- •Кинематика
- •Основные определения
- •Способы задания движения
- •4. Взаимосвязь между некоторыми характеристиками различных способов задания движения.
- •Скорость точки
- •Определение скорости при векторном способе задания движения.
- •Определение скорости при координатном способе
- •Ускорение точки при координатном способе задания движения
- •Ускорение точки при естественном способе задания движения
- •Частные случаи движения точки
- •Кинематика твердого тела Поступательное движение твердого тела
- •Вращательное движение твердого тела
- •Определение линейных скоростей и ускорений точек вращающегося тела
- •Плоское движение твердого тела
- •Определение скоростей точек тела при плоском движении
- •Другие методы определения скоростей точек тела
- •Частные случаи определения положения мгновенного центра скоростей
- •Определение ускорения точек при плоском движении
- •Сложное движение
- •Определение абсолютной скорости точки
- •Определение абсолютного ускорения точки
Определение абсолютной скорости точки
Рассмотрим точку, совершающую сложное движение. Для нее будет справедливо выражение
(48)
Разделим (48) на t и перейдем к пределу, в итоге получим
. (49)
Уравнение (49) выражает следующую теорему.
Теорема: Абсолютная скорость точки, совершающей сложное движение, равна геометрической сумме относительной и переносной скоростей.
Модуль абсолютной скорости можно найти по теореме косинусов
,
где – угол между векторами и.
Определение абсолютного ускорения точки
Возьмем векторную производную от (49)
. (50)
В уравнении (50):
–относительное ускорение;
–переносное ускорение;
–поворотное ускорение Кориолиса, характеризующее изменение относительной скорости в переносном движении и переносной скорости в относительном движении.
В итоге уравнение (50) принимает вид
. (51)
Уравнение (51) выражает следующую теорему Кориолиса.
Теорема: Абсолютное ускорение материальной точки по величине и направлению определяется геометрической суммой относительного ускорения, переносного ускорения и кориолисова ускорения.
Кориолисово ускорение точки равно удвоенному векторному произведению угловой скорости переносного движения на относительную линейную скорость
. (52)
Если угол между векторами иравен, то
. (53)
Направлен вектор кориолисова ускорения перпендикулярно плоскости, проходящей через векторы и , в ту сторону, откуда совмещение на кратчайший угол с наблюдается происходящим против хода часовой стрелки.
Из уравнения (53) следует, что кориолисово ускорение обращается в ноль, когда:
1. =0, переносное движение - поступательное,
2. =0,
3. .=0 или =, относительное движение происходит по направлению параллельному оси переносного вращения.