- Главнейшие породообразующие минералы

м..11.1.килограммами. Здесь уже нет никаких простых элементов симметрии; имеется только сложная симметрия, но операции, обусловленные последней, не дают, как видно из рис. 7 *, новых, т. е. не параллельных первому выбранному, направлений, а потому в триклинной сингонии все направления единичны.

В триклинной сингонии все пинакоиды — параллелограммы, а также все пинакоиды и все координатные оси пересекаются под косыми углами; ни взаимно перпендикулярных граней, ни таких же ребер, ни ребер, перпендикулярных к граням, нет.

7. Дальнейшие подразделения на классы [или виды симметрии] внутри каждой сингонии производятся на основании имеющихся элементов симметрии. При обычных микроскопических исследованиях таким разделением на классы пользоваться приходится редко. Однако даже при массовых методах работы мы иногда совершенно определенно гб-р_ис-₇ ворим, что перед нами может быть только тур-

малин, если заметим призмочку, хорошо ограненную, но с различным, несимметричным, развитием граней на ее концах: в таком случае мы пользуемся тем, что турмалин относится к пирамидальному, а не бипирами-дальному виду симметрии [ср. со сказанным и в 3), в конце]; зная что пирит принадлежит к дидодекаэдрическому классу симметрии кубической сингонии и заметив, что непрозрачный минерал дает правильный пятиугольный разрез, мы относим его уверенно к пириту. Так как подавляющее количество породообразующих минералов относится к низшим видам сингонии, то в этих последних следует обязательно запомнить разделение на классы.

В ромбической сингонии три класса: 1) ромбобипирамидальный, или ромбодипирамидальный, где имеются ЗЬ₂ и ЗР; 2) ромбосфено-эдрический, или ромботетраэдрический, где имеются ЗЬ₂, и 3) ром-бопирамидальный с Ь₂ и 2Р. В моноклинной сингонии тоже три класса: 1) ромбопризматический, или просто призматический с Ь₂ и Р; 2) гемипризматический, или диэдрический безосный — только

¹ Из рисунка видно, что две последовательные операции сложной симметрии—поворот около 1,₂ на 180° и отражение в перпендикулярной к L₂ плоскости Р_г [что отвечает центру симметрии] — не дают новых направлений, меняя только имеющиеся на обратнопараллельные. С первого взгляда кажется, что положение 2 можно получить из положения 1, повернув просто фигуры 1 на 180" около оси, перпендикулярной к плоскости чертежа и проходящей через точку 0. Однако, если стороны передняя (незаштрихованная) и задняя рис. 7 различны, то первая операция — поворот около £₂ на 180° — приведет фиг. 1 в положение 1', причем к нам будет обращена задняя (заштрихованная) сторона фиг. 1, а последующее отражение в Р₂ не оборачивает фигуру Г. Отсюда понятно, почему наличие сложной симметрии второго порядка тождественно центру обратного равенства, или центру инверсии: после симметричной операции все направления, оставаясь параллельными первоначальным, сделались обратными.

2(1

- Главнейшие породообразующие минералы

с Р — и 3) осевой — только с Ь₂. Триклинная сингония имеет два класса: 1) пинакоидальный с центром обратного равенства С и 2) гемипинакоидальный, или моноэдрический — без элементов, симметрии. Ниже' привожу табличку для низших сингонии.

2а. Главнейшим приложением деления кристаллических веществ на сингонии является в кристаллооптике, как вы должны знать («Основы» — пп. 42—48, 52—53), следующее. Оптические свойства всех вообще — а не только кристаллических — веществ совершенно' однозначно выражаются их оптической индикатрисой, выпуклой однополостной поверхностью второго порядка, и притом так, что< отдельные геометрические свойства этой поверхности дают возможность предугадать почти все отдельные же оптические свойства; связанных с данной индикатрисой веществ.

В однородно-аморфных веществах, однородных стеклах, жидкостях и газах, а также в однородных кристаллах кубической сингонии, оптическая индикатриса есть шар. Каждый радиус этого шара дает коэффициент преломления той световой волны, которая совершает свои колебания (подчеркиваю:⁴ совершает свои колебания, а не распространяется; распространяется эта волна в перпендикулярном к радиусу направлении) по направлению этого радиуса. Так как все радиусы в шаре равны, то и волны в таких веществах распространяются с одинаковой скоростью во всех направлениях — это вещества одинаково- или однопреломляющие. Все сечения шара представляют собой одинаковые круги, и потому — согласно сказанному о полном соответствии геометрических и оптических свойств индикатрисы — все сечения однородно-аморфных и кубических веществ

Таблица трех низших сингонии

2И

I	1 п	III	IV	1 V
сингонии и виды симметрии	Единичные направления	Элементы симметрии	Кристаллографические оси а, Ь, с	Индикатрисы
^эомбодипирамидальный . . ^омботетраэдрический . . . ^эомбопирамидальный . . . 1иэдрический осевой . . . (иэдрический безосный . . Тинакоидальный .....	1 3 оо1+ 1 ооЗ, т. е. бесконечное количество 3 порядка	а В. 3£2 * 2Р + Ь2 В я н Р § (Ь2Р нет) н о о К 1 с п С	Прямые углы все Один угол ас — косой Косые углы все	1 м в 1=с .1 §'* я о о а н « к и н | § ( ^ь а к § и И о о 5 я м ^ф я о К и оме 2 >> и ^ш к я о д о 0)/-\ ш ы <-> ) ^

<<< [-14-] [-15-] [-16-] [-17-] [-18-] [-19-] [-20-] [-21-] [-22-] [-23-] >>>