- •1. Электрические заряды. Закон Кулона.
- •2.Электрическое поле. Напряженность электростатического поля. Силовые линии.
- •3. Потенциал электростатического поля. Эквипотенциальные линии.
- •4.Связь потенциала с напряженностью.
- •5. Работа сил электростатического поля.
- •6. Циркуляция вектора напряженности. Теорема о циркуляции вектора напряженности.
- •6.1 Циркуляция вектора напряженности.
- •6.2. Теорема о циркуляции вектора напряженности.
- •7.Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса.
- •7.1. Поток вектора напряженности.
- •7.2. Теорема Гаусса
- •8. Электростатическое поле точечного заряда
- •9. Электрическое поле заряженной нити
- •10. Электрическое поле заряженной плоскости
- •11. Электрическое поле плоского конденсатора
- •12. Электрическое поле заряженной сферы
- •13. Электрическое поле заряженного шара
- •14. Энергия системы точеных зарядов
- •15.Энергия заряженных проводников и конденсаторов.
- •15.1. Энергия заряженного проводника
- •15.2. Энергия заряженного конденсатора
- •16. Энергия электростатического поля.
- •17. Величины, характеризующие электрический ток
- •18. Сопротивление однородного участка проводника.
- •19. Закон Ома в интегральной и дифференциальной формах
- •20. Правила Кирхгофа.
- •21. Работа и мощность электрического тока.
18. Сопротивление однородного участка проводника.
Однородный – участок цепи, в котором на заряды действуют только электростатические силы
называется электрической проводимостью участка.
Величина, обратная проводимости, называется электрическим сопротивлением.
.
Тогда .
Сила тока в однородном участке цепи прямо пропорциональна разности потенциалов, приложенной к его концам, и обратно пропорциональна сопротивлению участка.
Сопротивление зависит от формы и размеров проводника, по которому течет ток, его химического состава и физического состояния (температуры, давления и т. д.). Если проводник однородный и имеет постоянное поперечное сечение, то его сопротивление рассчитывается по формуле (при данной температуре):
,
где l– длина проводника,
S – площадь поперечного сечения,
– удельное сопротивление, то есть сопротивление проводника единичной длины и единичного поперечного сечения.
Для большинства проводников удельное сопротивление изменяется с температурой по линейному закону:
,
где - удельное сопротивление при ,
- температура по Цельсию,
- температурный коэффициент сопротивления.
Тогда ,
где , т. е. сопротивление при .
.
Абсолютное значение разности потенциалов между торцами цилиндра равно:
,
гдеЕ – модуль напряженности поля в точке М.
Сила тока, протекающего через поперечное сечение цилиндра по абсолютной величине равна: .
Применив теперь закон Ома: , получим
или .
Вектор плотности тока в каждой точке проводника направлен так же, как и вектор напряженности , поэтому равенство можно записать в векторном виде:
.
Величина, обратная удельному сопротивлению, называется удельной проводимостью или электропроводимостью .
Тогда окончательно – закон Ома для однородного участка цепи в дифференциальной форме.
Плотность тока в каждой точке однородного участка цепи пропорциональна напряженности электрического поля в этой же точке и совпадает по направлению с вектором .
19. Закон Ома в интегральной и дифференциальной формах
20. Правила Кирхгофа.
Первое правило Кирхгофа алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю.
Первое правило Кирхгофа является следствием закона сохранения заряда, согласно которому ни в одной точке проводника не должны накапливаться или исчезать заряды.
Первое правило Кирхгофа можно сформулировать и так: количество зарядов, приходящих в данную точку проводника за некоторое время, равно количеству зарядов, уходящих из данной точки за то же время.
Второе правило Кирхгофа является обобщением закона Ома. Второе правило Кирхгофа - в любом замкнутом контуре разветвленной цепи алгебраическая сумма ЭДС равна алгебраической сумме произведений токов на сопротивления соответствующих участков этого контура:
Правила Кирхгофа позволяют определить силу и направление тока в любой части разветвленной цепи, если известны сопротивления ее участков и включенные в них ЭДС.