- •Министерство образования и науки
- •1. Основные термодинамические понятия и определения
- •Вопросы для самоконтроля
- •2. Параметры состояния
- •Давление
- •Плотность
- •Удельный объем
- •Температура
- •Нормальные условия
- •Вопросы для самоконтроля
- •3. Законы идеальных газов
- •Закон Бойля-Мариотта
- •Закон Гей-Люссака
- •Закон Авогадро
- •Вопросы для самоконтроля
- •4. Смеси идеальных газов
- •Вопросы для самоконтроля
- •5. Теплоёмкость газов
- •Вопросы для самоконтроля
- •6. Первый закон термодинамики
- •Вопросы для самоконтроля
- •7. Основные термодинамические процессы идеальных газов
- •Изохорный процесс
- •Уравнение процесса
- •Располагаемая (полезная) внешняя работа
- •Изобарный процесс
- •Уравнение процесса
- •Располагаемая (полезная) внешняя работа, равная нулю:
- •Изотермический процесс
- •Уравнение процесса
- •Располагаемая работа, равная работе расширения (сжатия) процесса:
- •Адиабатный процесс
- •Уравнение процесса:
- •Зависимости между параметрами в адиабатном процессе:
- •Располагаемая работа в k раз больше работы процесса:
- •Политропный процесс
- •Уравнение процесса:
- •Зависимости между параметрами в политропном процессе:
- •Изображение процессов в координатах p-V
- •Вопросы для самоконтроля
- •Литература
Зависимости между параметрами в адиабатном процессе:
= ; (7.19)
= = ; (7.20)
= . (7.21)
Теплоёмкость процесса, равная 0:
c = = 0 . (7.22)
Изменение внутренней энергии одного кг газа определяется по формуле (7.3):
u = u- u = c( T-T ), кДж / кг.
В соответствии с уравнением первого закона термодинамики ( q = u+ l ) при отсутствии теплообмена ( q = 0 ), работа процесса равна изменению внутренней энергии, взятой с обратным знаком:
l = – u = c( T- T) = (pv- pv) = (T- T) =
= = , кДж / кг , (7.23)
где p и p – давление в начале и в конце процесса, Па .
Располагаемая работа в k раз больше работы процесса:
l = kl, кДж / кг. (7.24)
Политропный процесс
Любой процесс идеального газа, в котором теплоёмкость является постоянной величиной, условились называть политропным процессом. Из этого следует, что основные термодинамические процессы (изохорный, изобарный, изотермический и адиабатный), если они протекают при постоянной теплоёмкости, являются частными случаями политропного процесса.
Уравнение процесса:
pv = const , (7.25)
где n = – показатель политропы, который для разных процессов может иметь
любое значение от +до –, но остаётся постоянным в данном процессе.
При известных начальных и конечных параметрах процесса показатель политропы рассчитывается по формуле:
n = . (7.26)
Графическую линию процесса называют политропой.
Зависимости между параметрами в политропном процессе:
= ; (7.27)
= = ; (7.28)
= . (7.29)
Теплоёмкость политропного процесса может принимать любое значение
от +до –и вычисляется по формуле:
c= c , кДж / (кг град), (7.30)
где k = 1 – показатель адиабаты.
Изменение внутренней энергии одного кг газа определяется по формуле (7.3):
u = u- u = c( T-T ), кДж / кг.
Внешняя работа политропного процесса вычисляется по формуле:
l = = = =
= , кДж / кг, (7.31)
где p и p – давление в начале и в конце процесса, Па .
Располагаемая работа в n раз больше работы процесса:
l = nl , кДж / кг. (7.32)
Тепло процесса определяется по формуле:
q = c( T- T) , кДж / кг. (7.33)