- •1.Потенциал парного взаимодействия (Потенциал Леннарда - Джонса).
- •2. Агрегатное состояние вещества.
- •3. Жидкости и особенности их структуры.
- •4. Основные свойства жидкостей
- •5. Кристаллические и аморфные тела
- •6. Кристаллические тела и их структуры.
- •7. Дефекты кристаллического строения металлов
- •8. Точечные дефекты.
- •9. Межузельные пустоты в гцк решетке.
- •10. Межузельные пустоты в оцк и гп решетках.
- •12. Искажение решетки вокруг точечных дефектов.
- •13. Термодинамика точечных дефектов
- •14. Миграция точечных дефектов.
- •1Вакансии
- •2)Межузельные атомы.
- •15. Вакансионные комплексы.
- •16. Комплексы из межузельных атомов
- •17. Поведение вакансий при закалке
- •18. Методы определения концентрации вакансий, энергии образования и миграции.
- •2 Метод.
- •3 Метод.
- •19. Измерение энергии активации миграции вакансий.
- •20. Дислокации.
- •21. Краевые дислокации. Экстраплоскость. Ядро дислокации. Положительная и отрицательная дислокации, их обозначение.
- •22. Объяснение механизма скольжения краевой дислокации. Скорость скольжения краевой дислокации.
- •23. Переползание краевой дислокации. Пороги на краевой дислокации.
- •24.Винтовая дислокация. Отличие винтовой дислокации от краевой дислокации.
- •25. Скольжение винтовой дислокации.
- •26. Смешанные дислокации и их движения. Дислокационные петли.
- •27. Вектор Бюргерса
- •28. Энергия дислокаций. Вывод формулы энергии винтовой дислокации. Сравнение энергий винтовой и краевой дислокаций. Обсуждение формулы энергии дислокаций.
- •29. Взаимодействие параллельных краевых дислокаций.
- •30. Дислокационные стенки.
- •31. Взаимодействие параллельных винтовых дислокаций. Сила их взаимодействия.
- •32. Полные и частичные дислокации. Дислок. Реакции. Критерий Франка.
- •33. Плотнейшие упаковки
- •34. Дефекты упаковки
- •36. Характер теплового движения частиц в кристаллах.
- •37. Скорость упругих волн. Характеристики волн.
- •38. Колебательные моды линейной одноатомной цепочки.
- •39. Анализ закона дисперсии. Первая зона Бриллюэна.
- •40. Нормальные колебания линейной 2-х атомной цепочки.
- •41. Анализ закона дисперсии для двухатомной цепочки.
- •42. Акустическая и оптическая ветви двухатомной цепочки.
- •Оптическая ветвь
- •43. Колебания атомов в трехмерном одноатомном кристалле.
- •44. Классическая теория теплоёмкости кристалла. Её недостатки. Закон Дюлонга-Пти.
- •45 .Эйнштейновская теория теплоёмкости. Вывод формулы для средней энергии осциллятора. Анализ теории.
- •46. Дебаевская теория теплоемкости кристаллической решетки. Вывод формулы.
- •47. Анализ уравнения Дебая. Температура Дебая.
- •48. Теплопроводность твердых тел
- •49. Ангармонические эффекты. Тепловое расширение твёрдых тел.
49. Ангармонические эффекты. Тепловое расширение твёрдых тел.
В теории теплоёмкости Дебая тепловые колебания атомов в узлах решётки в целях упрощения рассматриваются как гармонические. Но есть такие свойства твёрдых тел, которые определяются фононным спектром, но их не удаётся объяснить гармоническими колебаниями, например – эффект термического расширения твёрдых тел.
С илы, действующие между атомами, подчиняются линейному закону Гука.
К ривая зависимости потенциальной энергии имеет явно выраженный асимметричный характер. При сближении атомов энергия сил отталкивания возрастает быстрее, чем энергия сил притяжения при соответствующем удалении атомов.
С увеличением амплитуды тепловых колебаний атомов в кристалле минимальное расстояние между атомами уменьшается, а максимальное увеличивается. По зависимости U(r) видно, что при удалении атомов межатомное расстояние увеличивается на большую величину, чем его уменьшение при сближении атомов. Колебания атомов в узлах крист. решётки являются ангармоническими. Среднее положение колебаний частицы не будет совпадать с r0, а будет сдвигаться вправо, достигнув значения r1. При повышении температуры частица перейдёт на более высокий энергетический уровень, и середина колебаний становится r2. При повышении температуры расстояние между узлами увеличивается. Происходит термическое расширение кристалла.
С повышением температуры увеличивается амплитуда тепловых колебаний. В выражении потенциальной энергии осциллятора появляются члены более высокого порядка:
U= –cx2+gx3–… (1)
с – коэффициент упругости, g – коэффициент ангармоничности, описывающий асимметрию взаимного притяжения и отталкивания атомов, колеблющихся около узла кристаллической решётки. Рассмотрим линейную цепочку. Среднее смещение атомов от положения равновесия рассчитаем, пользуясь функцией распределения Больцмана ( ), с помощью которой усреднение какой-либо физической величины производится в соответствии с их термодинамическими вероятностями
(2)
В случае малых смещений энергия, связанная с ангармоничностю мала и поэтому ангармоничный экспоненциальный множитель можно разложить в ряд , тогда
(3)
(4)
(5)
Найденное значение среднего смещения приходится на одно межатомное расстояние. Оно характеризует и относительное удлинение цепочки атомов.
В расчете на 1 К (6)
α – коэффициент термического расширения.
Из формулы 6 выходит, что α не зависит от температуры, и α=0 при симметричном потенциале. α тем больше, чем сильнее гармоническая связь. Однако, опыт показывает, что α зависит от температуры. Для метало с кубической решёткой эта зависимость имеет простой вид вплоть до Тпл.
Д ело в том, что найденная величина α не зависит от температуры по той причине, что мы пользовались классическим множителем Больцмана. Если его заменить на квантово-механический , то получили бы формулу, которая показывает зависимость α от Т и при понижении Т α стремится к нулю.