- •Классические ортогональные полиномы
- •Интегралы с полиномами Эрмита
- •Гармонический осциллятор
- •Примеры
- •3. Доказать, что фурье-преобразование не изменяет форму уравнения гармонического осциллятора.
- •Обобщенные полиномы Лагерра
- •Уравнение Лагерра
- •Формула Родрига
- •Полиномиальное представление
- •Полиномы низших степеней
- •Производящая функция
- •Рекуррентные соотношения
- •2. Дифференцируя далее (6.54), получаем
- •Следует
- •Связанные состояния электрона в АтомЕ водорода Характеристики атома протия
- •Решение уравнения методом факторизации
- •Физический смысл параметров
- •Частные случаи
- •Полиномы Лежандра
- •Уравнение Лежандра
- •Метод факторизации
- •Представление в виде полинома
- •Полиномы низших порядков
- •Дифференцируем
- •. (6.132)
- •7. Складываем (6.128) и (6.130)
- •Интегралы с полиномами лежандра
- •Полиномы Чебышева первого рода
- •Уравнение Чебышева
- •Метод факторизации
- •Тригонометрическое представление
- •Полиномы Чебышева второго рода
- •Разложения функции
- •Аппроксимация полиномом
Примеры
1. Для матричного элемента оператора координаты гармонического осциллятора доказать
, (П.4.6)
где – безразмерная, .
Для оператора по определению
.
Устраняем множитель x под интегралом рекуррентным соотношением
, (6.34)
тогда
.
Вычисляем интегралы при помощи условия ортонормированности
. (6.33)
Получаем
, (П.4.6)
В частности
,
,
. (П.4.7)
Матричные элементы вещественные, тогда из
(4)
получаем
.
2. Для оператора импульса найти матричный элемент
,
где
;
; – безразмерная.
В устраняем производную под интегралом, используя рекуррентное соотношение:
. (6.39)
Получаем
Вычисляем интегралы при помощи условия ортонормированности
,
находим
.
Частные результаты:
,
,
.
Матричные элементы импульса:
, (П.4.11)
, ,
, ,
,
среднее значение
. (П.4.12)
3. Доказать, что фурье-преобразование не изменяет форму уравнения гармонического осциллятора.
Фурье-преобразование уравнения
(6.31)
с учетом
, (1.35)
(1.37)
дает
.
Заменяем , получаем
, (П.4.14)
где – безразмерный импульс;
. (П.4.15)
4. Для полиномов Эрмита доказать формулу Мелера
, (П.4.20)
где . Получить формулу при.
Используем интегральное представление полиномов Эрмита
,
. (6.8)
Меняем порядок суммирования и интегрирований
.
Учитываем
,
тогда
.
Используем
(П.2.5)
при
, ,,
и вычисляем внутренний интеграл
,
тогда
. (П.4.20а)
Последний интеграл находим при помощи (П.2.5)
, ,
и получаем (П.4.20).
При последний интеграл дает дельта-функцию
,
где учено
. (2.24)
Из (П.4.20а) получаем условие полноты базиса
. (П.4.21)
Для базиса функций гармонического осциллятора , где
, (6.32)
получаем условие полноты
. (П.4.22)
Обобщенные полиномы Лагерра
, ;– любое число;.
Набор полиномов образует ортонормированный базис на полуоси .
Используются:
в теории измерительной техники и в теории систем связи;
в квантовой механике описывают радиальное движение электрона в атоме.
Полиномы исследовал Эдмон Никола Лагерр в 1878 г.
Обобщенные полиномы изучал Николай Яковлевич Сонин в 1880 г., поэтому их называют такжеполиномами Сонина–Лагерра.
Уравнение Лагерра
(6.41)
является гипергеометрическим уравнением.
Формула Родрига
Методом факторизации ранее получена весовая функция
. (П.3.9)
Из (П.3.10) при
находим
. (6.42)
Полиномиальное представление
, (6.44)
где n – высшая степень полинома .
Доказательство (6.44):
Дифференцирование в (6.42) проводим по формуле Лейбница
. (6.45)
Например, при получаем известную формулу
.
В (6.45) полагаем ,и учитываем
.
Соотношение
обобщаем на случай – не целое
.
В результате
.
Подставляем в
, (6.42)
получаем полином порядка n
. (6.44)
Из (6.44)
. (6.47)