- •2.1. Предмет термодинаміки і термодинамічний метод.
- •2.2. Основні поняття та визначення.
- •3.1. Термодинамічна система:
- •3.2. Термодинамічні процеси та стани: рівноважні й нерівноважні.
- •4.1. Зміст термодинамічного процесу: теплота і робота
- •5.1. Теплота процесу: поняття теплоємності тіла.
- •5.2. Масова, об'ємна й мольна теплоємності
- •5.3. Закон збереження і перетворення енергії
- •5.4. Внутрішня енергія
- •5.5. Перше начало термодинаміки
- •5.6. Ентальпія.
- •6.1. Термічне рівняння стану
- •6.2. Фізичний зміст теплоємностей.
- •7.1. Ентропія
- •7.2. Теплові діаграми.
- •8.1. Внутрішня енергія, ентальпія й ентропія ідеального газу.
- •8.3. Основні властивості газових сумішей
- •8.5 Парціальні тиски
- •9.1. Термодинамічний метод дослідження процесів
- •Ізохорний процес
- •9.3. Ізобарний процес
- •9.4. Ізотермічний процес
- •9.5. Адіабатний процес
- •9.6. Політропні процеси
- •9.7. Політропний процес
- •. Другий закон термодинаміки: його значення й сфера застосування
- •10.2. Формулювання другого начала термодинаміки
- •11.1. Умови роботи теплових машин
- •11.2. Кругові термодинамічні процеси, або цикли
- •11.3. Термодинамічний аналіз кругових процесів: баланс теплоти й роботи в теплових машинах
- •11.4. Термічний к. К. Д. І холодильний коефіцієнт циклів
- •12.1. Прямий оборотний цикл Карно та його термічний ккд
- •12.2. Зворотний оборотний цикл Карно та його холодильний коефіцієнт
- •12.3. Перша теорема Карно
- •12.4. Середньоінтегральна температура підведення (відводу) тепла й еквівалентний цикл Карно.
- •12.5. Узагальнений (регенеративний) цикл Карно
- •12.6. Абсолютна термодинамічна температура
- •13.1. Властивості оборотних і необоротних циклів та математичне вираження другого закону термодинаміки
- •13.2. Зміни ентропії в оборотних і необоротних процесах
- •13.3. Принцип зростання ентропії та фізичний зміст другого закону термодинаміки
- •13.4. Ентропія та статистичний характер другого закону термодинаміки
- •13.5. Третій закон термодинаміки (теорема Нернста)
- •14.1. Максимальна робота й функції стану.
- •14.2. Термодинамічні потенціали.
- •Графічне представлення співвідношень характеристичних функцій
- •Канонічі рівняння стану
- •14.4. Рівняння Гіббса-Гельмгольца
- •14.5. Хімічний потенціал і нерівність Гіббса
- •14.6. Загальні умови рівноваги термодинамічної системи
- •15.1. Властивості реальних газів
- •15.2. Рівняння стану Ван-дер-Ваальса
- •15.3. Аналіз рівняння Ван-дер-Ваальса - закон відповідних станів
- •Фазові переходи й фазові діаграми речовин; рівняння Клапейрона - Клаузіуса
- •16.2. Рівняння Клапейрона - Клаузіуса
- •Одержання пари та її характерні стани
- •Основні параметри станів водяної пари.
10.2. Формулювання другого начала термодинаміки
Є декілька різних, але еквівалентних формулювань цього закону. Однак найбільше чітко його фізична сутність розкривається у формулюванні, даному Больцманом. Він підкреслив властивість природи прагнути від станів менш імовірних до більше ймовірних, якими для термодинамічної системи є стани термодинамічної рівноваги. Якщо в теплоізольованій системі створити різницю температур між різними тілами системи, то за рахунок мимовільних природних процесів теплообміну ця система прийде до стану термодинамічної рівноваги, при якому всі тіла системи будуть мати однакову температуру. На цьому ж очевидному факті ґрунтується формулювання другого закону термодинаміки, запропоноване Клаузиусом (1850): теплота сама собою переходить лише від тіла з більш високою температурою до тіла з більш низькою температурою й не може мимовільно переходити у зворотному напрямку.
Отже:
Перше формулювання другого начала термодинаміки.
При теплообміні між двома або декількома тілами теплота сама собою переходить лише від тіла з більш високою температурою до тіла з більш низькою температурою, але ніколи навпаки; некомпенсований перехід теплоти від тіла з меншою температурою до тіла з більшою температурою неможливий.
або постулат Клаузиуса: Процес, при якому не відбувається інших змін, крім передачі теплоти від гарячого тіла до холодного, є необоротним, тобто теплота не може перейти від холодного тіла до гарячого без яких-небудь інших змін у системі.
Друге формулювання другого начала термодинаміки.
Тепловий двигун, за допомогою якого можна було б повністю перетворювати в роботу теплоту, отриману від якого-небудь тіла, і притім так, щоб тілам з меншою температурою, що бере участь у процесі, не передавалося скільки-небудь теплоти, називають вічним двигуном другого роду.
Вічний двигун другого роду неможливий, Інакше кажучи, не можна здійснити тепловий двигун, єдиним результатом дії якого було б перетворення теплоти якого-небудь тіла в роботу без того, щоб частина цієї теплоти передавалася іншим тілам.
або постулат Кельвіна: Процес, при якому робота переходить у теплоту без яких-небудь інших змін у системі, є необоротним, тобто неможливо перетворити в роботу всю теплоту, взяту від джерела з однорідною температурою, не роблячи інших змін у системі.
У цих постулатах істотно, що в системі не відбувається ніяких інших змін, крім зазначених. При наявності ж змін перетворення теплоти в роботу в принципі можливо. Так, при ізотермічному розширенні ідеального газу, що знаходиться в циліндрі із поршнем, його внутрішня енергія не змінюється, тому що вона залежить тільки від температури. Тому з першого закону термодинаміки слідує, що вся теплота, отримана газом від навколишнього середовища, перетвориться в роботу. Це не суперечить постулату Кельвіна, оскільки перетворення теплоти в роботу супроводжується збільшенням об'єму газу.
З постулату Кельвіна безпосередньо випливає неможливість існування вічного двигуна другого роду. Тому невдача всіх спроб побудувати такий двигун є експериментальним доказом другого закону термодинаміки.
Для доведення еквівалентності постулатів Клаузіуса й Кельвіна потрібно показати, що якщо постулат Кельвіна невірний, то невірний і постулат Клаузіуса, та навпаки.
Якщо постулат Кельвіна невірний, то теплоту, взяту від джерела з температурою T2 можна перетворити в роботу, а потім, наприклад, за допомогою тертя перетворити цю роботу в теплоту й нагріти тіло, що має температуру T1>T2. Єдиним результатом такого процесу буде передача теплоти від холодного тіла до гарячого, що суперечить постулату Клаузіуса.