Связь между векторами и . Магнитная восприимчивость.

На­магниченность принято связывать не с силовой характеристикой магнитного поля , а с вектором . Рассмотрим такой магнетик, для которого зависимость между и имеет линейный характер:

(27.17)

где — магнитная восприимчивость, без­размерная величина, характерная для каждого данного магнетика (безразмерность следует из того, что согласно (27.14) размерности и ).

Магнитная восприимчивость бывает как положительной, так и отрицательной. Соответ­ственно магнетики, подчиняющиеся зависимости (27.17), подразделяют на парамагнетики ( > 0) и диамагнетики ( < 0). У парамагнетиков  , у диамагнетиков  .

Связь между и . Магнитная проницаемость.

Для магнетиков, которые подчи­няются зависимости (27.17), выражение (27.14) принимает вид . Отсюда

(27.18)

где - магнитная проницаемость среды.

У парамагнетиков > 1, у диамагнетиков <1, при­чем как у тех, так и у других , отличается от единицы весьма мало, т. е. магнитные свойства этих магнетиков вы­ражены очень слабо.

Можно показать, что вели­чина показывает, во сколько раз увеличивается магнит­ная индукция при заполнении магнетиком всего про­странства, занимаемого полем.

Граничные условия для и

Условие для вектора .

	Из теоремы Гаусса для вектора магнитной индукции следует равенство нормальных составляющих вектора магнитной индукции на границе раздела сред, т.е. . (27.19) Доказательство: см. рис.27.3.
Рисунок 27.3

Условия для вектора .

	Из теоремы о циркуляции для вектора следует, что разность тангенциальных составляющих вектора на границе раздела сред равна поверхностной плотности тока , т.е. . (27.20) Доказательство: см. рис.27.4..
Рисунок 27.4

Если на границе раздела магнетиков токов про­водимости нет ( = 0), то тангенциальная составляющая вектора оказывается одинаковой по обе стороны границы раздела:

(27.21)

Заметим, что на границе раздела вектор ведет себя аналогично вектору , а вектор — аналогично вектору .

Магнитная защита. На границе раздела двух магнетиков линии вектора испытывают преломле­ние (рис. 27.5). На преломлении магнитных линий основана магнитная защита. При внесении, например, замкнутой железной оболочки (слоя) во внешнее магнитное поле линии этого поля будут концентрироваться (сгущаться) преимущественно в самой оболочке. Внутри

	же этой обо­лочки — в полости — магнитное поле оказывается сильно ослаблен­ным по сравнению с внешним полем. Другими словами, железная обо­лочка обладает экранирующим действием. Это используют для пре­дохранения чувствительных приборов от внешних магнитных полей.
Рисунок 27.5