Докажем свойство (2).
Пусть собственные значения являются комплексными: , ему будет соответствовать следовательно, функция является комплексной. Из граничных условий следует, что , . Подставим собственные значения и собственную функцию в (7), получим:
Возьмем комплексное сопряжение
Собственные значения разные, следовательно, функции разные. Это значит, что интеграл равен нулю.
Пусть
Числа
Запишем разложение в ряд
Все что мы делали, касалось функции . Теперь рассмотрим для Функции .
и неизвестны.
Вспомогательная задача имеет решение в виде:
Просуммируем и получим общее решение
Не следует считать, что общая схема применяется для первой и второй краевой задачи. Общую схему можно применить и для третий краевой задачи, которая является обобщением первой и второй краевых задач.
Третья краевая задача.
Найдем решение уравнения
, (1)
- функции непрерывны на промежутке
Начальные условия:
, (2)
Граничные условия:
(3)
Соотношения между ними
Зададим решение методом разделения переменных. Следовательно, будем искать решение в виде произведений, и данное решение подставим в уравнение (1).
(4)
Из уравнения (4), если , мы получим первую краевую задачу. При получим вторую краевую задачу, треть краевая задача является линейной комбинацией.
Используя значение функций и собственные значения можно преступить к решению неоднородного уравнения в случае однородных граничных условий третий краевой задачи.