6.2.1 Дуговой разряд
Дуговой разряд характеризуется большой плотностью тока (до 500 А/см2) и высокой температурой газа в столбе дуги – до 5000–10000 К. С увеличением тока напряжение на участке дуги падает, т.к. рост тока приводит к увеличению сечения канала дуги и к усилению процессов термоионизации газа и термоэлектронной эмиссии с поверхности раскаленного катода. Одновременно с процессом ионизации в газовом промежутке происходит и деионизация, т.е. нейтрализация зарядов, способствующая охлаждению дуги.
Для расчета напряжения, обеспечивающего поддержание дуги в воздушном промежутке длиной l 100 см при нормальном давлении, предложена зависимость
,
(6.10)
где i– ток в канал дуги, А
l– длина дуги, см.
Основным фактором самопроизвольного угасания дуги является ее длина. Длина дуги, при которой она безусловно гаснет, при данной величине тока, называется критической. При увеличении длины дуги увеличивается отвод от не энергии в виде тепловых и световых излучений. Дуга гаснет, когда отводимая энергия станет больше подводимой. Ток, устанавливающийся в момент баланса энергий, называется критическим током дуги и составляет 20-40 % от начальной величины тока короткого замыкания.
Критическая длина дуги зависит от тока КЗ, т.е. от величины сопротивления цепи. При этом между током КЗ, напряжением и критической длиной дуги существует определенная связь:
а) для чисто активного сопротивления в цепи
;
б) для цепи содержащей только реактивное сопротивление,
,
где С – постоянная величина, равная 100 для токов 500-6000А;
n – постоянная, равная 0,25 для токов в тех же пределах.
После подстановки данных величин имеем для критической длины дуги и критического тока следующие зависимости:
для сети с активным сопротивлением
для сети с реактивным сопротивлением
,
где IКЗ – действующее значение тока короткого замыкания.
Пробой газового промежутка между стержнями
Опыт показывает, что пробивное напряжение воздуха при расстояниях между стержнями до 30 см изменяется по кривой, близкой к параболической, а при больших расстояниях – по линей ной зависимости.
Это объясняется влиянием коронного разряда вблизи острия н объемных зарядов, существенно выравнивающих электрическое поле, поэтому при расстояниях в пределах от 100 до 200 см можно пользоваться полуэмпирическими зависимостями, предложен-ными Ротом и Вайкером:
для переменного тока частотой 50 гц:
если электроды изолированные
Uпр= 15 + 3,8·aкв действ., (6.11)
если один электрод заземлен
Uпр = 15 + 3,75·aкб действ., (6.12)
для импульса положительной полярности
Uпр = 75 + 5,56·aкв макс., (6.13)
для импульса отрицательной полярности
Uпр= 110 + 60·aкв макс. (6.14)
В соответствии с зависимостями (60) можно оценить величину пробивного напряжения воздушного промежутка (а,см) между элементами электроустановки, условно принимая их за стержни и обеспечивая этим некоторый запас прочности. Для расчета пробивной прочности промежутка(а, м) между электродами стержень – стержень при 1 <а < 4 .и используется полуэмпирическая зависимость
,
(6.15)
обеспечивающая томность в пределах ±2,5%. Для промежутка стержень – плоскость приа≤9м применяется зависимость
. (6.16)
обеспечивающая точность в пределах ±5 %.